周炳坤激光原理与技术课件第二章 光学谐振腔

第二章 光学谐振腔基本理论

第二章光学谐振腔基本概念 (1) 2.1光学谐振腔 (1) 2.2非稳定谐振腔及特点 (1) 2.3光学谐振腔的损耗 (2) 2.4减小无源稳定腔损耗的途径 (2) 反射镜面的种类对损耗的影响 (2) 腔的结构不同,损耗不同 (2) 第二章光学谐振腔基本概念 2.1光学谐振腔 光学谐振腔是激光器的基本组成部分之一,是用来加强输出激光的亮度,调节和选定激光的波长和方 向的装置。 光线在两镜间来回不断反射的腔叫光学谐振腔。由平面镜、凹面镜、凸面镜的任何两块镜的组合,构成各类型光学谐振腔。 光学谐振腔的分类方式很多。按照工作物质的状态可分为有源腔和无源腔。虽有工作物质,但未被激发从而无放大作用的谐振腔称之为无源谐振腔;而有源腔则是指经过激发有放大作用的谐振腔。 2.2非稳定谐振腔及特点 非稳定谐振腔的反射镜可以由两个球面镜构成也可由一个球面镜和一个平面镜组合而成。若R1和R2为两反射镜曲率半径,L为两镜间距离,对于非稳腔则g1,g2:满足g1*g2l 非稳腔中光在谐振腔内经有限次往返后就会逸出腔外,也就是存在着固有的光能量可以横向逸出而损耗掉,所以腔的损耗很大。在高功率激光器中,为了获得尽可能大的模体积和好的横模鉴别能力,以实现高功率单模运转,稳定腔不能满足这些要求,而非稳腔是最合适的。与稳定腔相比,非稳腔有如下几个突出优点: 1.大的可控模体积 在非稳腔中,基模在反射镜上的振幅分布式均匀的,它不仅充满反射镜,而且不可避免地要向外扩展。非稳腔的损耗与镜的大小无关,这一点是重要的,因此,只要把反射镜扩大到所需的尺寸,总能使模大致充满激光工作物质。这样即使在腔长很短时也可得到足够大的模体积,故特别适用于高功率激光器的腔型。 2.可控的衍射耦合输出

光学谐振腔

§9-4 光振荡 一、受激辐射与自发辐射 受激辐射除了吸收过程相矛盾外,还与自发辐射相矛盾,处于激发态能级的原子,可以通过自发辐射或受激辐射回到基态,在这两种过程中,自发辐射往往是主要的,设高低能级的粒子数密度分别为21n n 和,根据(9-7)式和(9-8)式,可得到受激辐射和自发幅射光子数之比。 21 ()u v B R A = (9-24) 如果要使1R >>,则能量密度()u v 必须很大,而在普遍光源中,能量密度()u v 通常是很小的,例如在热平衡条件下,对于发射1m λμ=的热光源来讲,当温度为300K 时1210R -=,由(9-24)式可知,在此情况下,受激辐射光子数比自发辐射光子数少得多,如果要使受激辐射光子数等于自发辐射光子数,即1R =,则此热光源温度就需高达500000K ,可见在一般光源中,自发辐射大大超过了受激辐射。 但是我们可以设计一种装置,使在某一方向上的受激辐射,不断得到放大和加强,就是说,使受激辐射在某一方向上产生振荡,而其它方向传播的光很容易逸出腔外,以致在这一特定方向上超过自发辐射,这样,我们就能在这一方向上实现受激辐射占主导地位的情况,这种装置叫做光学谐振腔。 二、光学谐振腔 象电子技术中的振荡器一样,要实现光振荡,除了有放大元件以外,还必须具备正反馈系统,在激光器中,可实现粒子数反转的工作物质就是放大元件,而光学谐振腔就起着正反馈、谐振和输出的作用。 全反射镜 工作物质部分反射镜 (图9-10) 图9-10就是光学谐腔的示意图,在作为放大元件的工作物质两端,分别放置一块全反射镜和一块部分反射镜,它们互相平行,且垂直于工作物质的轴线,这样的装置就能起到光学谐振腔的作用。 当能实现粒子数反转的工作物质受到外界的激励后,就有许多粒子跃迁到激发态去,激发态的粒子是不稳定的,它们在激发态寿命的时间范围以内会纷纷跳回到基态,而发射出自发辐射光子,这些光子射向四面八方,其中偏离轴向的光子很快就逸出谐振腔外,只有沿着轴向的光子,在谐振腔内受到两端两块反射镜的反射而不致于逸出腔外,这些光子就成为引起受激辐射的外界感应因素,以致产生了轴向的受激辐射,受激辐射发射出来的光子和引起受激辐射的光子有相同的频率,发射方向,偏振状态和位相,他们沿轴线方向不断地往复通过已实现了粒子数反转的工作和振荡,这是一种雪崩式的放大过程,使谐振腔内沿轴向的光骤然增加,而在部分反射镜中输出,这便是激光。

1光学谐振腔作用

1光学谐振腔作用?谐振腔的作用是提供正反馈,使激活介质中产生的辐射能多次通过介质,当受激辐射所提供的增益超过损耗时,在腔内得到放大,建立并维持自激振荡。它的另一个重要作用是控制腔内振荡光束的特性,使腔内建立的振荡被限制在腔所决定的少数本征模式中,从而提高单个模式内的光子数量,获得单色性好,方向性好的强相干光。2光学谐振腔的构成要素有哪些,各自有哪些作用?(1)激活介质:用于补偿腔内电磁场在振荡过程中的能量损耗,使之满足阈值条件。(2)两个镀有高反射率膜的反射镜:使得激活介质中产生的辐射能多次通过介质获得增益,同时控制光束的输出。3光学谐振腔的稳定条件是什么,有没有例外?稳定条件的导出根据何在?光学谐振腔的稳定条件为,即,没有例外。因为谐振腔稳定性的这一判据,是要求腔内傍轴光线不会因腔镜的反射偏折而逃出谐振腔,没有考虑光波的衍射逃逸损失,只考虑几何损失,属于对谐振腔稳定性的最低要求。由于没有限定光线往返的次数,这一最低要求实际上是一严苛的要求,从而成为谐振腔稳定性的判据。4 什么样的光学谐振腔腔内存在焦点?特别的稳定腔时若腔镜的中心在腔内则腔内存在焦点,一般的若高斯光束的束腰在腔内则对应的光学谐振腔腔内存在焦点。5试分析ABCD定律在光学谐振腔分析中的作用。因为ABCD定律可以描述任意近轴光线在谐振腔内的往返传播行为,与初始坐标无关,但若给出了初始坐标,根据ABCD定律就可以得到行进的最终坐标。6一般稳定球面镜谐振腔与其等价共焦谐振腔,有什么相同,有什么不同?任何一个共焦腔与无数多个稳定球面腔等价。而任何一个稳定的球面腔唯一的等价于一个共焦腔。共焦腔属于临界腔,而稳定球面腔属于稳定腔。7 非稳腔的优点是什么?非稳腔的优点是:(1)具有大的可控模体积,是适用于高功率激光器的腔型。(2)可从腔中提取有用衍射耦合输出。(3)容易鉴别和控制横模。(4)易于得到单端输出和准直的平行光束。8 几何损耗存在于哪一类型的谐振腔中?主要存在于非稳定的谐振腔中。9 光学谐振腔的衍射损耗与其什么参数相关?光学谐振腔的衍射损耗的大小与菲涅尔数有关,与腔的几何参数有关,和横模的阶数有关。10为什么说光学谐振腔积分方程的特征值的实部决定腔损耗?由于,代入中得:。即表示腔内经单程度越后自再现模的振幅衰减。即的实部决定腔损耗,表示每经一次度越的相位滞后,所以的虚部决定的单程相移。11 为什么说光学谐振腔积分方程的特征值的虚部决定光波的单程相移?由于,代入中得:。即表示腔内经单程度越后自再现模的振幅衰减。即的实部决定腔损耗,表示每经一次度越的相位滞后,所以的虚部决定的单程相移。12稳定谐振腔有哪些可能的形式?与非稳定谐振腔相比有哪些缺点?稳定谐振腔可能的腔镜组合形式有:双凹型,平凹型,凸凹型。与非稳定谐振腔相比的缺点为:选模能力差,高阶横模也能起振;模式体积小,只适用与低增益介质。13 光学谐振腔有哪些常用研究方法?如何理解自再现模?采用衍射积分方程方法研究激光器的模式和采用几何光学的办法研究各有什么优缺点?(1)光学谐振腔常用的研究方法为:几何光学和衍射积分方程方法(2)经过多次往返传播后,光场每一次传播只带来相位滞后和振幅衰减,其振幅横向分布(横模)基本保持不变,如此实现的稳定场分布叫做自再现模。谐振腔自再现模的生成,主要是因为光波通过光阑系统,一再受到周期性的损失,其振幅和相位不断地进行再分布所造成的结果,它与初始的波形和特性无关。(3)光学谐振腔长远大于光波长,可忽略波动性,将光束看成光线。基于几何光学的光线传输矩阵方法,简便、直观,对谐振腔稳定性的分析以及高斯光束ABCD定律与实验一致,只是光线传输矩阵法不能分析衍射损耗和腔模特性。考虑波动和衍射,基于腔模自再现概念,麦克斯韦方程可化为本征积分方程。这一本征积分方程是描述谐振腔特性的严格方程。解析解提供的光波模式特性有助于理解相干性、方向性、单色性等一系列激光重要特性。14 什么是光学谐振腔的模式?对纵、横模的要求各是什么?其中含有什么物理思想?①横模:谐振腔内光场在垂直于其传播方向的方向上的稳定场分布。纵模:满足谐振条件沿轴线纵向方向上的驻波场分布。②:稳定横模需要满足镜面上来回反射光波相对振幅和相位分布不再变化的条件。纵模需要满足等效腔长应为谐振半波长整数倍的条件,即驻波条件。15 Fox-Li的数值迭代法解平行平面镜谐振腔,有哪些结论,有哪些意义?(1)结论:○1.振幅分布:中心振幅最大,偶对称,高阶横模:过零点的数量和该模的阶数一致○2、相位分布:镜面不是等相位面,基模(TEM00)不再是平面波,菲涅尔数大可近似被节线分开的各个区域内,仍可近似看作平面波。○3、单程相移和损耗:解稳定后,取镜面上一点,计算一次渡越传播后某一模式在该点场的振幅和相位大小的相对变化,相对变化的复数分析便可求出该模式的平均单程相移和损耗。附加单程相移为○4.谐振频率:,同纵模不同横模,谐振频不同。菲涅尔数N越大,频率差异越大;横模阶次越高,频率差异越大(2)意义:1.它用逐次近似计算直接求出了一系列自再现模,第一次证明了开腔模式的存在,并从数学上论证了开腔自再现模积分本征方程的存在。2.有助于对自再现模形成的物理过程的理解,数学运算与波在腔中往返传播而形成自再现模的物理过程一一对应。3.原则上,可以用来计算任何形状的开腔中自再现模,具有普适性。16 稳定球面谐振腔傍轴光线的单程相对功率损耗,它与单程衍射损耗因子之间有何关系?自再现模在腔中内单程传播所经受的光强相对损耗,为模的平均单程损耗,,这其中既包括了几何光学的光横向偏折,同时也包括了衍射等其他损耗。单程衍射损耗因子的辐值越大,腔中单程传播后自再现模的光功率衰减越大。17 同一个光学谐振腔中的不同横模,有什么异同?相同点:都是光束在横向的场分布。不同点:基横模的强度分布比较均匀,光源的发散角小,且损耗最小,随着横模阶数的提高,强度分布不均匀,光束的发散角增大,且损耗较大。它们光斑形状、大小不一样、相位频率不同、偏振不一样。18高阶横模的不同模斑若相遇,能否干涉,为什么?不能确定。如果是同一个高阶横模的不同模斑,它们频率相同、偏振方向是平行的,确实有固定的相位差180°或0°,只要光程差在相干长度内,就能干涉,可相消也可相长。若不同的的高阶横模,即使同一纵模的不同横模,也有频率差,而不能干涉,但即使这个差可忽略,它们的偏振方向和相位也是不同的,因此不能干涉。19分别由方形镜和圆形镜组成的稳定谐振腔有没有区别?为什么?有区别。虽然两者的基模光束的振幅分布、光斑尺寸、等相位面的曲率半径及光束发散角等完全相同,却有如下区别:(1)圆形球面镜镜与方形球面镜共焦腔情形不同,有两块相同圆形球面镜所组成的对称共焦腔,具有柱对称结构,采用极坐标系讨论谐振腔的光场分布和传播更方便。(2)方形镜共焦腔模式的解是一组特殊定义的长椭球函数,并且在腔的N值不是很小的情况下,可以近似表示为厄米多项式与高斯函数乘积的形式。对于圆形镜共焦腔,本征函数的解为超椭球函数,在N不是很小的情况下,可以近似表示为拉盖尔多项式与高斯函数乘积的形式。(3)方形镜面上的高阶横模的光斑半径与基模的光斑半径的关系是,而圆形镜共焦腔镜面上的高阶横模的光斑半径是。20 能否得到稳定腔横模的解析表示?为什么?不能得到。首先,根据典型激光器中开放式光学谐振腔的实际情况,进行标量处理,忽略了腔内光场的偏振特性。第二,对于方程的求解比较困难,只有对特殊的腔型可以解出解析解,其他情形需要使用数值解法。第三,解析表示包括强度和相位,虽然有与稳定腔相等价的共焦腔,但相同振幅上的每一个点的相位是不同的。21为什么说对称共焦腔非常重要?对称共焦腔不仅能定量地说明共焦腔振荡模本身的特性,更重要的是它能被推广应用到整个低损耗球面镜腔系统。共焦腔模式理论表明,任何一个共焦腔与无穷多个稳定球面腔等价,而任何一个稳定球面腔唯一地等价于一个共焦腔。因此共焦腔的模式理论是研究激光模式理论的一个重要基础,利用对称条件可以简化积分本征方程,从而得出精确的解析解,并对模式的场分布进行分析。所以研究对称共焦腔显得很重要。22 如果使用一个参数描述稳定谐振腔的衍射损耗大小,你愿意用哪个?为什么?选用菲涅尔数来表示。其中a为腔镜半径,L为腔长。因为衍射损耗来源于光束衍射,衍射损耗的大小与腔镜的大小及距离有关。而菲涅耳数N与模的表面积和模的光斑面积有关,所以它在一定程度上反映了导致衍射损耗的另外两个因素:腔的几何结构和横模的阶数。所以选用菲涅尔参数N来描述衍射损耗大小。23 激光器单纵模谱线宽度由谁决定,请列举出涉及的因素。能不能归纳到一个参数描述. ,上式不包括增益,称为无源腔的线宽。它与腔的损耗、光子寿命等因素有关,可以归纳到一个参数Q上,Q代表谐振腔品质因数,Q越高,腔的存储性能好,损耗小,光子寿命长,线宽越窄。24 激光器中介质增益系数的阈值条件的物理含义是什么?该系数是由激光振荡阈值条件推导而来,由增益系数公式和小信号粒子集居反转数密度最低要求联立解得,其物理意义是激

光学微环谐振腔的研究与应用

光学微环谐振腔的研究与应用 摘要:随着光纤通信技术的发展,光通信网络需要不断地提高工作性能和降低运营成本,其核心技术在于光波导器件的微型化、集成化和规模化,与此同时未来全光网络迫切需要能够实现多种功能的新型光波导器件。微环谐振器(简称微环)满足了上述两个要求,其微纳米量级的尺寸非常适于大规模单片紧密集成。 本文首先说明了光的全反射理论和波导的基本结构。然后介绍了光学微环谐振腔器件原理和他们的光学传输特性。基于绝缘体上硅波导(Silicon-On-Insulator SOI)的微纳米环形谐振腔,由于其尺度为微纳米范围,具有超高的集成度并且其加工技术可以和互补型金属氧化物半导体(Complementary metal–oxide–semiconductor COMS)工艺相兼容,使其正在成为光器件加工的诱人方案。我们在这里提出一种耦合的集成光波导结构,这样的结构可以使集成化的光波导陀螺的灵敏度得到加强。 关键词: 微谐振腔, 光波导,SOI,陀螺 RESEARCH&APPLICATIONS OF OPTICAL MICRORING RESONATORS Abstract With the development of fiber-optic communication technologies, high-performance and low-cost are both desirable for optical communication networks.The core technology includes small-size optical waveguide devices with the potentials for integrations.In addition, optical waveguide devices with various functions for all optical signal processing are becoming more important for the realization of future all-optical networks.The microring resonator is a suitable candidate to meet these two requirements.Moreover, its small size is very suitable for integration with large dimension. In this thesis, we first introduce the light of total internal reflection (TIR) theory and the basic structure of waveguide. Then we introduce the principle of mcroring

第一节 开放光学谐振腔

第二章 开放光学谐振腔 光学谐振腔是激光器不可缺少的组成部分。它的作用是提供激光振荡所必需的负反馈,选择振荡模式,并且为激光输出腔外提供一定的耦合。 本章主要研究开放式光腔。这类光学谐振腔通常由线度有限的两面光学反射镜相距一段距离共轴放置而形成。与微波波段的封闭式谐振腔相比较,光学开腔敞开了侧面边界,以降低振荡的本征模式数目。两面反射镜之间的轴向距离,称为腔长。腔长远大于波长,也远大于反射镜的线度,一般为厘米或米的量级。一面反射镜的反射率尽量接近1,以减小能量的损失,另一方面反射镜具有适当的透过率,以便能够输出一定的能量。 开腔式光腔的处理方法是建立在衍射理论基础上的,本章介绍开放光学谐振腔的衍射理论及其处理结果。 第一节 开放光学谐振腔构成 如图2-1所示,考虑一个长、宽、高分别为l b a ,,矩形谐振腔中的本征模式,麦克斯韦方程的本征解的电场分量为: t i z t i y t i x p n m p n m p n m e z l p y b n x a m E t z y x E e z l p y b n x a m E t z y x E e z l p y b n x a m E t z y x E ,,,,,,sin cos sin ),,,(sin sin cos ),,,(cos sin sin ),,,(000ωωωπππππππππ---?? ? ????? ????? ??=?? ? ????? ????? ??=?? ? ????? ????? ??= (2.1-1) 其中波矢z z y y x x e k e k e k k ++=,l p k b n k a m k z y x /,/,/πππ===( ,3,2,1,0,,=p n m ),谐振角频率: ()()()222,,////l p b n a m c k c p n m πππω++== (2.2-2) (2.1-1)式表明在x ,y ,z 三个方向上,在腔壁上,电场的平行分量为0.每一个本征模式的空间分布都是稳定的驻波分布,任意(m ,n ,p )表征一种空间驻波分布。每一个本征解代表场的一个模式,因此任意(m ,n ,p )代表一个模式,称为模指数。或者任意一个分立的波矢p m m k ,, 代表一个模式。在波矢空间中(图2-2),相邻两个模式波矢之间的间距:

光学谐振腔的分类之一

光学谐振腔的分类之一 腔内傍轴光线几何逸出损耗的高低:稳定腔、非稳腔、临界腔。 稳定腔:腔内傍轴光线经过任意多次往返传播而不逸出腔外的谐振腔。 非稳腔:腔内光线经过有限次往返传播后逸出腔外的谐振腔。 临界腔:能够保证截面平行于反射镜面的光束在反射镜间传播不逸出。 什么样几何形状的谐振腔?共轴球面腔的三个参数:腔镜的曲率半径R 1、R 2、腔长 L 需要满足什么样的条件呢? 本节讨论光学谐振腔的稳定性条件。 1.共轴球面谐振腔的稳定性条件 光线在球面谐振腔内往返n 次的光学变换矩阵: = 往返n 次后光线的空间位置坐标与方向坐标: 如果在无论n 取多大值、任何值的情况下,An 、Bn 、Cn 和Dn 都是在一定范 围内的有限值,那么 和 就是有限值,只要反射镜的镜面横向尺寸足够大,就可以保证傍轴光线在腔内往返任意次、无限次而不会从侧面逸出。 从M n 的表达式中可以看出,角度 的大小对矩阵中的四个元素An 、Bn 、Cn 和Dn 起着决定性的作用。 和 取值大小,反映的是光线偏离光轴能力的大小,即造成激光几何 损耗的大小。 下面我们就分三种情况对 角的取值加以讨论,并希望能从中寻找出谐振腔的稳定性条件。 n n n n n A B M C D ??=?????? ? ???----???? ???)1sin(sin sin sin )1sin(sin sin 1n n D n C n B n A 1111n n n n n n r A r B C r D θθθ=+?? =+? ?n r n θn r n θ????? ??? ??? - --=+-=-=-=1212121222)21)(21() 11(24)1(221R L R L R L D R R R R L C R L L B R L A

最新光学微环谐振腔的研究与应用张浩SY1119222

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浅谈光学谐振腔

浅谈光学谐振腔 摘要:光学谐振腔是激光器的基本组成部分之一,是用来加强输出激光的亮度, 调节和选定激光的波长和方向的装置,从真空紫外到远红外的绝大部分激光系统都使用了光学谐振腔。本文从光的传播矩阵推导了谐振腔的稳定条件和光腔损耗,并解释了横模形成的原因。最后介绍了自由电子激光器谐振腔、微腔和X 射线激光腔。 关键词:激光;谐振腔;自由电子激光腔;微腔 1激光 1.1激光简介 激光器的发明是20世纪科学技术的一项重大成就。激光科学技术的兴起使人类对光的认识和利用达到了一个崭新的水平。激光具有方向性好、单色性好能量集中、相干性好等特点。正因为激光器具备的这些突出特点,因而被很快运用于工业、农业、精密测量和探测、通讯与信息处理、医疗、军事等各方面,并在许多领域引起了革命性的突破[1]。 1.2激光器的分类 (1)按工作物质分类:根据工作物质物态的不同可把所有的激光器分为以下几大类:①固体激光器(晶体和玻璃);②气体激光器;③液体激光器;④半导体激光器;⑤自由电子激光器。 (2)按激励方式分类:①光泵式激光器;②电激励式激光器;③化学激光器; ④核泵浦激光器。 (3)按运转方式分类:由于激光器所采用的工作物质、激励方式以及应用目的的不同,其运转方式和工作状态亦相应有所不同,从而可区分为以下几种主要的类型。①连续激光器;②单次脉冲激光器;③重复脉冲激光器;④可调激光器; ⑤锁模激光器;⑥单模和稳频激光器;⑦可调谐激光器[2]。 (4)按输出波段范围分类:根据输出激光波长范围之不同,可将各类激光器区分为以下几种:①远红外激光器;②中红外激光器;③近红外激光器;④可见激光器;⑤近紫外激光器;⑥真空紫外激光器;⑦X射线激光器,目前软X 射线已研制成功,但仍处于探索阶段[1]。 1.3激光器的组成 任何一种激光器,其基本结构都可以分为三部分:(1)工作物质,用来产生受 激发射;(2)激励(泵浦)装置,用来激励工作物质以获得粒子数反转;(3)光学共

04光学谐振腔

光学谐振腔 光学谐振腔是激光器的基本组成单元,又可以在激光系统中单独作为光波长选择器。 光学谐振腔的振荡模式为腔内光波的频率,相位,振幅等参数呈稳定分布的振荡状态。光场的一种稳定分布状态就是一种振荡模式。 当两个平面镜平行放置如图1.16(a)所示,它们中间为自由空间,光波在两镜1M 和2M 之间反射导致腔内波的相长干涉和相消干涉。从1M 反射向右边传输的波和从2M 反射向左边传输的波发生干涉。结果是在腔内形成一系列驻波,如图1.16(b)所示(就像一震动吉他弦在两固定点间的驻波)。假设镜面是用金属涂覆,镜面处的电场必须为0。要满足上述条件,则谐振腔的腔长L 必然等于半波长2 /λ 的整数倍,即 L m =?? ? ??2λ ,3,2,1=m (1) 对于一个给定的m 值,满足方程的特定波长记为m λ,定义为谐振腔的模式。如图1.16(b)所示。由于光频率为ν、波长为λ,其关系是λ ν/c =,这 些模式的相应频率m ν就是腔的谐振频率。 ()L c v mv L c m f f m 2/;2==?? ? ??=ν (2) f ν 是对应 1 =m (基模)的最低频率,也是两相邻模式的频率间隔,f m m m v v v v =-=?+1。被定义为自由光谱范围(FSR )。谐振腔的频谱为梳状谱。如 果腔内没有损耗,例如镜面对光全反射,在由方程(2)定义的m v 处的峰是尖锐的线。如果镜不能对光全反射,会有一些光从腔内辐射出去,因此这些模式的峰不是尖锐的,有一定的宽度。很明具有两个镜子的光学腔,只在特定频率用于储存辐射能量,称作F-P 光学谐振腔,又称之F-P 为标准具。 M 1 M 2 υ m m + 1 m - 1 (a ) (b) (c ) 1 Schematic illustration of the Fabry-Perot optical cavity and its properties. (a) Reflected waves interfere. (b) Only standing EM waves, modes, of certain waveleng ths are allowed in the cavity. (c) Intensity vs. frequency for various modes. R is mirror reflectance and lower R means hig her loss from the cavity. ?1999 S.O. Kasap, Optoelectronics (Prentice Hall)

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