Charge and spin dynamics in the one-dimensional $t-J_z$ and $t-J$ models

Charge and spin dynamics in the one-dimensional $t-J_z$ and $t-J$ models
Charge and spin dynamics in the one-dimensional $t-J_z$ and $t-J$ models

a r X i v :c o n d -m a t /9609101v 1 11 S e p 1996

Charge and spin dynamics in the one-dimensional t -J z and t -J models

Shu Zhang,?Michael Karbach,and Gerhard M¨u ller

Department of Physics,The University of Rhode Island,Kingston,Rhode Island 02881-0817.

Joachim Stolze

Institut f¨u r Physik,Universit¨a t Dortmund,44221Dortmund,Germany

(February 1,2008)

The impact of the spin-?ip terms on the (static and dynamic)charge and spin correlations in the Luttinger-liquid ground state of the one-dimensional (1D)t -J model is assessed by comparison with the same quantities in the 1D t -J z model,where spin-?ip terms are absent.We employ the recursion method combined with a weak-coupling or a strong-coupling continued-fraction analysis.At J z /t =0+we use the Pfa?an representation of dynamic spin correlations.The changing nature of the dynamically relevant charge and spin excitations on approach of the transition to phase separation is investigated in detail.At the transition point,the t -J z ground state has zero (static)charge correlations and very short-ranged (static)spin correlations,whereas the t -J ground state is critical.The t -J z charge excitations (but not the spin excitations)at the transition have a single-mode nature,whereas charge and spin excitations have a complicated structure in the t -J model.A major transformation of the t -J spin excitations takes place between two distinct regimes within the Luttinger-liquid phase,while the t -J z spin excitations are found to change much more gradually.In the t -J z model,phase separation is accompanied by N′e el long-range order,caused by the condensation of electron clusters with an already existing alternating up-down spin con?guration (topological long-range order).In the t -J model,by contrast,the spin-?ip processes in the exchange coupling are responsible for continued strong spin ?uctuations (dominated by 2-spinon excitations)in the phase-separated state.

I.INTRODUCTION

At the heart of many phenomena in condensed mat-ter physics is the interplay between the charge and spin degrees of freedom of interacting electrons.The impact of the magnetic ordering and ?uctuations on the charge correlations or the e?ect of the phase separation on the spin correlations,for example,are important issues in the study of strongly correlated electron systems.One of the simplest scenarios in which these questions can be formulated transparently and investigated systemat-ically comprises two successive approximations of the Hubbard model with very strong on-site repulsion.They are

known

under

the names

t -J

and t -J z models.1

Here we consider a one-dimensional (1D)lattice.2–9In both models the assumption is that the Hubbard on-site repulsion is so strong that double occupancy of electrons on any site of the lattice may as well be prohibited com-pletely.This constraint is formally incorporated into the two models by dressing the fermion operators of the stan-dard hopping term with projection operators:

H t =?t σ=↑,↓

l

?c ?

l,σ?c l +1,σ+?c ?

l +1,σ?c l,σ

(1.1)with ?c l,σ=c l,σ(1?n l,?σ),n l =n l,↑+n l,↓,n l,σ=c ?l,σc l,σ.

In the t -J model the Hubbard interaction is further taken into account by an isotropic antiferromagnetic exchange coupling between electrons on nearest-neighbor sites:

H t -J =H t +J l

S l ·S l +1?

1

2(n l,↑

?n l,↓),S +l =?c ?l,↑?c l,↓,and S ?l =?c ?l,↓?c l,↑.In the t -J z model the isotropic exchange interaction is replaced by an Ising coupling:

H t -J z =H t +J z l

S z l S z l +1?

1

2

l

e ?iql n l ,

S z

q =N ?

1

2π2m 2

,

(2.3)

and the charge structure factor has the form

S nn (q )?

N

.(2.4)The dynamic charge structure factor,which is equivalent to the zz dynamic spin structure factor of (2.2)reads (for N →∞):12

S nn (q,ω)=π2δ(q )δ(ω)

+

2Θ ω?2t sin q Θ 4t sin(q/2)?ω

16t 2sin 2

(q/2)?ω2

.(2.5)

2

B.Spin correlations

The charge-spin decoupling as is manifest in the prod-

uct nature of the ground-state wave functions of H t-J

z at

J z/t=0+and H t-J at J/t=0+was shown to lead to a factorization in the spin correlation function.4,13,14We can write

S z l S z l+m =m+1

j=2C(j?1)P(m,j),(2.6)

where C(m)≡ S z l S z l+m LS is the correlation function in the ground state of a system of N e localized spins with antiferromagnetic Heisenberg(t-J)or Ising(t-J z) coupling,and

P(m,j)≡ n l n l+mδj,N

m ,N m≡l+m i=l n i

is the probability of?nding j electrons on sites l,l+ 1,...,l+m with no holes at the end points of the interval. This expression can be brought into the form

S z l S z l+m =?1sin2(k/2)

×[D m(k)?2D m?1(k)+D m?2(k)],(2.7)

S(k)=

N e

j=1e ikj C(j),(2.8)

D m(k)= exp ?ik m l=0n l ,

where S(k)for k=(2π/N e)n,n=0,...,N e?1is the static structure factor for the localized spins,and the D m(k)are many-fermion expectation values,which are expressible as determinants of dimension m+1:4

D m(k)= δij?(1+e?ik)sin[π(i?j)/2N e] i,j=0,...,m.

In H t-J

z

we have C(m)=1

2π2n?1

i=1P2i,(2.9a)

S z l S z l+2n+1 =?1

π

i

j=1 1?1

4

8

1

2?

1

2 (2.10) with A=21/12exp[3ζ′(?1)]=0.64500....The structure of D m(π)is very similar to that of the xx spin correlation function of H XX.10,16,17Its leading asymptotic term has the form S x l S x l+m XX~(A2/2√

2cos(πm/2)

(ln m)1/2

C.Spin dynamics

Expression(2.6)cannot be generalized straightfor-wardly for the calculation of dynamic spin correlations, the principal reason being that the number of electrons between any two lattice sites is not invariant under time evolution.However,in the t-J z case we can determine the function S z l(t)S z l+m on a slight detour.We use open boundary conditions and write

S z l=?

1

4 n l(t)l i=1(?1)n i(t)l+m j=1(?1)n j n l+m

= c?l(t)c l(t)A1(t)B1(t)A2(t)B2(t)···A l(t)B l(t)

×A1B1A2B2···A l+m B l+m c?l+m c l+m

with A l≡c?l+c l,B l≡c?l?c l.In order to extract the bulk behavior of S z l(t)S z l+m from this expression,we must choose both sites l and l+m su?ciently far from the boundaries.

The numerical evaluation of this function via Pfaf-?ans shows21–23that the leading long-time asymptotic term describes uniform power-law decay, S z l(t)S z l+2n ~t?1/2,for even distances and(more rapid)oscillatory power law decay, S z l(t)S z l+2n+1 ~e?2it t?α,α>~1, for odd distances.Moreover,we have found compelling numerical evidence that the relation(2.9b)can be gen-eralized to time-dependent correlation functions in the bulk limit l→∞.

From our data in conjunction with the long-distance asymptotic result(2.10)we predict that the leading term for large distances and long times has the form24

S z l(t)S z l+m t-J z~122.(2.13)

The corresponding asymptotic result in the XX model is well established:17,25

S x l(t)S x l+m XX~12

c AA 0(q,z)=

1

z+

?A2(q)

(?).In the XXZ context,ω0is the bandwidth of the2-spinon continuum,which is exactly known.32Translated into t-J z terms,the expression reads

ω0/2t=(π/μ)sinμ,cosμ=?J z/4t(3.3) and is represented by the solid https://www.360docs.net/doc/4317423983.html,parison with our data con?rms the reliability of the WCCF analysis. Our bandwidth data for the t-J model can be com-pared with numerical results of Ogata et al.5for the charge velocity v c as derived from the numerical anal-ysis of?nite chains.The underlying assumption is that

the relationω0=2v c,which is exact in H t-J

z ,also holds

for the H t-J model.The t-J charge-velocity results of Ref.5over the entire range of the Luttinger liquid phase are shown as full circles connected by a dashed line in the inset.The solid line represents the exact t-J z charge velocity v c=ω0/2withω0from(3.3).

The dashed line in the main plot is the t-J bandwidth prediction inferred from the data of Ref.5.It is in near perfect agreement with the WCCF data(?).The open squares in the inset show the WCCF data over a wider range of coupling strengths.The renormalized band-widthω0will shrink to zero at the endpoint of the Lut-tinger liquid phase,and the spectral weight will gradually be transferred from the shrinking continuum to states of a di?erent nature at higher energies.

C.Infrared exponent

In the Luttinger liquid phase,the dynamic charge structure factor has an infrared singularity with an ex-ponent related to the charge correlation exponent:

S nn(π,ω)~ωβρ,βρ=ηρ?2.(3.4) The WCCF analysis yields speci?c predictions forβρin both models.Our results plotted versus coupling con-

stant are shown in the inset to Fig.3for H t-J

z (2)and

H t-J(?).The solid line represents the exact t-J z result inferred from(3.1).

We observe that the WCCF prediction for the infrared exponent(2)rises somewhat more slowly from zero with increasing coupling than the exact result.The solid line in the main plot depicts the inverse square of the exact t-J z correlation exponent(3.1)over the entire range of the Luttinger liquid phase.The open squares represent the WCCF data for2+βρ=ηρextended to stronger coupling.For H t-J the correlation exponent is not exactly known.The solid circles interpolated by the dashed line represent the prediction forηρof Ogata et al.5based on a?nite-size analysis.The dashed line in the inset is inferred from the same data.It agrees reasonably well with the WCCF data forβρ(?).

The solid and long-dashed curves in the main plot sug-gest the intriguing possibility that the exponentsηρof the two models have the same dependence on the scaled cou-pling constants J z/J(c)z with J(c)z=4t and J/J(c)with

J(c)?3.2t.The short-dashed line represents the exact t-J z result(3.1)thus transcribed for H t-J.Its deviation from the data of Ogata et al.are very small throughout the Luttinger liquid phase.

In Ref.29we carried out a WCCF reconstruction of the function S nn(π,ω)for the t-J model and the t-J z model (alias XXZ model).37The observed spectral-weight dis-tributions of both models consisted of a gapless contin-uum with a cusp-like infrared singularity(βρ>0),a shrinking bandwidth(ω0/2t<2),and a lone discrete state outside the continuum near its upper boundary.

D.Charge dynamics(strong-coupling regime)

What happens to the dynamic charge structure factor S nn(q,ω)as the exchange interaction is increased beyond the weak-coupling regime of the Luttinger liquid phase?

For the t-J z case the answer can be inferred from known results for the spin dynamics of H XXZ.34,35The contin-uum of charge excitations with sine-like boundaries

?L(q)=

πt sinμ

μsin y n

sin

q

sin2

q

2 with y n=(πn/2μ)(π?μ)emerge successively atμ=π/(1+1/n)from the upper continuum boundary.38,35 All these excitations carry some spectral weight,at least for?nite N,but most of the spectral weight in S nn(q,ω)is transferred from the shrinking continuum to the top branch,the one already present in the WCCF reconstruction.29

At the endpoint of the Luttinger liquid phase J z/t=4, the continuum states have been replaced by a series of branches?n(q)=(2t/n)(1?cos q),n=1,2,...,all the spectral weight is carried by the top branch(n=1), and the dynamic charge structure factor reduces to the single-mode form

S nn(q,ω)=π2δ(q)δ(ω)+

π

2 .

In the framework of the recursion method applied to the exact?nite-size ground state(3.2),this simple result fol-lows from a spontaneously terminating continued fraction with coe?cients?1(q)=J2z sin4(q/2),?2(q)=0.

The dynamically relevant charge excitation spectrum of H t-J,which has an even more complex structure,will be presented in a separate study.In this case,exact results exist only at one point(J/t=2)in the strong coupling regime.7

6

E.Spin structure factor

The long-distance asymptotic behavior of the t -J spin correlation function in the Luttinger liquid phase was predicted to be governed by two leading power-law terms of the form 2–5

S z l S z l +m t -J ~B 1

1

m ηρ/4+1

,

(3.5)

where ηρis the charge correlation exponent discussed pre-viously.The open circles in Fig.4(a)depict the spin structure factor S zz (q )t -J for J/t =0+of a system with N =56sites as inferred via numerical Fourier trans-form from the results for the spin correlation function presented in Sec.II.The two asymptotic terms of (3.5)are re?ected,respectively,in the linear behavior at small q and in the pointed maximum at q =π/2.The lat-ter turns into a square-root cusp as N →∞.The ex-trapolated maximum is S zz (π/2)t -J =0.28(1)(indicated by a +symbol).The extrapolated slope at q =0is S zz (q )t -J /q =0.0847(20).The observed smooth mini-mum at q =πsuggests that S zz (q )t -J ,unlike S nn (q )t -J ,has no singularity there.The extrapolated value is S zz (π)t -J =0.127019(2).

The predictions of (3.5)that the linear behavior in S zz (q )t -J at small q persists throughout the Luttinger liquid phase and that the cusp singularity at q =π/2weakens with increasing J/t and disappears at the on-set of phase separation are consistent with our result for J/t =3.2,plotted in Fig.4(b).The open circles suggest a smooth curve which rises linearly from zero at q =0.The smooth extremum at q =πhas turned from a min-imum at J/t =0+into a maximum at J/t =3.2.

The solid line in Fig.4(a)represents S zz (q )t -J z for the free-fermion case J z /t =0+as obtained from Fourier transforming (2.9).It di?ers from the corresponding t -J result (?)mainly in three aspects:(i)the rise from zero at small q is quadratic instead of linear,re-?ecting non-singular behavior at q =0,i.e.the ab-sence of a non-oscillatory power-law asymptotic term in S z l S z l +m t -J z ;(ii)the singularity at q =π/2is divergent:~|q ?π/2|?1/2;(iii)the smooth local minimum at q =πhas a slightly higher value,S zz (π)t -J z ?0.129.

Over the range of the Luttinger liquid phase,the asymptotic term in S z l S z l +m t -J z which governs the singularity in S zz (q )t -J z at q =π/2is of the form ~B 2cos(πm/2)/m ηρ/4.As in the t -J case,the singular-ity weakens gradually and then disappears at the transi-tion point,J z /t =4.The ?nite-N result of S zz (q )t -J z at J z /t =4,(?)in Fig.4(b),indeed suggests a curve with no singularities.This is con?rmed by the exact result,

S zz (q )t -J z =

1

2

t -J z

~ω

ηρ

2

t -J

~ω

ηρ

with distinct spin dynamical properties.For coupling strengths0

the line shapes of S zz(q,ω)t-J

z is absent in S zz(q,ω)t-J.

(ii)The amplitude of the|cos q|-like dispersion grows with increasing J/t,contrary to the trend observed in

Fig.6for the corresponding t-J z spin dispersion.(iii)The gradual upward shift of the peak position in S zz(π,ω)t-J

is accompanied by a signi?cant increase in line width (see inset to Fig.9).Over the range0≤J/t<~1.25, the trend of the q=πspin mode is opposite to what one expects under the in?uence of an antiferromagnetic

exchange interaction of increasing strength.(iv)The in-

tensity of the central peak in S zz(π/2,ω)t-J is consider-

ably weaker than in in S zz(π/2,ω)t-J

z .The peak turns

shallow and disappears quickly with increasing coupling (see Fig.9,main plot).This observation is in accord with the proposed dependences of the infrared exponents on the coupling constants.(v)The linear dispersion of the dynamically relevant spin excitations have markedly dif-ferent slopes above and below the critical wave number q=π/2(Fig.8,main plot).At long wavelengths the spectral weight in S zz(q,ω)t-J is concentrated at much

lower frequencies than in S zz(q,ω)t-J

z .39

As the coupling strength increases past the value J/t?0.75,the spin modes which dominate S zz(q,ω)t-J in the

?rst regime of the Luttinger liquid phase broaden rapidly and lose their distinctiveness.There is a crossover region

between the?rst and second regime,which roughly com-prises the coupling range1<~J/t<~2.Over that range, the spin dynamic structure factor tends to be governed by complicated structures with rapidly moving peaks.

At the end of the crossover region,a new type of spin mode with an entirely di?erent kind of dispersion has gained prominence in S zz(q,ω)t-J,and it stays dominant throughout the remainder of the Luttinger liquid phase. This is illustrated in Fig.10for three J/t-values in the second regime of the Luttinger liquid phase.The disper-sion of these new spin modes gradually evolves with in-creasing coupling strength as shown in the inset to Fig.8. Note that the frequency has been rescaled by J both here and in Fig.10.At J/t<~2.0the dispersion has a smooth maximum at q=πand seems to approach zero linearly as q→0.As J/t increases toward the transition point, the peak positions in S zz(q,ω)t-J gradually shift to lower values ofω/J,most rapidly at q nearπ.

IV.PHASE SEPARATION

The transition from the Luttinger liquid phase to a phase-separated state in H t-J

z

takes place at J z/t=4. The equivalent XXZ model undergoes a discontinuous transition to a state with ferromagnetic long-range or-der at the corresponding parameter value(J /J⊥=1). The ground state at the transition is non-critical and de-generate even for?nite N.The XXZ order parameter,

N φ0|H t-J z|φ0 =?t?

1

4?t

1?1 N φ1|H t-J z|φ1 =?

J z

N ,

in the vicinity of the transition,J z/t=4(1+?),we obtain

?e0??e1N→∞

?→?

N

N

l=1e i2πl/N n l,Qσ=1

the onset of spin long-range order, Qσ =0.The sim-ilarities in the charge correlations and the di?erences in the spin correlations of the two models are evident in the ?nite-size static charge and spin structure factors.

A.Charge structure factor

The vanishing charge correlations in the?nite-size t-J z ground state at the onset of phase separation(J z/t=4) is re?ected in the?at charge structure factor S nn(q)as

shown in Fig.11(a).The corresponding t-J result for J/t?3.2as shown in Fig.11(b)indicates that correlated charge?uctuations do exist at the transition.

With the exchange coupling increasing beyond the transition point,the charge structure factors of the two models become more and more alike and re?ect the char-acteristic signature of phase separation.Phase separa-tion is associated with an enhancement of S nn(q)in the long-wavelength limit.Because of charge conservation, this enhancement is manifest,in a?nite system,not at q=0but at q=2π/N.It is conspicuously present in the data for couplings J z/t=4.5and J/t=3.5,not far beyond the transition point.

The charge correlation function for the fully phase sep-arated state,as represented by the

wave

function

(4.1),is

a triangular function,40 n l n l+m =1/2?|m|/N,|m|≤N/2.This translates into a charge structure factor of the form

S nn(q)=N

N(1?cos q)

(1?δq,0),(4.2)

as shown(for N=12)by the full diamonds in Fig.11. This function vanishes for all wave numbers q=2πl/N with even l and increases monotonically with decreasing odd l.The data in Fig.11suggest that the phase sep-aration is nearly complete before the exchange coupling has reached twice the value at the transition.In the t-J z case,we already know that complete phase separation is established(for N→∞)right at the transition.

B.Spin structure factor

The extremely short-ranged spin correlations in the t-J z ground state(3.2)for N→∞are re?ected by the static spin structure factor(3.6).For?nite N the spin correlations at distances|n|≥2do not vanish identi-cally.An exponential decay is observed instead with a correlation length that disappears as N→∞.Hence the di?erence between(3.6)and the?nite-N data depicted in Fig.12(a)(?).The t-J spin structure factor near the transition(J/t?3.2)has a similar q-dependence ex-cept at small q,where it tends to zero linearly instead of quadratically.

Whereas the charge structure factors of the two models become more and more alike as the exchange coupling in-creases in the phase-separated state(Fig.11),divergent

trends are observed in the respective spin structure fac-tors,on account of the fact that the t-J z model supports spin long-range order,and the t-J model does not.

The fully phase-separated state of the t-J z model is at the same time fully N′e el ordered.The spin cor-relation function in the state(4.1)reads S z l S z l+m = 1

16

δq,π+

1?cos[N(π?q)/2]

?lnω/ω,41which characterizes the order-parameter?uctuations of the1D s=1/2XXX anti-ferromagnet.

Figure14(b)shows the gradual change in line shape and shift in peak position of the function S zz(π/2,ω)t-J in the phase-separated state.The peak,which starts out relatively broad at the transition,shrinks in width,loses somewhat in intensity,and moves to a higher frequency. For J/t>~5.0it settles atω/J?π/2in agreement with the lower boundary,ωL(q)=(πJ/2)|sin q|,at q=π/2of

9

the2-spinon continuum.The width has shrunk to a value consistent with the width of the2-spinon continuum at that wave number.

In the inset to Fig.14we show the evolution of the dynamically relevant dispersion for S zz(q,ω)t-J in the phase-separated state,as determined by the peak posi-tions of our data obtained via SCCF reconstruction.The dashed line represents the exact lower threshold of the2-spinon continuum.The shift of the peak positions in our data is directed toward that asymptotic position at all wave numbers for su?ciently large J/t.

ACKNOWLEDGMENTS

This work was supported by the U.S.National Sci-ence Foundation,Grant DMR-93-12252,and the Max-Kade https://www.360docs.net/doc/4317423983.html,putations were carried out on supercomputers at the National Center for Supercom-puting Applications,University of Illinois at Urbana-Champaign.

FIG.1.Static charge structure factor at T=0of(a)the t-J z model and(b)t-J model in the Luttinger liquid phase. Results extracted from the ground-state wave function deter-mined numerically for a system of N=12sites.

FIG.2.Main plot:Renormalized bandwidth of the dy-namically relevant charge excitations in the weak-coupling regime of the Luttinger liquid phase of the t-J and t-J z mod-els.Inset:Charge velocity in the two models over the full range of the Luttinger liquid phase.The open symbols rep-resent weak-coupling continued-fraction data and the solid lines represent the exact expression(3.3).The full circles are ?nite-chain data from Ref.5.

FIG.3.Inset:Infrared exponentβρas de?ned by(3.4) in the weak-coupling regime of the Luttinger liquid phase of the t-J and t-J z models.Main Plot:Inverse square of the charge correlation exponent for both models over the full range of the Luttinger liquid phase.The open symbols rep-resent weak-coupling continued-fraction data,the solid lines represent the exact expression(3.1),and the short-dashed line the same expression with J/3.2t substituted for J z/4t.The full circles are the?nite-chain data from Ref.5.

FIG.4.Static spin structure factor at T=0of the t-J z and t-J models(a)in the free-electron limit and(b)at the transition to phase separation.The data for J z=0+are calculated via numerical Fourier transform of expression(2.9). The data for J=0+are derived from expression(2.7)as explained in the text.The remaining results are extracted from the ground-state wave function determined numerically for systems of N=12sites.

FIG.5.Dynamic spin structure factor S zz(q,ω)at T=0 in the Luttinger liquid phase of the t-J z model.The results for t=1and four di?erent values of J z are obtained via strong-coupling continued-fraction reconstruction from the coe?cients?1,...,?6and an unbounded gap terminator (Refs.27,28).The?k’s are extracted from the ground-state wave function for a system of N=12sites.

FIG.6.Dynamically relevant dispersions of the excitations dominating the dynamic spin structure factor S zz(q,ω)at T=0for t=1and di?erent values of J z within the Lut-tinger liquid phase of the t-J z model.The symbols,which are smoothly interpolated by solid lines,represent the peak positions of results such as shown in Fig.5.

FIG.7.Dynamic spin structure factor S zz(q,ω)at T=0 for t=1and two values of J in the?rst regime of the Lut-tinger liquid phase of the t-J model.The results are obtained by the same method as those of Fig.5.

FIG.8.Dynamically relevant dispersions of the excitations dominating the dynamic spin structure factor S zz(q,ω)at T=0for t=1and di?erent values of J in the?rst regime (main plot)and the second regime(inset)of the Luttinger liq-uid phase of the t-J model.The symbols,which are smoothly interpolated by solid lines,represent the peak position of re-sults such as shown in Figs.7and10.

FIG.9.Line shape at q=π(inset)and q=π/2(main plot)of the dynamic spin structure factor S zz(q,ω)at T=0 for t=1and various values of J in the?rst regime of the Lut-tinger liquid phase of the t-J model.The results are obtained by the same method as those in Fig.5.

FIG.10.Dynamic spin structure factor S zz(q,ω)at T=0 in the second regime of the Luttinger liquid phase of the t-J model.The results for t=1and three di?erent values of J are obtained by the same method as those in Fig.5.

FIG.11.Static charge structure factor at T=0of(a) the t-J z model and(b)the t-J model in the phase-separated state.Results extracted from the ground-state wave function determined numerically for systems of N=12sites.

FIG.12.Static spin structure factor at T=0of(a)the t-J z model and(b)the t-J model in the phase-separated state.

Results extracted from the ground-state wave function deter-mined numerically for systems of N=12sites.

FIG.13.Dynamic spin structure factor S zz(q,ω)at T=0 in the phase-separated state of the t-J model.The results for t=1and two values of J are obtained by the same method as those in Fig.5.

FIG.14.Line shape of the dynamic spin structure fac-tor(a)S zz(π,ω)and(b)S zz(π/2,ω)of the t-J model in the phase-separated state.The results for t=1and vari-ous values of J are obtained by the same method as those in Fig.5.Inset:Dynamically relevant dispersions of the excitations dominating the dynamic spin structure factor S zz(q,ω)at T=0for t=1and di?erent values of J in the phase-separated state of the t-J model.The symbols which are smoothly interpolated by solid lines,represent the peak position of results such as shown in Fig.13.

11

太阳的话读后感

太阳的话读后感 本文是关于读后感的,仅供参考,如果觉得很不错,欢迎点评和分享。 太阳的话读后感(一) 四年级的一篇诗歌《太阳的话》,文章比较简单明了,这节课严老师在指导小组合作的方法切实可行,如在小组读文的时候,老师强调:你给他提的建议要让他马上能得到提高。我想我们在教学生时就是要具体告诉他怎样做到最好,说话要到位。本节课学生在仿说诗歌和仿写诗歌时,学生们展示了较高的运用语言能力。严老师自己说讲完课后,知道自己在讲课时出现了诸多语病,如不能说“ 读出你的感受和感情” 。可以说“ 读出你的感受” 或者“ 有感情的读一读” 。总体来说,这是一节成功的课。 解读一篇文章,是探讨生活;用动听的语言引导别人,是一种艺术。 太阳的话读后感(二) 在《太阳的话》这首诗中,诗人以拟人的手法,赋予太阳人的语言与思想,展示了太阳渴望走进小屋,打开人们关闭的心灵,让人们享受亮光、温暖、花束、香气和露水,享受太阳带来的欢乐和美好。召唤人们敞开心扉迎接光明,促使人们树立起积极乐观的信念。 生活,一个普普通通的词,热爱生活,一个最简单的道理,但是谁也没有真正理解过这个词,生活是由几千几万个小事构成的,做好事是生活,受批评是生活,同情一个人还是生活,生活不一定要干出

大事,有什么壮举,平凡人就要过平凡的生活。 什么是热爱生活,是想着今天赚多少钱去吃喝玩儿乐吗?是想着怎样做自己才不吃亏吗?还是想着怎么样才能赢的上司的欢心吗?都不是,热爱生活是信任自己,信任他人,把每一件为大家着想的事放在心上,活的有价值。整天勾心斗角,疑心重重,问心有愧,这样不如放弃生活。一个人只是躯壳在装样子,毫无意义可言,这样的的生活何趣之有? 遇到困难,要去面对,不能逃避问题,躲避生活,贝壳之所以玲珑剔透,是因为它经过浪花的淘洗,松柏之所以苍翠挺拔,是因为它受过风雨的考验。生活就像一把花伞,只要你热爱它,没有解决不了的问题,它总会转到精彩的那一面。 热爱生活吧,它将让你的人生五颜六色! 太阳的话读后感(三) 这首现代诗,作者用了第一人称将自己当成太阳来描写。淋漓尽致地描绘出了太阳渴望走进小屋,渴望走进人们心灵的感想。从第一小节中的两个“打开”,突显了太阳走进人们心灵的渴望。“让我进去,让我进去”这两次重复的短句,就形象地展现了太阳急切的心情。“我带着……我带着……”四个“我带着”用了排比的手法。花束,香气,温暖,亮光,温暖,露水,这一连串美好的事物,再加上形容词:金黄的,林间的,满身的。就让人有着对美好事物的憧憬和对生活的希望和生机。“让你的眼看见我的到来”可以看出太阳希望人闪能看到希望和光芒。这首诗表达了太阳渴望将希望和阳光洒满人们心

古代晋灵公不君、齐晋鞌之战原文及译文

晋灵公不君(宣公二年) 原文: 晋灵公不君。厚敛以雕墙。从台上弹人,而观其辟丸也。宰夫胹熊蹯不熟,杀之,寘诸畚,使妇人载以过朝。赵盾、士季见其手,问其故而患之。将谏,士季曰:“谏而不入,则莫之继也。会请先,不入,则子继之。”三进及溜,而后视之,曰:“吾知所过矣,将改之。”稽首而对曰:“人谁无过?过而能改,善莫大焉。诗曰:‘靡不有初,鲜克有终。’夫如是,则能补过者鲜矣。君能有终,则社稷之固也,岂惟群臣赖之。又曰:‘衮职有阙,惟仲山甫补之。’能补过也。君能补过,衮不废矣。” 犹不改。宣子骤谏,公患之,使鉏麑贼之。晨往,寝门辟矣,盛服将朝。尚早,坐而假寐。麑退,叹而言曰:“不忘恭敬,民之主也。贼民之主,不忠;弃君之命,不信。有一于此,不如死也!”触槐而死。 秋九月,晋侯饮赵盾酒,伏甲将攻之。其右提弥明知之,趋登曰:“臣侍君宴,过三爵,非礼也。”遂扶以下。公嗾夫獒焉。明搏而杀之。盾曰:“弃人用犬,虽猛何为!”斗且出。提弥明死之。 初,宣子田于首山,舍于翳桑。见灵辄饿,问其病。曰:“不食三日矣!”食之,舍其半。问之,曰:“宦三年矣,未知母之存否。今近焉,请以遗之。”使尽之,而为之箪食与肉,寘诸橐以与之。既而与为公介,倒戟以御公徒,而免之。问何故,对曰:“翳桑之饿人也。”问其名居,不告而退。——遂自亡也。 乙丑,赵穿①攻灵公于桃园。宣子未出山而复。大史书曰:“赵盾弑其君。”以示于朝。宣子曰:“不然。”对曰:“子为正卿,亡不越竟,反不讨贼,非子而谁?”宣子曰:“呜呼!‘我之怀矣,自诒伊戚。’其我之谓矣。” 孔子曰:“董狐,古之良史也,书法不隐。赵宣子,古之良大夫也,为法受恶。惜也,越竞乃免。” 译文: 晋灵公不行君王之道。他向人民收取沉重的税赋以雕饰宫墙。他从高台上用弹弓弹人,然后观赏他们躲避弹丸的样子。他的厨子做熊掌,没有炖熟,晋灵公就把他杀了,把他的尸体装在草筐中,让宫女用车载着经过朝廷。赵盾和士季看到露出来的手臂,询问原由后感到很忧虑。他们准备向晋灵公进谏,士季说:“如果您去进谏而君王不听,那就没有人能够再接着进谏了。还请让我先来吧,不行的话,您再接着来。”士季往前走了三回,行了三回礼,一直到屋檐下,晋灵公才抬头看他。晋灵公说:“我知道我的过错了,我会改过的。”士季叩头回答道:“谁能没有过错呢?有过错而能改掉,这就是最大的善事了。《诗经》说:‘没有人向善没有一个开始的,但却很少有坚持到底的。’如果是这样,那么能弥补过失的人是很少的。您如能坚持向善,那么江山就稳固了,不只是大臣们有所依靠啊。

【客服】客服培训手册-完整版

客 服 部 培 训 手 册 适应范围:在职客服 制定日期:2019年9月15日 签发人:虎哥

目录 第一章------ 公司简介 第二章------ 店铺及平台简介 第三章------ 部门人事架构 第四章------ 部门规章制度 第五章------ 售前岗位说明 第六章------ 售后岗位说明 第七章------ 客服主管岗位说明 第八章------ 员工行为规范【高压线】条例第九章------ 新进人员岗前培训 第十章------ 售前、售后工资方案 第十一章----- 晋升机制 第十二章----- 人事任免 第十三章----- 平台规则

第一章 公司简介 主营大码男童装,年龄阶段为8-15岁 第二章 店铺及平台简介 天猫- XXX旗舰店天猫- XXX旗舰店 第三章 部门人事架构 客服主管售前客服售后客服CRM专员

第四章 部门规章制度 一、目的 更好地规范在职人员的工作行为及高压线,使日常工作流畅化 二、范围 客服部所有在职人员 三、内容 1.上班时间【售前】 早班客服:08:30-16:30 晚班客服:15:00-23 :00【在家值班】【周日在家值班】 上班时间【售后】 统一班次:09:30 -18:30【中午轮流用餐】 PS:每月休4天,法定假期轮休,按排班表进行轮班,若有突发情况,可与当日其它同事换班; 2.薪资说明 售前客服薪资组成架构:底薪+提成【绩效考核分数决定提成点】+奖金 售后客服薪资组成架构:底薪+绩效【绩效考核分数判定绩效百分比】+奖金3.行为规范 1).不得穿着暴露、不得着拖鞋上班,违者第一次警告,第二次扣绩效分2分

《太阳》读后感

《太阳》读后感 下面是带来的《太阳》读后感,让我们共同来了解太阳的重要性。 通过学习《太阳》这篇课文,我深深地感受到它对我们的重要性。 首先,从课文中我知道了太阳离我们有亿里远,如果我们日夜不停地走,还要3500年呢!而太阳又是那么的大,130万个地球才能抵得上一个太阳。太阳会发光、发热,是个大火球,它表面温度有6000摄氏度,中心温度是表面温度的2500倍,就是钢铁碰到它,也会变成气。正因为太阳这么大,温度这么高,距离我们又这么远,才能给地球送来光明和温暖。 地球上一切的生物都和太阳有着密切的关系。万物的生长需要太阳,有了太阳,地球上的树木、花草、动物才能生存、繁殖。如果没有太阳,地球上不会有植物、也不会有动物。我们人类的吃、穿、住、行也都离不开太阳。没有太阳,我们人类就不能在地球上生存。可见太阳对人类是多么的重要啊! 因为有了太阳的热量,才形成了空气中的水蒸气、云、风、雨、雪······这些自然现象。太阳还有杀菌的作用,我们利用它来预防疾病。我们生活中用的太阳能热水器,就是利用太阳的热能来工作的。在其他的科学技术中,也用到

了很多有关太阳的能量······ 地球上的一切光明和温暖,都是太阳送来的,如果没有太阳,地球上将到处是黑暗。我们生活的世界这么美丽,太阳有多么神奇的力量啊! 读完了《太阳》这本书,我觉得里面的诗歌真的很优美,让我很感动。 《太阳》讲述了动人的母爱,它用真诚与柔美的诗句讲述了孩子们对童年的渴望。童年,孩子们一生中那最最美丽的时光,那纯真而又美丽的时光,讲述了孩子们的梦想。孩子们希望让梦想飞翔,《太阳》恰恰写出了孩子们这一个愿望。 让太阳长上翅膀这本书的内容我已经深刻的理解了,让太阳长上翅膀里写着每一个母亲的母爱和孩子们的梦想。假如生活是四季,那母爱便是春天的第一个绿叶,假如生活是太阳,那母爱便是太阳升起的第一缕阳光。 《太阳》让我收获了很多感动,亲爱的朋友们,希望你们也去读一读,让它也能给你们带去感动。 推荐阅读: 《赵州桥》读后感 《文言文两则》读后感 《“走”完长征的婴儿》读后感

营销类书籍排行榜

营销类书籍排行榜 【篇一:营销类书籍排行榜】 no.10 《从谷底到山巅》top销售之路 大学刚毕业的农村女孩张华、拥有2年销售经验的冯刚、工作4年 的工业原料销售员赵凯、从事销售7年的前销售冠军秦超、全球知 名企业的销售总监杰克——一5位资历、追求各不相同的销售人员 因不满现状而进入传说中神秘的“金牌销售大学”,遭遇到传奇教练 陶浦(top)的魔鬼训练……但都在一年后缔造了属于自己的销售奇迹!你将“偷学”到支付高昂学费才学得到的顶级销售秘籍,火速晋级为 受人敬仰的top销售!不但给新销售员迅速成为王牌销售员指出速 通之路,更给老销售员提供了突破工作瓶颈的必胜法宝! no.9 《99%的人都用错了销售技巧》 日本销售大王让你业绩翻五倍连续8年成为“销售大王”的河濑和幸 亲身传授销售诀窍,助你业绩翻5倍。作者42岁时从公司的一名员 工调职为一名销售员,从最初的毫无业绩到现在的与各大公司签订 合作协议的自由销售员,他闯下了一片属于自己的天地。现在作者 能够在2个小时内向顾客成功推销300瓶价值4000日元的美容液,在一天内卖掉50台8000日元的自行车,再加上200瓶价值2300 日元的橄榄油,他的销售手段令店内员工瞠目结舌。销售大王的独 家销售技巧,让你轻松成为一名优秀的销售员。 no.8 《成交高于一切》 大客户销售十八招没有成交,谈何销售?成交是营销的终极目的, 也是企业生存的命脉。在销售活动中,永远都只有两个硬道理:第一,卖出去;第二,卖上价。本书围绕“成交”这一概念,运用四维 成交法,展开大客户销售十八招,招招紧扣成交,招招落到实处。 其目的就在于帮助销售人员切实练好基本功,拒绝失败的借口,真 正做到用业绩说话,同时也有力地解决企业中普遍存在的“中场盘带 过多,欠缺临门一脚”的问题。本书方法重于理论,易教、易学、易 复制。实战、有效、会做——成交才是硬道理! no.7 《顶尖导购的秘密》 (60位一线导购,从未外传的销售绝招,你来,只能告诉你)顶尖 导购不仅懂得顾客的购买心理,更懂得根据顾客的反应适度地应对 进退,适时地激发调动起顾客的购买欲望。顶尖导购的销售,绝不

太阳读后感100字三篇

太阳读后感100字三篇 太阳读后感(一) 通过学习《太阳》这篇课文,我深深地感受到它对我们的重要性。 首先,从课文中我知道了太阳离我们有1.5亿里远,如果我们日夜不停地走,还要3500年呢!而太阳又是那么的大,130万个地球才能抵得上一个太阳。太阳会发光、发热,是个大火球,它表面温度有6000摄氏度,中心温度是表面温度的2500倍,就是钢铁碰到它,也会变成气。正因为太阳这么大,温度这么高,距离我们又这么远,才能给地球送来光明和温暖。 地球上一切的生物都和太阳有着密切的关系。万物的生长需要太阳,有了太阳,地球上的树木、花草、动物才能生存、繁殖。如果没有太阳,地球上不会有植物、也不会有动物。我们人类的吃、穿、住、行也都离不开太阳。没有太阳,我们人类就不能在地球上生存。可见太阳对人类是多么的重要啊! 因为有了太阳的热量,才形成了空气中的水蒸气、云、风、雨、雪……这些自然现象。太阳还有杀菌的作用,我们利用它来预防疾病。我们生活中用的太阳能热水器,就是利用太阳的热能来工作的。在其他的科学技术中,也用到了很多有关太阳的能量…… 地球上的一切光明和温暖,都是太阳送来的,如果没有太阳,地球上将到处是黑暗。我们生活的世界这么美丽,太阳有多么神

奇的力量啊! 太阳读后感(二) 今天我们学习了《太阳》这篇课文,它让我了解到太阳离我们有1.5亿公里远,如果步行到太阳去要走3500年,就是坐飞机,也要飞二十几年。太阳很大,130万个地球才能抵得上一个太阳。因为太阳离地球太远了,所以我们看到的太阳只有一个盘子那么大。太阳光有杀菌的能力。我们可以利用他来预防和治疗疾病。 地球上的光明和温暖,都是太阳送来的。有了太阳才有了我们这个美丽可爱的世界! 太阳读后感(三) 语文书上的第二十一课《太阳》主要内容是: 有这么一个传说,古时候,天上有10个太阳,后来用箭射死9个太阳。其实,太阳离我们有1.5亿公里远,到太阳上去,如果步行,日夜不停地走,差不多要走3500年,就是坐飞机也要走20多年。 我们看到太阳,觉得它并不大,实际上太阳特别的大,130万个地球才能抵得上一个太阳。因为,太阳离地球太远了,所以我们看起太阳来只是一个盘子一样大。 太阳会发光,会发热,是个大火球。太阳的温度很高,表面温度有6000摄氏度。就是什么东西碰到太阳,就会变样子或非常的很烫。 所以地球上的太阳给我们了很多很多帮助,我们一定要珍惜每一分时间,太阳没有,我们的世界也不会这么美好这么可爱! 词语理解:1、凝成:凝聚在一起

如何翻译古文

如何翻译古文 学习古代汉语,需要经常把古文译成现代汉语。因为古文今译的过程是加深理解和全面运用古汉语知识解决实际问题的过程,也是综合考察古代汉语水平的过程。学习古代汉语,应该重视古文翻译的训练。 古文翻译的要求一般归纳为信、达、雅三项。“信”是指译文要准确地反映原作的含义,避免曲解原文内容。“达”是指译文应该通顺、晓畅,符合现代汉语语法规范。“信”和“达”是紧密相关的。脱离了“信”而求“达”,不能称为翻译;只求“信”而不顾“达”,也不是好的译文。因此“信”和“达”是文言文翻译的基本要求。“雅”是指译文不仅准确、通顺,而且生动、优美,能再现原作的风格神韵。这是很高的要求,在目前学习阶段,我们只要能做到“信”和“达”就可以了。 做好古文翻译,重要的问题是准确地理解古文,这是翻译的基础。但翻译方法也很重要。这里主要谈谈翻译方法方面的问题。 一、直译和意译 直译和意译是古文今译的两大类型,也是两种不同的今译方法。 1.关于直译。所谓直译,是指紧扣原文,按原文的字词和句子进行对等翻译的今译方法。它要求忠实于原文,一丝不苟,确切表达原意,保持原文的本来面貌。例如: 原文:樊迟请学稼,子曰:“吾不如老农。”请学为圃。子曰:“吾不如老圃。”(《论语?子路》) 译文:樊迟请求学种庄稼。孔子道:“我不如老农民。”又请求学种菜蔬。孔子道:“我不如老菜农。”(杨伯峻《论语译注》) 原文:齐宣王问曰:“汤放桀,武王伐纣,有诸?”(《孟子?梁惠王下》) 译文:齐宣王问道:“商汤流放夏桀,武王讨伐殷纣,真有这回事吗?(杨伯峻《孟子译注》) 上面两段译文紧扣原文,字词落实,句法结构基本上与原文对等,属于直译。 但对直译又不能作简单化理解。由于古今汉语在文字、词汇、语法等方面的差异,今译时对原文作一些适当的调整,是必要的,并不破坏直译。例如: 原文:逐之,三周华不注。(《齐晋鞌之战》) 译文:〔晋军〕追赶齐军,围着华不注山绕了三圈。

五大销售技巧和话术

五大销售技巧和话术 要想成为一名出色的推销员,掌握一些推销技巧是必不可少的,那么,有效实用的推销技巧有哪些?下文就介绍了推销高手们总结的五大推销技巧,可供参考! 步骤/方法 1.推销技巧一:厉兵秣马 兵法说,不打无准备之仗。做为销售来讲,道理也是一样的。很多刚出道的促销员通常都有一个误区,以为销售就是要能说会道,其实根本就不是那么一回事。记得那时候我们培训了将近一个月,从产品知识到故障分析,从企业历史到销售技巧,每一个环节都反复练习,直至倒背如流。那时候我们同事之间经常互相打趣说咱都成了机器人了。我记得当时为了调试出一个最佳音乐效果,一没有顾客在场,我就专心致志地一个键一个键的反复试验,持续了将近一个星期,终于得到了自己满意的效果。 每次轮到自己休息,我总喜欢到各个卖场去转转:一来调查一下市场,做到心中有数。现在的顾客总喜欢讹促销员,哪里哪里有多么便宜,哪里哪里又打多少折了,如果你不能清楚了解这些情况,面对顾客时将会非常被动。二来可以学习一下别的促销员的技巧,只有博采各家之长,你才能炼就不败金身! 2.推销技巧二:关注细节 现在有很多介绍促销技巧的书,里面基本都会讲到促销员待客要主动热情。但在现实中,很多促销员不能领会到其中的精髓,以为热情就是要满面笑容,要言语主动。 其实这也是错误的,什么事情都要有个度,过分的热情反而会产生消极的影响。 热情不是简单地通过外部表情就能表达出来的,关键还是要用心去做。所谓精诚所至,金石为开!随风潜入夜,润物细无声,真正的诚就是想顾客所想,用企业的产品满足他们的需求,使他们得到利益。 3.推销技巧三:借力打力 销售就是一个整合资源的过程,如何合理利用各种资源,对销售业绩的帮助不可小视。作为站在销售第一线的促销员,这点同样重要。 我们经常在街头碰到骗子实施诈骗,其中一般都有一个角色—就是俗称的托,他的重要作用就是烘托气氛。当然,我们不能做违法的事,但是,我们是不是可以从中得到些启发呢?我在做促销员的时候,经常使用一个方法,非常有效,那就是和同事一起演双簧。特别是对一些非常有意向购买的顾客,当我们在价格或者其他什么问题上卡住的时候,我常常会请出店长来帮忙。一来表明我们确实很重视他,领导都出面了,二来谈判起来比较方便,只要领导再给他一点小实惠,顾客一般都会买单,屡试不爽!当然,如果领导不在,随便一个人也可以临时客串一下领导。关键是要满足顾客的虚荣心和爱贪小便宜的坏毛病。

齐晋鞌之战原文和译文

鞌之战选自《左传》又名《鞍之战》原文:楚癸酉,师陈于鞌(1)。邴夏御侯,逢丑父为右②。晋解张御克,郑丘缓为右(3)。侯日:“余姑翦灭此而朝食(4)”。不介马而驰之⑤。克伤于矢,流血及屦2 未尽∧6),曰:“余病矣(7)!”张侯曰:“自始合(8),而矢贯余手及肘(9),余折以御,左轮朱殷(10),岂敢言病吾子忍之!”缓曰:“自始合,苟有险,余必下推车,子岂_识之(11)然子病矣!”张侯曰:“师之耳目,在吾旗鼓,进退从之。此车一人殿之(12),可以集事(13),若之何其以病败君之大事也擐甲执兵(14),固即死也(15);病未及死,吾子勉之(16)!”左并辔(17) ,右援拐鼓(18)。马逸不能止(19),师从之,师败绩。逐之,三周华不注(20) 韩厥梦子舆谓己曰:“旦辟左右!”故中御而从齐侯。邴夏曰:“射其御者,君子也。”公曰:“谓之君子而射之,非礼也。”射其左,越于车下;射其右,毙于车中。綦毋张丧车,从韩厥,曰:“请寓乘。”从左右,皆肘之,使立于后。韩厥俛,定其右。逢丑父与公易位。将及华泉,骖絓于木而止。丑父寝于轏中,蛇出于其下,以肱击之,伤而匿之,故不能推车而及。韩厥执絷马前,再拜稽首,奉觞加璧以进,曰:“寡君使群臣为鲁、卫请,曰:‘无令舆师陷入君地。’下臣不幸,属当戎行,无所逃隐。且惧奔辟而忝两君,臣辱戎士,敢告不敏,摄官承乏。” 丑父使公下,如华泉取饮。郑周父御佐车,宛茷为右,载齐侯以免。韩厥献丑父,郤献子将戮之。呼曰:“自今无有代其君任患者,有一于此,将为戮乎”郤子曰:“人不难以死免其君,我戮之不祥。赦之,以劝事君者。”乃免之。译文1:在癸酉这天,双方的军队在鞌这个地方摆开了阵势。齐国一方是邴夏为齐侯赶车,逢丑父当车右。晋军一方是解张为主帅郤克赶车,郑丘缓当车右。齐侯说:“我姑且消灭了这些人再吃早饭。”不给马披甲就冲向了晋军。郤克被箭射伤,血流到了鞋上,但是仍不停止擂鼓继续指挥战斗。他说:“我受重伤了。”解张说:“从一开始接战,一只箭就射穿了我的手和肘,左边的车轮都被我的血染成了黑红色,我哪敢说受伤您忍着点吧!”郑丘缓说:“从一开始接战,如果遇到道路不平的地方,我必定(冒着生命危险)下去推车,您难道了解这些吗不过,您真是受重伤了。”daier 解张说:“军队的耳朵和眼睛,都集中在我们的战旗和鼓声,前进后退都要听从它。这辆车上还有一个人镇守住它,战事就可以成功。为什么为了伤痛而败坏国君的大事呢身披盔甲,手执武器,本来就是去走向死亡,伤痛还没到死的地步,您还是尽力而为吧。”一边说,一边用左手把右手的缰绳攥在一起,用空出的右手抓过郤克手中的鼓棰就擂起鼓来。(由于一手控马,)马飞快奔跑而不能停止,晋军队伍跟着指挥车冲上去,把齐军打得打败。晋军随即追赶齐军,三次围绕着华不注山奔跑。韩厥梦见他去世的父亲对他说:“明天早晨作战时要避开战车左边和右边的位置。”因此韩厥就站在中间担任赶车的来追赶齐侯的战车。邴夏说:“射那个赶车的,他是个君子。”齐侯说: “称他为君子却又去射他,这不合于礼。”daier 于是射车左,车左中箭掉下了车。又射右边的,车右也中箭倒在了车里。(晋军的)将军綦毋张损坏了自己的战车,跟在韩厥的车后说: “请允许我搭乗你的战车。”他上车后,无论是站在车的左边,还是站在车的右边,韩厥都用肘推他,让他站在自己身后——战车的中间。韩厥又低下头安定了一下受伤倒在车中的那位自己的车右。于是逢丑父和齐侯(乘韩厥低头之机)互相调换了位置。将要到达华泉时,齐侯战车的骖马被树木绊住而不能继续逃跑而停了下来。(头天晚上)逢丑父睡在栈车里,有一条蛇从他身子底下爬出来,他用小臂去打蛇,小臂受伤,但他(为了能当车右)隐瞒了这件事。由于这样,他不能用臂推车前进,因而被韩厥追上了。韩厥拿着拴马绳走到齐侯的马前,两次下拜并行稽首礼,捧着一杯酒并加上一块玉璧给齐侯送上去,

如何提高销售技巧和话术

怎样提高销售成交?反客为主,用提问引导你的客户。用提问引导你的客户 所谓用提问引导你的客户,就是先陈述一个事实,然后再针对这个事实发问,让对方给出相应信息。确实,以提问的方式引导客户可以起到让对方易于接受的作用。 那么,销售人员如何用提问的方式引导客户呢?下面我们介绍几种方法: 一、肯定性诱导提问 肯定性诱导提问法是对肯定性说法、诱导性说法以及提问的说话方法三种方式的同时运用。首先是肯定性说法,即使用正面性用语——“很受人欢迎的”。其次是诱导性说法——“这种产品有大小两种,不知您愿选择哪一种,不过我想是不是大的比较好呢?”最后是提问的方法——“这位先生,您要如何使用呢?” 二、与类似问题相比较 简单地说,就是利用客户的随身物品作为一个实际的例子来说服客户。 比如,小陈是学习软件的推销员。有一次,一位客户在看了产品简介之后,还想要看看所要购买软件的内容:“我应根据所要买的产品内容是 否适合我来确定买不买,对不对?” 小陈:“您说得没错,可是出版这本书的出版社非常有名,我希望您能相信一流的出版社。先生,可以问一下您的笔记本电脑是什么品牌吗?” 客户:“是国产产品。” 小陈:“哦!您买这台电脑的时候是否先把它拆开看一下里面的部件呢?” 客户:“没有。” 小陈:“我想你在看过电脑后,即便认为电脑质量没问题,也是因为相信这家公司的信誉和服务才买下它的。同样,买汽车的时候你也不能把 车子拆开看一下引擎吧?还有买药品的时候你无法从100元一盒的药品中,挑选其中一颗拿起来品尝,试试其功效后,才决定购买与否。虽然不同品牌的产品,也有可能有许多的价

格差异,但若是你分不出品质的好坏,我认为你应该依据厂商的信誉来购买。买这部学习软件也是一样,您应信任出版商的声誉。” 三、拆分问题引导 在推销价格昂贵的产品时,这个方法十分有效。一位销售人员经常在推销一套价格不菲的家具时,多次利用拆分问题来说服客户客户:“这件家具太贵了。” 销售人员:“您认为贵了多少?” 客户:“贵了1000多元。” 销售人员:“那么现在就假设贵了1000元整。”这时销售人员拿出了随身带的笔记本,在上面写下1000元给目标客户看。 销售人员:“先生,你想这套家具你肯定至少打算能够用10年再换吧?” 客户:“是的。” 销售人员:“那么,依照你所想的也就是每年多花了100元,您指的是不是就是这样?” 客户:“对,我就是这样认为的。” 销售人员:“1年100元,每个月该是多少钱?” 客户:“哦!每个月大概就是8块多点吧!” 销售人员:“好,就算是8.5元吧。你每天至少要用两次吧,早上和晚上。” 客户:“有时更多。” 销售人员:“我们保守估计为l天2次,那也就是说1个月你将用60次。所以,假如这套家具每月多花了8.5元,那每次就多花了不到0. 15元。” 客户:“是的。” 销售人员:“那么每天不到1毛5分,却能让你的家变得利落和整洁,让你不再为东西没合适地方放而苦恼、发愁,而且还起到装饰作用,你不觉得很划算吗?”

《小太阳》读后感600字

《小太阳》读后感600字 导读:读书笔记《小太阳》读后感600字,仅供参考,如果觉得很不错,欢迎点评和分享。 《小太阳》读后感600字: 家像海上的灯塔,等待远航的船只归来;家像黎明前的启明星,照亮旅人前进的道路;家像沙漠里的一汪清泉,滋润着忙碌奔波的人们的心灵......在这个寒冷的冬日,我却从《小太阳》中感受到了家的温暖。 这本书是林良爷爷以“丈夫”、“父亲”的角度来记叙了:一对父母、三个女儿和一只小狗组成了一个平凡的家庭。林良爷爷用他温暖的笔触,书写了一部有趣而并不“传奇”的“家庭史”。从第一篇到最后一篇,首尾相隔了14年,是一本散文集,更是一本散文体小说。 其中,让我印象最深刻的一篇是《打架教育》,讲了琪琪和樱樱两人打架,“我”及时宣布家庭里的“政治制度”,目的就是要维护樱樱在家庭宪法里的合法地位——父母不在家的时候,由于“宪法”赐予她的职责和权力,琪琪必须对她服从。俗话说得好,君子动口不动手。一个人如果不能奋发向上,受人重视,她的谦和不谦和,根本毫无意义。但是,一个具有值得重视的美质的人,如果不懂得谦和,她的美质也就变得格外不重要了。人类社会所能接受的,事实上只有一种人:谦虚的杰出人物。只有在这种人面前,她们才肯献出人性中

的“稀有情愫”——敬爱。 有时候,为了形容家的美好,我们试图用一些华丽的、带着刺眼光芒的词语去修饰它,但这样,其实只是走远了它。只要一家人在一起,这就是家的样子,朴实且真切。林爷爷笔下的家,就是平凡的。三个小孩就是三个太阳。樱樱、琪琪和玮玮,虽然经常调皮,不免惹是生非,可一次平息的怒火,就是一片的温暖光芒。供稿:六(3)班郑雯欣 感谢阅读,希望能帮助您!

《鞌之战》阅读答案(附翻译)原文及翻译

《鞌之战》阅读答案(附翻译)原文及翻 译 鞌之战[1] 选自《左传成公二年(即公元前589年)》 【原文】 癸酉,师陈于鞌[2]。邴夏御齐侯[3],逢丑父为右[4]。晋解张御郤克,郑丘缓为右[5]。齐侯曰:余姑翦灭此而朝食[6]。不介马而驰之[7]。郤克伤于矢,流血及屦,未绝鼓音[8],曰:余病[9]矣!张侯[10]曰:自始合,而矢贯余手及肘[11],余折以御,左轮朱殷[12],岂敢言病。吾子[13]忍之!缓曰:自始合,苟有险[14],余必下推车,子岂识之[15]?然子病矣!张侯曰:师之耳目,在吾旗鼓,进退从之[16]。此车一人殿之[17],可以集事[18],若之何其以病败君之大事也[19]?擐甲执兵,固即死也[20]。病未及死,吾子勉之[21]!左并辔[22],右援枹而鼓[23],马逸不能止[24],师从之。齐师败绩[25]。逐之,三周华不注[26]。 【注释】 [1]鞌之战:春秋时期的著名战役之一。战争的实质是齐、晋争霸。由于齐侯骄傲轻敌,而晋军同仇敌忾、士气旺盛,战役以齐败晋胜而告终。鞌:通鞍,齐国地名,在今山东济南西北。 [2]癸酉:成公二年的六月十七日。师,指齐晋两国军队。陈,

列阵,摆开阵势。 [3]邴夏:齐国大夫。御,动词,驾车。御齐侯,给齐侯驾车。齐侯,齐国国君,指齐顷公。 [4]逢丑父:齐国大夫。右:车右。 [5]解张、郑丘缓:都是晋臣,郑丘是复姓。郤(x )克,晋国大夫,是这次战争中晋军的主帅。又称郤献子、郤子等。 [6]姑:副词,姑且。翦灭:消灭,灭掉。朝食:早饭。这里是吃早饭的意思。这句话是成语灭此朝食的出处。 [7]不介马:不给马披甲。介:甲。这里用作动词,披甲。驰之:驱马追击敌人。之:代词,指晋军。 [8] 未绝鼓音:鼓声不断。古代车战,主帅居中,亲掌旗鼓,指挥军队。兵以鼓进,击鼓是进军的号令。 [9] 病:负伤。 [10]张侯,即解张。张是字,侯是名,人名、字连用,先字后名。 [11]合:交战。贯:穿。肘:胳膊。 [12]朱:大红色。殷:深红色、黑红色。 [13]吾子:您,尊敬。比说子更亲切。 [14]苟:连词,表示假设。险:险阻,指难走的路。 [15]识:知道。之,代词,代苟有险,余必下推车这件事,可不译。 [16]师之耳目:军队的耳、目(指注意力)。在吾旗鼓:在我们

销售技巧和话术培训

销售技巧和话术培训 销售员是企业销售的主力军之一,为企业的发展进步做出巨大贡献,好的销售员能成功树立商品的形象,并且能销售出商品,形成二次顾客。所以,良好的销售员技巧培训是企业明智的选择。 徐清祥老师的销售技巧和话术培训能深入的讲解销售的技巧,并与实际相结合,让促销员受益匪浅,为企业形成良好销售回路。 主讲老师:徐清祥 课程时间:2天 课程背景: 在竞争激烈的销售市场上,精确掌握销售循环前、中、后的销售技巧与全方位的客户服务,是赢得最佳商机的关键。从销售的基本理论方法、实战技巧到销售的十大步骤、销售人员的自我管理,为销售人员专业技能训练提供了一整套的解决方案。如果你要掌握销售人员应具备的正确与基础的技巧,并吸收专家和成功者的经验与智慧,以资借鉴,减少自己摸索的时间、精力和犯错的机会,那就快走近我们的课程,唯有行动才能解决问题。 课程预定: 0371- 课程提纲: 第一部分:自我管理与规划能力 一、准备: 1、精神状态的准备: 静坐; 良好的睡眠.

2、体力的准备: 饮食; 运动. 3、专业知识的准备: 商品名称; 商品内容; 使用方法; 商品特征; 售后服务; 交货期与交货方式; 价格与付款方式; 研究同行业竞争中的商品; 材料来源与生产过程; 相关商品. 4、广泛知识的准备: 心理学; 管理学; 人际关系学; 行销学; 国学; 公众演说. 5、对顾客的准备.

使自己达到巅峰状态: 改变自己的动作: 1)自我确认; 2)自我放松. 二、改变自己的心态: 学习的心态; 积极的心态; 老板的心态; 感恩的心态; 付出的心态; 持之以恒的心态; 平衡的心态; 自律的心态; 宽容的心态; 拒绝找借口的心态. 三、问自己一些好的问题: 发生这些事对自己有什么好处? 自己学到了什么? 自己现在可以做什么? 第二部分:塑造良好的职业形象能力。 一、拥有良好的形象:

《太阳照常升起》读后感五篇

《太阳照常升起》读后感五篇 《太阳照常升起》是美国作家海明威创作的一部长篇小说,小说最主要的便是讲述了在战争中“迷惘的一代”的人物的生活与思想变化。有看过一次,似乎还没有全领悟其中的内涵呢。以下是的有关《太阳照常升起》的读后感,一起来看看吧! 一直觉得海明威是个硬汉型的文人,也许和他的经历有关,参加一战,在欧洲当战地记者,喜欢看斗牛,打猎,航海,游历欧洲等等,没想到看完此部小说,才了解他并不是天生的硬汉,在自己生活的年代中的遭遇与经历造就了他后来的性格,也注定了他用饮弹这种方式来结束自己的生命…… 这样性格的文人不多,我很是敬仰与钦佩…… 与其苟且活着,不如自己了结,生命由自己主宰…… 《太阳照常升起》是海明威的第一部长篇小说,作者藉此成为“迷惘的一代”的代言人。小说中的主人公杰克。巴恩斯的经历,正是海明威在参加一战后的那段经历的缩影,他借此来表达战争给人类带来的创伤,主要是心灵上的创伤,这些创伤是永远无法愈合的。那个年代的这批受战争创伤的年轻人,心灵空虚,病态,桀骜不驯,没有明确的理想与目标,无精神支柱,所以称他们为“迷惘的一代”。 “你们都是迷惘的一代” “一代过去,一代又来,地却永远长存。日头出来,日头落下,急归所出之地。风往南刮,又向北转,不住的旋转,而且返回转行原

道。江河都往海里流,海却不满。江河从何处流,仍归还何处。”—《传道书》 我们都是迷惘的一代…… 1926年,还藉藉无名的海明威推出了首部长篇《太阳照常升起》,个人以为是他最好的长篇之一,虽然在当时算不上石破天惊。之前,他也有过一系列短篇投石问路,纵然水波不兴,也成为长篇准备中的练笔,使长篇处女作丝毫没有生涩的痕迹。当然这也有巴黎的良好催化作用在其中——饥饿与贫穷的磨练,良师斯坦因小姐的指点,与第一任妻子哈德莉恩恩爱爱、相濡以沫…… 可惜的是,这样的天时地利人和的因素在其成名后就一一分解。窃以为,吃得太饱,钞票与老婆太多,往往与才华的枯竭程度成正比。这是后话。 起初并不明白科恩在《太阳照常升起》中所起的作用。他显然不是一个应该被忽略的人物,开首就是一篇科恩小传,将其人交代清楚:就读于老牌名校——普林斯顿大学,曾是大学拳击冠军——身强体壮,出身富有的犹太家庭——身家清白,为人厚道,对女人尤其心软——要么被女人抛弃,要么被女人捏在手心。看起来并无不妥,中产阶级的普通一员,却无值得大书特书之处。看到后来发现苗头不对,他与书中正派的主人公及其寓公朋友总是格格不入,就象牛栏里那头想与公牛处好却被孤立的犍牛。后来我恍然大悟,科恩是作为一个未曾受过创伤的参照物而存在。所谓受过创伤,就是吃过战争的苦头,象巴恩斯被战争阉了就是一个直接的象征。

《鞌之战》阅读答案附翻译

《鞌之战》阅读答案(附翻译) 《鞌之战》阅读答案(附翻译) 鞌之战[1] 选自《左传·成公二年(即公元前589年)》 【原文】 癸酉,师陈于鞌[2]。邴夏御齐侯[3],逢丑父为右[4]。晋解张御郤克,郑丘缓为右[5]。齐侯曰:“余姑 翦灭此而朝食[6]。”不介马而驰之[7]。郤克伤于矢, 流血及屦,未绝鼓音[8],曰:“余病[9]矣!”张侯[10]曰:“自始合,而矢贯余手及肘[11],余折以御,左轮 朱殷[12],岂敢言病。吾子[13]忍之!”缓曰:“自始合,苟有险[14],余必下推车,子岂识之[15]?——然 子病矣!”张侯曰:“师之耳目,在吾旗鼓,进退从之[16]。此车一人殿之[17],可以集事[18],若之何其以 病败君之大事也[19]?擐甲执兵,固即死也[20]。病未 及死,吾子勉之[21]!”左并辔[22],右援枹而鼓[23],马逸不能止[24],师从之。齐师败绩[25]。逐之,三周 华不注[26]。 【注释】 [1]鞌之战:春秋时期的著名战役之一。战争的实质是齐、晋争霸。由于齐侯骄傲轻敌,而晋军同仇敌忾、 士气旺盛,战役以齐败晋胜而告终。鞌:通“鞍”,齐

国地名,在今山东济南西北。 [2]癸酉:成公二年的六月十七日。师,指齐晋两国军队。陈,列阵,摆开阵势。 [3]邴夏:齐国大夫。御,动词,驾车。御齐侯,给齐侯驾车。齐侯,齐国国君,指齐顷公。 [4]逢丑父:齐国大夫。右:车右。 [5]解张、郑丘缓:都是晋臣,“郑丘”是复姓。郤(xì)克,晋国大夫,是这次战争中晋军的主帅。又称郤献子、郤子等。 [6]姑:副词,姑且。翦灭:消灭,灭掉。朝食:早饭。这里是“吃早饭”的意思。这句话是成语“灭此朝食”的出处。 [7]不介马:不给马披甲。介:甲。这里用作动词,披甲。驰之:驱马追击敌人。之:代词,指晋军。 [8]未绝鼓音:鼓声不断。古代车战,主帅居中,亲掌旗鼓,指挥军队。“兵以鼓进”,击鼓是进军的号令。 [9]病:负伤。 [10]张侯,即解张。“张”是字,“侯”是名,人名、字连用,先字后名。 [11]合:交战。贯:穿。肘:胳膊。 [12]朱:大红色。殷:深红色、黑红色。 [13]吾子:您,尊敬。比说“子”更亲切。

SPIN销售巨人读书笔记

实用文档 . 《SPIN销售巨人》读后感 这次读的书是《SPIN销售巨人——大订单销售训练手册》。感觉理论篇和 实践篇内容差不多。 这本书是针对大订单销售,也就是说我们应该先分清什么是大订单,什么是小订单。书中说通常一个电话就可以敲定或者交易金额很少的销售就是小生意,或者称之为小订单。根据我的理解,现在除了零售业,别的订单生意差不多都可以算成是大订单销售了。这样更突显出对针对大订单销售技巧的需求了。 销售分为四步:初步接触、需求调查、能力证实和晋级承诺。其中需求调查是最关键的,由这个步骤可以明确知道客户的购买欲望和需求,以便达成生意。SPIN包括四个环节:背景问题(Situation Question)、难点问题(Problem Question)、暗示问题(Implication Question)和需求—效益问题(Need-Payoff Implication)。书中说SPIN可以帮助大订单销售,是所有大客户销售经理必须掌握的专业技能。现在许多国际化大公司都在使用这套方法。 书中说,最成功的销售人员就是那些提问最多的人,但不是任何问题。成功的销售人员会提出很精明的问题,并且趋向于以一个特殊的序列提这些问题。记得之前罗钧总开的销售会议上也说过,要抓住客户的痛点,痛点找准了,离订单成功也就不远了。这样看来,会提问成为一名优秀的销售人员的必备武器,虽然现在还不具备,但平日多加练习,善于总结,这项技能应该也是可以获得的。 读完书的感觉是这本书一直在批判之前的理论或者说结论。确实从这本书中能学到好多知识,但对任何问题都要采取一分为二的态度,任何理论之所以能传播开来,都有一定的道理。书中的理论也应该经过不断的练习才能成为自己的财富,才能为自己所用。不经过练习,读过的知识也就只是读过了,怎样获得晋级承诺,什么情况是暂时中断,我们都无从知晓。 读书的时候有种很强烈的感觉,这本书是给有一定销售知识基础的人准备的,其中说的开场白技巧、收场白技巧等等,我还不知道具体都是指什么。有时读起来有点费力或者说有些地方还不能理解得很透彻。突然觉得自己的知识好少,需要学的地方还有很多很多。 陈杭(Sara)

朝着太阳走读后感

朝着太阳走读后感 本文是关于读后感的,仅供参考,如果觉得很不错,欢迎点评和分享。 朝着太阳走读后感 看了张安阳的长篇文学传记《朝着太阳走》,颇受教益,感慨万端。因为本书的主人公是我们丹东曙光集团的缔造者李进巅,所以,倍感亲切。 《朝着太阳走》不仅描述了李进巅在创办曙光之前的风雨人生之路,而且透过生动的描述,从哲理的层面上解读李进巅的风雨人生,深层开掘他的性格,塑造他的形象。不言放弃,这是李进巅风雨人生最重要的经验,也是他最基本的性格。他从童年时代起,经历困顿的生活,到作为“双突干部”被逐出市委,政治生活上遭受重大挫折,以及在曙光创业路上的举步维艰,经历许多曲折,但他在每次受挫之后,都从不轻言放弃,而是迎着风雨前行;而且他还善于从失败中总结经验和教训,他总是认为,“失败给了我最宝贵的经验和财富”。这一点,不仅凸显他宁折不弯永不满足、永远奋斗的坚韧的性格,也是他冒着风雨前行的重要人生经验,给我们留下了深刻的印象,也给我们以人生的启迪讲信誉是一个成功企业家最重要的经验,也是李进巅的人生信条。他认为,“信誉是金,金子有价,而信誉则千金难求。”因此,他在为人和创业中,坚持以诚信为本。他是一个重信誉的企业家。亲民思想、平民姿态,这是李进巅成功后难得的表现。因为他有这种亲民思想和平民姿态,所以他平易近人,乐于助人、了解员工的

困苦,理解和体恤员工的需求。他说:“以心换心,才能赢得人心。领导者被员工拥戴,成为员工的依赖,这个企业才能被视为‘职工之家’。”曙光经历风风雨雨,不断壮大,同李进巅这种亲民思想和种种关心职工的举措是分不开的。重视企业文化建设,也是李进巅作为一位成功企业家的重要经验,同时也是他儒雅性格的一种表现。他提出的“创造效益、造福社会”的企业文化理念,创造的“把信带给加西亚”的企业精神以及所谓“鲶鱼效应”的选人用人原则,都为曙光的成长创造奇迹、成为比百亿产值更加可贵的一种无形的精神财富。 读过《朝着太阳走》这部书,我认为,这是一部很好的人生教科书,从书中我们领略了李进巅的人生经历,领略了他的创业史,也让我们学到了许多做人的道理。为此,我们要以李进巅为榜样,爱岗敬业,勇于进取,奋力拼搏,努力做自己的本职工作,以回报企业,以回报社会。 感谢阅读,希望能帮助您!

销售技巧与话术

酒店销售技巧与话术 酒店在日常经营过程中,是最需要客流量的一种行业之一,对于酒店来说,如果客流量断了,那么将会给整个企业带来巨大的损失,而酒店销售技巧和话术是维持客户不销售,形成二次甚至多次消费的重要条件。 一、酒店客房销售技巧和话术 1. 把握客人的特点 不同的客人有不同的特点,对酒店也有不同的要求。总台人员要注意客人的衣着打扮、言谈举止以及随行人数等方面把握客人的特点(年龄、性别、职业、国籍、旅游动机等),进而根据其需求特点和心理,做好有针对性的销售。 (1)商务客人通常是因公出差,对房价不太计较,但要求客房安静,光线明亮(有床头灯),办公桌宽大,服务周到、效率高,酒店及房内办公设备齐全[如安装有宽带网和直拨电话以及电脑、传真机等现代化设备],有娱乐项目。 (2)旅游客人要求房间外景色优美,房间内干净卫生,但经济承受能力有限,比较在乎房间价格。 (3)度蜜月的客人喜欢安静、不受干扰且配有一张大床的双人房。 (4)知名人士、高薪阶层及带小孩的父母喜欢住套房。 (5)年老的和有残疾的客人喜欢住在靠近电梯和餐厅的房间。 (6)朋友多的喜欢住多床房 2. 熟悉客房 总台员工在销售客房时应明确自己是在销售客房,而非销售价格。因此总台员工应熟悉客房,在销售时,应多做客房的具体描述,而尽量少提及价格。具体如下: (1)总台人员在销售客房时,必须对客房做适当的描述,以减弱客房价格的分量,突出客房能够满足客人需要的特点。 (2)比如,不能只说:“一间198的客房,您要不要?”而应说,“一间刚装修过的、宽敞的房间”“一间舒适、安静、能看到临街景色的客房”“一间具有有民族特色的、装修豪华的07客房”,等等。这类形容词是无穷无尽的,只有这样容易为客人所接受。 (3)要准确地描述客房,必须首先了解客房的特点。这是对总台员工的最基本要求之一,比如带他们参观客房,并由专人讲解客房的特点,以加深印象。 3. 从高到低报价 在总台销售服务过程中,不可避免要谈到房价,向客人报房价也需要一定的技巧,即要从高到底报价。 (1)总台人员可根据客人的特点,向他推荐两中乃至三种不同价格的、可供比较的客房,让客人自己选择。 (2)如果是推荐一种客房,就会使客人失去比较的机会,推出价格范围,应考虑到客人的特点。 (3)一般来说,报房价由高价格退到较底价格比较适宜。例如:可以说“配备先进麻将机和电脑设备,装修宽敞的是208元”“靠近绿色菜圃,麻将房隔音效果极佳的客房是188元”“进出

《渔夫的太阳》读后感

《渔夫的太阳》读后感 这是一个具有象征寓意的小故事,全文基本是由富翁和渔夫的对白堆叠砌成。富翁的话引导思路,渔夫的话发人深省。 品位之间,我从以下两处略得肤浅体会。 其一,“渔夫说:我给自己定的目标是每天捕10公斤鱼,平时要撒网5次。今天天气好,我只撒网2次,任务就全部完成,所以没事睡大觉。”此处我们可以管中窥豹,瞥见渔夫人生观的冰山一角——活在当下。 我们现在活着,既不生活在过去,也不生活在未来,我们只有现在,它才是我们应该感兴趣的。生活就是一个节日,是一场盛大的庆典。因为生活永远都是,也仅仅是我们现在经历的这一刻。 《渔夫的太阳》中,富翁给渔夫描绘了一幅渔夫变成老板后海边睡觉晒天阳的美好憧憬。而在渔夫看来,未来的太阳未必比现在的太阳更灿烂,未来不可知,抓住此刻的美好时光才是最重要的。 这让我联想到同样寓意的一则小故事: 一个老人和一个年轻人在穿越沙漠,赶往绿洲。一日天将黑时,老人指着前方说:“那就是绿洲了。” “我们为什么不马上赶到那里去?” “因为我们需要睡觉。” 其二,《渔夫的太阳》结尾处,“渔夫哈哈大笑说:你这个人真会说笑,那我现在不就在睡觉晒太阳吗?难道我晒到的太阳和你晒的太阳有什么不同吗?” 此处,我们站在渔夫的立场分析可知,对于渔夫而言,此刻他所享受的太阳和富翁所描绘的愿景中的太阳是相同的。根本不必大费周章先变成老板再享受那未来的阳光,而且那样会浪费掉现在的大好时光,正所谓知足者常乐也。 而当我们站在富翁的立场分析,我们可知,对于富翁而言,他们两个晒到的太阳确实不同。醉翁之意不在酒,富翁晒太阳,享受的不仅仅是阳光,更是享受经过艰辛奋斗变成老板、富翁的成就感。 人跟河流一样,都有自己的生命曲线。河流由岸和水构成,人生由追求和行动构成。对于河流,没有水在岸间流动,岸的约束就失去意义。但如果没有岸的约束,水就会没有目的四处横流,最后变成一片沼泽,一汪死水。在富翁眼里,渔夫就是一个没有追求的人,就是没有岸的约束的流水,早晚会变成一汪死水,不会有成就感。 因此我们要像俞敏洪先生说的那样:“一个人生命的成长也应该像河流一样,既要有岸的约束,又要有水的灵动。如果我们不约束自己的行动,就会把精力消耗在无聊的事情上面,比如长时间上网、看电视、打游戏,这些事情不过是用肤浅的趣味来来磨灭我们生命远行的意志。所以,我们要像岸一样约束自己的行为,专注于生命中最重要的事情。”

相关文档
最新文档