实验4 衍射光栅分光特性测量

实验4 衍射光栅分光特性测量
实验4 衍射光栅分光特性测量

实验4 衍射光栅分光特性测量

【目的要求】

1、加深对光的干涉及衍射和光栅分光作用基本原理的理解;

2、学习透射式衍射光栅的光栅常数和角色散率的测量;

3、学会用透射式光栅测定光波的波长;

4、进一步熟悉分光计的使用方法(不做);

【实验仪器】

SGP-3型偏振光实验系统,包括一台氦氖激光器,旋转平台及附件;游标卡尺;分光仪;平面透射光栅;汞灯;钠灯。

说明:旋转平台的转盘周边有角度刻线,中央有0°—0°线和90°—90°线的正交叉十字线,在0°—0°线上靠近平台面边缘有一根垂直于平台面的立柱,其上附有用于固定的夹固件。旋转平台还带有指针,可绕圆盘转动。指针架上有两个插孔,可以根据实际情况安置观察屏或其它元器件

【实验原理】

光栅相当于一组数目众多的等宽、等距和平行排列的狭缝,被广泛地用在单色仪、摄谱仪等光学仪器中。有应用透射光工作的透射光栅和应用反射光工作的反射光栅两种,本实验用的是平面透射式光栅。

如图8-1所示,设S 为位于透镜L 1第一焦平面上的细长狭缝,G 为光栅,光栅的缝宽为d ,相邻狭缝间不透明部分的宽度b ,自L 1射出的平行光垂直地照射在光栅G 上。透镜L 2将与光栅法线成θ角的衍射光会聚于其第二焦平面上的P θ点。由夫琅和费衍射理论知,产生衍射亮条纹的条件

d sin θ=m λ (k =±1,±2,…,±n ) (8-1)

该式称为光栅方程,式中θ角是衍射角,λ是光波波长,m 是光谱级数,d =a +b 是光栅常数,因为衍射亮条纹实际上是光源狭缝的衍射像,是一条锐细的亮线,所以又称为光谱线。当m =0时,任何波长的光均满足(8-1)式,亦即在θ=0的方向上,各种波长的光谱线重叠在一起,形成明亮的零级光谱,对于m 的其它数值,不同波长的光谱线出现在不同的方向上(θ的值不同),而与m 的正负两组相对应的两组光谱,则对称地分布在零级光谱的两侧。若光栅常数d 已知,在实验中测定了某谱线的衍射角θ和对应的光谱级m ,则可由(8-1)式求出该谱线的波长λ;反之,如果波长λ是已知的,则可求出光栅常数d 。

光栅方程对λ微分,就可得到光栅的角色散:

cos d m D d d θλθ

== (8-2) 角色散是光栅、棱镜等分光元件的重要参数,它表示单位波长间隔内两单色谱线之间的角间距,当光栅常数d 愈小时,角色散愈大;光谱的级次愈高,角色散也愈大。且当光栅衍射时,如果衍射角不大,则cos θ接近不变,光谱的角色散几乎与波长无关,即光谱随波长

的分布比较均匀,这和棱镜的不均匀色散有明显的不同。当常数d 已知时,若测得某谱线的衍射角θ和光谱级m ,可根据(8-2)式计算这个波长的角色散率。

分辨本领是光栅的又一重要参数,它表征光栅分辨光谱细节的能力。光栅的色分辨本领是指分辨两条波长差很小的谱线的能力。光栅的色分辨本领可以由瑞利条件算出,即波长λ谱线的强度极大值和波长为λ+Δλ的谱线强度极大值近旁的强度极小值重合,这时的Δλ就是光栅所能分辨的最小波长差。公式表示为:

λλ==?A mN (8-3)

上式表明,光栅的分辨本领正比于光谱级次m 和光栅线数N ,与光栅常数。

【实验内容、步骤及数据处理】

首先,利用游标卡尺仔细测量透射式衍射光栅器件上光栅有效区的宽度W (简称光栅宽度W )。

透射式衍射光栅的衍射现象的观察及相关参量的测量可以在SGP-3型偏振光实验系统上进行,也可以利用分光计进行,而前者相对简单。

1、利用SGP-3型偏振光实验系统进行

(1)、调整SGP-3型偏振光实验系统上的氦氖激光器,使其发射的激光束既平行于SGP-3型偏振光实验系统的台面,也平行于台面上两条导轨的中线;

(2)、取一片偏振片P 架在SGP-3型偏振光实验系统的导轨上,靠近激光器的出光窗,垂直于台面安置,使激光器发射的激光垂直于偏振片入射(这一步可省略,即不安装偏振片);

(3)、将旋转平台安置在SGP-3型偏振光实验系统的导轨上(已经安装好了,故不用做);

(4)、将带有正交叉十字线的观察屏安置在旋转平台指针架上的最外侧的那个插孔里,固定(部分已经安装好了,故不用做)。调整旋转平台和指针,使90°—90°线、指针尖、观察屏上的铅垂线四点在一条线(显然,这条线是抽象的,称这条线为S 线)上,并且让激光线通过这条线;

(5)、利用旋转平台上0°—0°线的立柱及其所附带的夹固件,将一块平面透射光栅固定到旋转平台上(直接放置在上面即可,防止打落),使其表面平行于0°—0°线,即激光线(及S 线)垂直于平面透射光栅表面入射,或者说,S 线即为光栅平面地法线;

(6)、在观察屏上观察衍射现象,观察屏上的铅垂线上的光斑最强,两侧对称分布着强度从铅垂线开始向外逐渐降低的衍射光斑。观察屏上的铅垂线上的光斑即为零级衍射亮斑,两侧依次是±1、±2、±3、±4、……级衍射亮斑。如果观察屏面积不大,可以拿来一张A4的白纸贴在观察屏上,将看到衍射斑纹的全貌,如果关掉实验室的照明灯,较暗甚至最暗的衍射斑纹也能观察到;

(7)、测定衍射角

固定旋转平台的转盘不动!!转动旋转平台的指针,从光栅的法线(零级衍射亮斑)起沿一方向转动指针,使观察屏的铅垂线依次与第1、2、3、……级衍射光斑中心重合,并记录相对应的指针针尖的读数。再反向转动指针,越过法线,记录另一侧各级衍射斑对应的指针针尖的读数。对应的两次指针读数之差,即为该衍射斑衍射角θ的2倍。重复测量三次,求出2θ及其平均值;注:分别测量1,2,3级的衍射角,每一级按前述方法测三次取平均,有时间的也可以测量更多级。

(8)、光栅常数和角色散的计算

将步骤(7)中所测各级衍射斑的衍射角θ代入(8-1)式,并取对应级次|m |=1,2,3,4,5,……,求出光栅常数d 。利用(8-2)式计算出光栅相应于各级衍射的角色散。再求出光栅的线数N ,

利用(8-3)式计算出光栅相应于各级衍射的分辨本领。

2、利用分光计进行(不做)

(1)、分光计的调节

1)、望远镜调焦至无穷远;

2)、望远镜光轴与分光计主轴垂直;

3)、载物台面与分光计主轴垂直;

4)、平行光管出射平行光,其光轴与望远镜光轴平行。

图8-2

(2)、光栅位置的调节。

1)、把光栅按图8-2所示置于载物台上,旋转载物台,并调节平台倾斜螺丝,使望远镜筒中从光栅面反射回来的绿色亮十字像与分划板上方的十字叉丝重合且无视差。再将载物台连同光栅转过180度,重复以上步骤,如此反复数次,使绿色亮十字像始终和分划板上方十字叉丝重合。

2)、点燃汞灯,将平行光管的竖直狭缝均匀照亮,调节平行光管的狭缝宽度,使望远镜中分化板上的中央竖直准线对准狭缝象。转动望远镜筒,在光栅法线两侧观察各级衍射光谱,调节平台的三个支撑螺螺钉a1、a2和a3,使各级光谱线等高。这时,光栅的刻纹即平行于仪器的主轴。固定载物平台,在整个测量过程中载物平台及其上面的光栅位置不可再变动。

3)、光栅位置的调节及光谱观察

左右转动望远镜仔细观察谱线的分布规律。在谱线中,中央为白亮线(k=0的狭缝像),其两旁各有两级紫、蓝、绿、黄的谱线。

(3)、测定衍射角及计算

1)、从光栅的法线(零级光谱亮条纹)起沿一方向转动望远镜筒,使望远镜中叉丝依次与第一级衍射光谱中的各级谱线重合,并记录与每一谱线对应的A、B两窗角坐标。再反向转动望远镜,越过法线,记录另一各级谱线对应的A、B两窗角坐标。对应同一谱线的两次角坐标之差,即为该谱线衍射角θ的2倍,重复测量三次,求出2θ及其平均值;

2)、以汞灯绿谱线的波长(λ=546.1nm)为已知,将步骤1)中所测绿谱线的衍射角θ代入(8-1)式,并取k=1,求出光栅常数d,然后由其它谱线衍射角θ和求得的光栅常数d算出相应的波长。

3)、将汞灯各谱线的衍射角θ代入(8-2)式中,计算出光栅相应于各谱线的第一级角色散率。

4)、将汞灯换为钠灯测出钠灯的光波波长。

【思考题】

1、本实验对分光仪的调整有何特殊要求?如何调节才能满足测量要求?

2、分析光栅和棱镜分光的主要区别。

3、如果光波波长都是未知的,能否用光栅测其波长?

附录:分光计的调节

1、分光计的结构

分光计主要由平行光管、望远镜、载物台和读数装置四部分组成,其结构如图8-3所示。平行光管用来发射平行光,望远镜用来接收平行光,载物台用来放置三棱镜、平面镜、光栅等物体,读数装置用来测量角度。

图8-3 分光计结构图

分光计上有许多调节螺丝,它们的代号、名称和功能见下表。

名称功能

1 平行光管光轴水平调节螺丝调节平行光管光轴的水平方位(水平面上方位调节)

2 平行光管光轴高低调节螺丝调节平行光管光轴的倾斜度(铅直面上方位调节)

3 狭缝宽度调节手轮调节狭缝宽度(0.02~2.00mm)

4 狭缝装置固定螺丝松开时,调平行光;调好后锁紧,以固定狭缝装置

5 载物台调平螺丝(3只) 台面水平调节(本实验中,用来调平面镜和三棱镜折射面平行于中心轴。)

6 载物台固定螺丝松开时,载物台可单独转动、升降,锁紧后,使载物台与游标盘固联

7 叉丝套筒固定螺丝松开时,叉丝套筒可自由伸缩、转动(物镜调焦);调好后锁紧,以固定叉丝套筒

8 目镜调焦轮目镜调焦用(调节8,可使视场中叉丝清晰)

9 望远镜光轴高低调节螺丝调节望远镜光轴的倾斜度(铅直面上方位调节)

10 望远镜光轴水平调节螺丝(在图

后侧)

调节望远镜光轴的水平方位(水平面上方位调

节)

11 望远镜微调螺丝(在图后侧) 在锁紧13后,调11可使望远镜绕中心轴微动

12 刻度盘与望远镜固联螺丝松开l2,两者可相对转动;锁紧12,两者固联,才能一起转动

13 望远镜止动螺丝(在图后侧) 松开13,可用手大幅度转动望远镜;锁紧13,微调螺丝11才起作用

14 游标盘微调螺丝锁紧l5后,调l4可使游标盘作小幅度转动

15 游标盘止动螺丝松开15,游标盘能单独作大幅度转动;锁紧15,微调螺丝14才起作用

分光计的读数装置由刻度盘和游标盘两部分组成。刻度盘分为360°,最小分度为半度(30′),半度以下的角度可借助游标准确读出。游标等分为30格,游标的这30小格正好跟刻度盘上的29小格对齐,因此知道游标上1小格为29′,游标上1小格与刻度盘上1小格两者之差为1′,即分光计最小分度为1′。由此可知游标上n小格与刻度盘上n小格相差n′。

角游标的读法与直游标(如游标卡尺)相似,以游标零线为基准,先读出大数(大于30′的部分),再利用游标读出小数(小于30′的部分),大数跟小数之和即为测量结果。现举二例见图8-4。

149°+22ˊ→149°22ˊ149°30ˊ+14ˊ→149°44ˊ

图8-4 角游标的读数示例

在生产分光计时,难以做到使望远镜、刻度盘的旋转轴线与分光计中心轴完全重合。为消除刻度盘与分光计中心轴偏心而引起的误差,在游标盘同一条直径的两端各装一个读数游标。测量时两个游标都应读数,然后分别算出每个游标两次读数之差,取其平均值作为测量结果。用双游标消除偏心误差的原理详见附注。

2.分光计的调节

概括地说,分光计的调整要求是:使平行光管出射平行光;望远镜适合于接收平行光;平行光管和望远镜的光轴等高并与分光计中心轴垂直。在正式调整前,先目测粗调:使望远镜和平行光管对准;将载物台、望远镜和平行光管大致调水平,使它们大致垂至于分光计中心轴。这一步很重要,只有做好粗调,才能按下列步骤进一步细调(否则细调难以进行)。

图8-5 阿贝目镜式望远镜的结构和视场

(1)、调整望远镜

望远镜是由物镜镜筒、叉丝套筒和目镜镜筒三部分组成。叉丝到目镜和物镜的距离皆可调节。常用的阿贝目镜式望远镜的结构和视场如图8-5所示。望远镜的调整要达到下面两条要求:

①、用自准法调节望远镜,使之适合于接收平行光:点亮望远镜侧窗的照明灯将叉丝照亮,旋转移动目镜使叉丝位于目镜焦平面上,此时叉丝看得很清楚。再按图8-6所示位置,将平面反射镜置于载物台上(镜面朝望远镜)。然后缓慢转动载物台,同时调节叉丝套筒(改变叉丝与物镜间距),从望远镜中找到由平面镜反射回来的模糊光斑(如果找不到,则粗调没有达到要求,应重调)。找到光斑后进一步细调叉丝套筒,光斑逐渐变变成清晰的绿色小亮“十”字(它是叉丝平面上小黑十字的反射像,为绿色小亮十字)。当叉丝位于物镜焦平面上时,叉丝发出的光经过物镜后成为平行光,平行光经平面镜反射再次通过物镜后仍成像于叉丝平面。此时,从目镜中可同时看清叉丝与绿色小亮“十”字,且两者无视差。至此,叉丝既落在目镜焦平面上又落在物镜焦平面上,望远镜已适合于接收平行光。各镜筒间的相对位置就不应改变了。

要补充说明的是,叉丝套筒在调节过程中应做适当转动,使竖直叉丝平行于分光计中心轴(怎样鉴别是否已达到了这一要求?)。

②、使望远镜光轴垂直于分光计中心轴:

望远镜调好焦后,从目镜中能同时看清叉丝和绿色小亮“十”字,且两者无视差。但绿色小亮“十”字一般不处于小黑十字的对称位置(aa′线)上。其原因可能是望远镜光轴未垂直中心轴,也可能是平面镜镜面与中心轴不平行,或者两者兼有。为使望远镜光轴垂直中心轴,调整方法如下:

首先检查平面镜正反两面分别正对望远镜时,视场中是否都能找到绿色小亮“十”字(如果找不到或只找到一个,说明粗调不合格,应进一步调整)。然后用螺丝9调节望远镜光轴倾斜度,使绿色小亮“十”字到aa′线的距离减小一半,再调载物台螺丝G1(或G3)使两者重合。把载物台转l80°,使平面镜的反面正对望远镜,再次用“各半调节法”同样调节。如此反复调节,直到平面镜任一面正对望远镜时,视场中的绿色小亮“十”字都落在调整叉丝aa′上时为止。此时,望远镜光轴就与中心轴垂直了。

调节过程中,不必刻板地运用“各半调节法”。若发现正反两面的反射像纵向位移较大,说明平面镜镜面与中心轴明显不平行,就应侧重调节螺丝G1或G3。如果纵向位移不大,但反射像都远离aa′线,这表明望远镜光轴与中心轴明显不垂直,就该侧重调节螺丝9了。

(2)、调整平行光管

①、调整平行光管使之出射平行光:平行光管是由两个可以相对滑动的套简组成的,外筒上装有一组消色差透镜,内筒外端装有一个宽度可调的狭缝。

调节时先取下载物台上的平面镜,点亮汞灯使之正照狭缝。然后一边调节平行光管上狭缝和透镜的间距,一边用调好焦的望远镜对准平行光管观察。当狭缝正好调到透镜焦平面上时,平行光管就出射平行光。由于望远镜已适合于接收平行光,因此平行光射入望远镜后将在叉丝平面成像。这时从望远镜中能看到清晰的与叉丝无视差的狭缝像。

这就是说,我们是以调好焦的望远镜视场中,能否产生清晰的、无视差的狭缝像作为判据,来判别平行光管出射的光是否是平行的。

②、使平行光管光轴与分光计中心轴垂直:调节螺丝3使狭缝像宽约1mm多,再转动狭缝使狭缝像平行于竖直叉丝,然后调节平行光管光轴水平调节螺丝1和高低调节螺丝2,把狭缝像精确调到视场中心且被十字叉丝所等分。至此,平行光管与望远镜的光轴重合且与分光计中心轴垂直。

衍射光栅实验

衍射光栅实验 【实验目的】 1.了解分光计的原理与结构。 2.学习掌握分光计的调节方法。 3. 观察光通过光栅后的衍射现象。 4. 测透射光栅的光栅常数。 5. 用透射光栅测光波波长 【仪器用具】 分光计、光源、平面反射镜、汞灯光源、透射光栅 【实验原理】 1.分光计 分光计是一种用来精确测量角度的仪器,如测量反射角、折射率和衍射角等。通过测量有关角度,可以确定测定材料的折射率、光波波长和色散率等,其用途十分广泛。近代摄谱仪、单色仪等精密光学仪器也是在分光计的基础上发展起来的。 分光计结构复杂、构件精密、调节要求高,对初学者有一定难度。但只要了解了其结构和光路,严格按要求步骤耐心调节,就能掌握。 (一)仪器描述 图1 JJY型分光仪 1狭缝体锁紧螺钉;2 狭缝体锁紧螺钉;3 狭缝宽度调节手轮;4 狭缝体高低调节手轮; 5 平行光管部件;6平行光管水平调节螺钉;7载物台;8载物台调平螺钉;9 望远镜部件;10望远镜水平调节螺钉;11目镜组锁紧螺钉;12目镜组;13目镜调节手轮;14望远镜光轴高低调节螺钉;15支臂;16望远镜微调螺钉;17转座;18度盘止动螺钉;19载物台锁紧螺钉;20制动架;21望远镜止动螺钉;22度盘;23底座;24立柱;25游标盘微调手轮;26游标盘止动螺钉。 分光计的种类繁多,但构造基本相同。分光计主要由望远镜、平行光管、载物台、光学游标刻度盘四部分组成,其外形如图1所示。 分光计的下部是金属底座,底座中央装有竖直的固定轴,望远镜、载物台、主刻度盘和游标刻度盘都可绕这一固定竖轴旋转,此轴为分光计主轴(中心轴)。 (1)望远镜它由物镜、阿贝目镜、分划板三部分组成。分划板上刻有双十字准线(“╪”),在分划板的右下方紧贴一块45°全反射小三棱镜,其表面涂不透明薄膜,薄膜上刻有一个空心十字透光窗口,反射棱镜另一光学面上涂有绿色,当小电珠光从管侧射入后成为

光栅衍射实验实验报告

工物系 核11 李敏 2011011693 实验台号19 光栅衍射实验 一、 实验目的 (1) 进一步熟悉分光计的调整与使用; (2) 学习利用衍射光栅测定光波波长及光栅常数的原理和方法; (3) 加深理解光栅衍射公式及其成立条件; 二、 实验原理 2.1测定光栅常数和光波波长 如右图所示,有一束平行光与光栅的法线成i 角,入射到光栅上产生衍射;出射光夹角为?。从B 点引两条垂线到入射光和出射光。如果在F 处产生了一个明条纹,其光程差AD CA +必等于波长λ的整数倍,即 ()sin sin d i m ?λ ±= (1) m 为衍射光谱的级次, 3,2,1,0±±±.由这个方程,知道了λ?,,,i d 中的三个 量,可以推出另外一个。 若光线为正入射,0=i ,则上式变为 λ ?m d m =sin (2) 其中 m ?为第m 级谱线的衍射角。 据此,可用分光计测出衍射角m ?,已知波长求光栅常数或已知光栅常数求 波长。 2.2用最小偏向角法测定光波波长 如右图。入射光线与m 级衍射光线位于光栅法线同侧,(1)式中应取加号,即d (sin φ+sin ι)=mλ。以Δ=φ+ι为偏向角,则由三角形公式得 2d (sin Δ 2cos φ?i 2 )=mλ (3) 易得,当φ?i =0时,?最小,记为δ,则(2.2.1)变

为 ,3,2,1,0,2 sin 2±±±==m m d λδ (4) 由此可见,如果已知光栅常数d ,只要测出最小偏向角δ,就可以根据(4)算出波长λ。 三、 实验仪器 3.1分光计 在本实验中,分光计的调节应该满足:望远镜适合于观察平行光,平行光管发出平行光,并且二者的光轴都垂直于分光计主轴。 3.2光栅 调节光栅时,调节小平台使光栅刻痕平行于分光计主轴。放置光栅时应该使光栅平面垂直于小平台的两个调水平螺钉的连线。 3.3水银灯 1.水银灯波长如下表 2.使用注意事项 (1)水银灯在使用中必须与扼流圈串接,不能直接接220V 电源,否则要烧 毁。 (2)水银灯在使用过程中不要频繁启闭,否则会降低其寿命。 (3)水银灯的紫外线很强,不可直视。 四、 实验任务 (1)调节分光计和光栅使满足要求。 (2)测定i=0时的光栅常数和光波波长。 (3)测定i=15°时的水银灯光谱中波长较短的黄线的波长

线性系统的频率特性实验报告(精)

实验四 线性系统的频率特性 一、实验目的: 1. 测量线性系统的幅频特性 2. 复习巩固周期信号的频谱测量 二、实验原理: 我们讨论的确定性输入信号作用下的集总参数线性非时变系统,又简称线性系统。线性系统的基本特性是齐次性与叠加性、时不变性、微分性以及因果性。对线性系统的分析,系统的数学模型的求解,可分为时间域方法和变换域方法。这里主要讨论以频率特性为主要研究对象,通过傅里叶变换以频率为独立变量。 设输入信号)(t v in ,其频谱)(ωj V in ;系统的单位冲激响应)(t h ,系统的频率特性 )(ωj H ;输出信号)(t v out ,其频谱)(ωj V out ,则 时间域中输入与输出的关系 )()()(t h t v t v in out *= 频率域中输入与输出的关系 )()()(ωωωj H j V j V in out ?= 时间域方法和变换域方法并没有本质区别,两种方法都是将输入信号分解为某种基本单元,在这些基本单元的作用下求得系统的响应,然后再叠加。变换域方法可以将时域分析中的微分、积分运算转化为代数运算,将卷积积分变换为乘法;在信号处理时,将输入时间信号用一组变换系数(谱线)来表示,根据信号占有的频带与系统通带间的关系来分析信号传输,判别信号中带有特征性的分量,比时域法简便和直观。 三、实验方法: 1. 输入信号的选取 这里输入信号选取周期矩形信号,并且要求 τ T 不为整数。这是因为周期矩形信号具有丰富的谐波分量,通过观察系统的输入、输出波形的谐波的变化,分析系统滤波特性。周期矩形信号可以分解为直流分量和许多谐波分量;由于测量频率点的数目有限,因此需要排除谐波幅度为零的频率点,周期矩形信号谐波幅度为零的频率点是 Ω KT ,其中1=K 、2、3、… 。 图11.1 输入的周期矩形信号时域波形 t

光栅衍射实验

一、 实验名称:光栅衍射实验核51粟鹏文 二、实验目的: (1)进一步熟悉分光计的调整与使用; (2)学习利用衍射光栅测定光波波长及光栅常数的原理和方法; (3)加深理解光栅衍射公式及其成立条件。 三、 实验原理: 衍射光栅简称光栅,是利用多缝衍射原理使光发生色散的一种光学元件。它实际上是一组数目极多、平行等距、紧密排列的等宽狭缝,通常分为透射光栅和平面反射光栅。透射光栅是用金刚石刻刀在平面玻璃上刻许多平行线制成的,被刻划的线是光栅中不透光的间隙。而平面反射光栅则是在磨光的硬质合金上刻许多平行线。实验室中通常使用的光栅是由上述原刻光栅复制而成的,一般每毫米约250~600条线。由于光栅衍射条纹狭窄细锐,分辨本领比棱镜高,所以常用光栅作摄谱仪、单色仪等光学仪器的分光元件,用来测定谱线波长、研究光谱的结构和强度等。另外,光栅还应用于光学计量、光通信及信息处理。 1.测定光栅常数和光波波长 光栅上的刻痕起着不透光的作用,当一束单色光垂直照射在光栅上时,各狭缝的光线因衍射而向各方向传播,经透镜会聚相互产生干涉,并在透镜的焦平面上形成一系列明暗条纹。 如图1所示,设光栅常数d=AB 的光栅G ,有一束平行光与光栅的法线成i 角的方向,入射到光栅上产生衍射。从B 点作BC 垂直于入射光CA ,再作BD 垂直于衍射光AD ,AD 与光栅法线所成的夹角为。如果在这方向上由于光振动的加强而在F 处产生了一个明条纹,其光程差CA +AD 必等于波长的整数倍,即: ()sin sin d i m ?λ±=(1) 式中,为入射光的波长。当入射光和衍射光都在光栅法线同侧时,(1)式括号内取正号,在 光栅法线两侧时,(1)式括号内取负号。 如果入射光垂直入射到光栅上,即i=0,则(1)式变成: sin m d m ?λ=(2) 这里,m =0,±1,±2,±3,…,m 为衍射级次,m 第m 级谱线的衍射角。 2.用最小偏向角法测定光 波波长 如图2所示,波长为λ的光束入射在光栅G 上,入射角为i ,若与入射线同在光栅 法线n 一侧的m 级衍射光的衍射角为沪,则由式(1)可知 ()sin sin d i m ?λ±=(3) 若以△表示入射光与第m 级衍射光的夹角,称为偏向角, i ??=+(4) 图1光栅的衍射 图2衍射光谱的偏向角示意图 图3光栅衍射光谱

光栅衍射实验

光栅衍射 [目的] 1.了解光栅特性,观察光栅光谱,进一步加深对光的干涉与衍射的理解。 2.学习和掌握测定光栅特性常数的实验原理和方法。 3.学习和掌握用光栅测定谱线波长的实验原理和方法。 [原理] 平行、等宽而等间隔的多狭缝即为光栅。通常将光栅分为两种,一种是透射光栅,另一种是反射光栅;按制造的方法来分光栅也有两种,一种是用光刻机在玻璃上刻制出来的刻划光栅,另一种是用全息照相的方法拍摄而成的全息光栅。现代使用的多是原刻光栅的复制品和全息光栅。光栅和棱镜一样,都是重要的分光元件,它也可以把入射光中不同波长的光分开。利用光栅分光原理而制成的单色仪和光谱已被广泛应用科学研究中。 若以单色平行光垂直照射在光栅平面上,则透过各狭缝的光线因衍射将向各个方向传播,经透镜会聚后相互干涉,并在透镜焦平面上形成一系列被相当宽的暗区隔开的、间距不等的明条纹,称为谱线。按照光栅衍射理论,衍射光栅中明条纹的位置由下式决定: ()λ?k b a k ±=?+sin 或 λ?k d k ±=?sin (k = 0,1,2,…) (23-1) 式中,b a d +=称为光栅常数,λ为入射光波长,k 为明条纹(光谱线)级数,k ?是k 级明条纹的衍射角,如图23-1所示。 如果入射光不是单色光,则由式(23-1)可以看出,对于同一级谱线,各色光的波长不同,其衍射角k ?也各不相同,于是复色光将被分解,而在中央0=k ,0=k ?处, 各色光仍然重叠在一起,组成中央明条纹。在中央明条纹两侧对称地分布着k = 0,1,2,… 级光谱,各级光谱线都按波长大小的顺序依次排列成一组彩色谱线,这样就把复色光分

系统频率特性的测试实验报告

东南大学自动化学院课程名称:自动控制原理实验 实验名称:系统频率特性的测试 姓名:学号: 专业:实验室: 实验时间:2013年11月22日同组人员: 评定成绩:审阅教师:

一、实验目的: (1)明确测量幅频和相频特性曲线的意义; (2)掌握幅频曲线和相频特性曲线的测量方法; (3)利用幅频曲线求出系统的传递函数; 二、实验原理: 在设计控制系统时,首先要建立系统的数学模型,而建立系统的数学模型是控制系统设计的重点和难点。如果系统的各个部分都可以拆开,每个物理参数能独立得到,并能用物理公式来表达,这属机理建模方式,通常教材中用的是机理建模方式。如果系统的各个部分无法拆开或不能测量具体的物理量,不能用准确完整的物理关系式表达,真实系统往往是这样。比如“黑盒”,那只能用二端口网络纯的实验方法来建立系统的数学模型,实验建模有多种方法。此次实验采用开环频率特性测试方法,确定系统传递函数。准确的系统建模是很困难的,要用反复多次,模型还不一定建准。另外,利用系统的频率特性可用来分析和设计控制系统,用Bode 图设计控制系统就是其中一种。 幅频特性就是输出幅度随频率的变化与输入幅度之比,即)()(ωωi o U U A =。测幅频特性时, 改变正弦信号源的频率,测出输入信号的幅值或峰峰值和输输出信号的幅值或峰峰值。 测相频有两种方法: (1)双踪信号比较法:将正弦信号接系统输入端,同时用双踪示波器的Y1和Y2测量系统的输入端和输出端两个正弦波,示波器触发正确的话,可看到两个不同相位的正弦波,测出波形的周期T 和相位差Δt ,则相位差0360??=ΦT t 。这种方法直观,容易理解。就模拟示波 器而言,这种方法用于高频信号测量比较合适。 (2)李沙育图形法:将系统输入端的正弦信号接示波器的X 轴输入,将系统输出端的正弦信号接示波器的Y 轴输入,两个正弦波将合成一个椭圆。通过椭圆的切、割比值,椭圆所在的象限,椭圆轨迹的旋转方向这三个要素来决定相位差。就模拟示波器而言,这种方法用于低频信号测量比较合适。若用数字示波器或虚拟示波器,建议用双踪信号比较法。 利用幅频和相频的实验数据可以作出系统的波Bode 图和Nyquist 图。 三、预习与回答: (1)实验时,如何确定正弦信号的幅值?幅度太大会出现什么问题,幅度过小又会出现什 么问题? 答:根据实验参数,计算正弦信号幅值大致的范围,然后进行调节,具体确定调节幅值时,首先要保证输入波形不失真,同时,要保证在频率较大时输出信号衰减后人能够测量出来。如果幅度过大,波形超出线性变化区域,产生失真;如果波形过小,后续测量值过小,无法精确的测量。

自动控制原理学生实验:二阶开环系统的频率特性曲线

实验三 二阶开环系统的频率特性曲线 一.实验要求 1.研究表征系统稳定程度的相位裕度γ和幅值穿越频率c ω对系统的影响。 2.了解和掌握欠阻尼二阶开环系统中的相位裕度γ和幅值穿越频率c ω的计算。 3.观察和分析欠阻尼二阶开环系统波德图中的相位裕度γ和幅值穿越频率ωc ,与计算值作比对。 二.实验内容及步骤 本实验用于观察和分析二阶开环系统的频率特性曲线。 由于Ⅰ型系统含有一个积分环节,它在开环时响应曲线是发散的,因此欲获得其开环频率特性时,还是需构建成闭环系统,测试其闭环频率特性,然后通过公式换算,获得其开环频率特性。 自然频率:T iT K = n ω 阻尼比:KT Ti 2 1= ξ (3-2-1) 谐振频率: 2 21ξωω-=n r 谐振峰值:2 121lg 20)(ξ ξω-=r L (3-2-2) 计算欠阻尼二阶闭环系统中的幅值穿越频率ωc 、相位裕度γ: 幅值穿越频率: 24241ξξωω-+? =n c (3-2-3) 相位裕度: 4 24122arctan )(180ξξξω?γ++-=+=c (3-2-4) γ值越小,Mp%越大,振荡越厉害;γ值越大,Mp%小,调节时间ts 越长,因此为使 二阶闭环系统不致于振荡太厉害及调节时间太长,一般希望: 30°≤γ≤70° (3-2-5) 本实验所构成的二阶系统符合式(3-2-5)要求。 被测系统模拟电路图的构成如图1所示。 图1 实验电路 本实验将数/模转换器(B2)单元作为信号发生器,自动产生的超低频正弦信号的频率从低到高变化(0.5Hz~16Hz ),OUT2输出施加于被测系统的输入端r (t),然后分别测量被测系统的输出信号的开环对数幅值和相位,数据经相关运算后在虚拟示波器中显示。 实验步骤: (1)将数/模转换器(B2)输出OUT2作为被测系统的输入。 (2)构造模拟电路:安置短路套及测孔联线表同笫3.2.2 节《二阶闭环系统的频率特性曲线测试》。 (3)运行、观察、记录: ① 将数/模转换器(B2)输出OUT2作为被测系统的输入,运行LABACT 程序,在界面 的自动控制菜单下的线性控制系统的频率响应分析-实验项目,选择二阶系统,就会弹出虚拟示波器的界面,点击开始,实验开始后,实验机将自动产生0.5Hz~16H 等多种频率信号,等待将近十分钟,测试结束后,观察闭环对数幅频、相频曲线和幅相曲线。 ② 待实验机把闭环频率特性测试结束后,再在示波器界面左上角的红色‘开环’或‘闭

光栅衍射实验报告

光栅衍射实验报告 字体大小:大|中|小2007-11-05 17:31 - 阅读:4857 - 评论:6 南昌大学实验报告 ------实验日期: 20071019 学号:+++++++ 姓名:++++++ 班级:++++++ 实验名称:光栅衍射 实验目的:1.进一步掌握调节和使用分光计的方法。 2. 加深对分光计原理的理解。 3. 用透射光栅测定光栅常数。 实验仪器:分光镜,平面透射光栅,低压汞灯(连镇流器) 实验原理: 光栅是由一组数目很多的相互平行、等宽、等间距的狭缝(或刻痕)构成的,是单缝的组合体,其

示意图如图1所示。原制光栅是用金刚石刻刀在精制的平面光学玻璃上平行刻划而成。光栅上

,常用的是复制光栅和 的刻痕起着不透光的作用,两刻痕之间相当于透光狭缝。原制光栅价格昂贵 全息光栅。图1中的为刻痕的宽度,为狭缝间宽度,为相邻两狭缝上相应两点之间的距离,称为光栅常数。它是光栅基本常数之一。光栅常数的倒数为光栅密度,即光栅的单位长度上的条纹 数,如某光栅密度为1000条/毫米,即每毫米上刻有1000条刻痕。 图1光栅片示意图图2光线斜入射时衍射光路 图3光栅衍射光谱示意图图4载物台 当一束平行单色光垂直照射到光栅平面时,根据夫琅和费衍射理论,在各狭缝处将发生衍射, 所有衍射之间又发生干涉,而这种干涉条纹是定域在无穷远处,为此在光栅后要加一个会聚透镜, 在用分光计观察光栅衍射条纹时,望远镜的物镜起着会聚透镜的作用,相邻两缝对应的光程差为 (1) 岀现明纹时需满足条件 (2) (2 )式称为光栅方程,其中:为单色光波长;k为明纹级数。 由(2 )式光栅方程,若波长已知,并能测岀波长谱线对应的衍射角,则可以求岀光栅常数 d。 在=0的方向上可观察到中央极强,称为零级谱线,其它谱线,则对称地分布在零级谱线的 两侧,如图3所示。 如果光源中包含几种不同波长,则同一级谱线中对不同的波长有不同的衍射角,从而在不同 的位置上形成谱线,称为光栅谱线。对于低压汞灯,它的每一级光谱中有4条谱线: 紫色1=435.8nm; 绿色2=546.1 nm; 黄色两条3=577.0nm 和4=579.1 nm 。 衍射光栅的基本特性可用分辨本领和色散率来表征。

光栅衍射实验报告

字体大小:大| 中| 小2007-11-05 17:31 - 阅读:4857 - 评论:6 南昌大学实验报告 --- ---实验日期: 20071019 学号:+++++++ 姓名:++++++ 班级:++++++ 实验名称:光栅衍射 实验目的:1.进一步掌握调节和使用分光计的方法。 2.加深对分光计原理的理解。 3.用透射光栅测定光栅常数。 实验仪器:分光镜,平面透射光栅,低压汞灯(连镇流器) 实验原理: 光栅是由一组数目很多的相互平行、等宽、等间距的狭缝(或刻痕)构成的,是单缝的组合体,其示意图如图1所示。原制光栅是用金刚石刻刀在精制的平面光学玻璃上平行刻划而成。光栅上

的刻痕起着不透光的作用,两刻痕之间相当于透光狭缝。原制光栅价格昂贵,常用的是复制光栅和全息光栅。图1中的为刻痕的宽度, 为狭缝间宽度, 为相邻两狭缝上相应两点之间的距离,称为光栅常数。它是光栅基本常数之一。光栅常数的倒数为光栅密度,即光栅的单位长度上的条纹数,如某光栅密度为1000条/毫米,即每毫米上刻有1000条刻痕。 图1光栅片示意图图2光线斜入射时衍射光路图3光栅衍射光谱示意图图4载物台 当一束平行单色光垂直照射到光栅平面时,根据夫琅和费衍射理论,在各狭缝处将发生衍射,所有衍射之间又发生干涉,而这种干涉条纹是定域在无穷远处,为此在光栅后要加一个会聚透镜,在用分光计观察光栅衍射条纹时,望远镜的物镜起着会聚透镜的作用,相邻两缝对应的光程差为 (1) 出现明纹时需满足条件 (2) (2)式称为光栅方程,其中:为单色光波长;k为明纹级数。 由(2)式光栅方程,若波长已知,并能测出波长谱线对应的衍射角,则可以求出光栅常数d 。 在=0的方向上可观察到中央极强,称为零级谱线,其它谱线,则对称地分布在零级谱线的两侧,如图3所示。 如果光源中包含几种不同波长,则同一级谱线中对不同的波长有不同的衍射角,从而在不同的位置上形成谱线,称为光栅谱线。对于低压汞灯,它的每一级光谱中有4条谱线: 紫色1=435.8nm;绿色2=546.1nm;黄色两条3=577.0nm和4=579.1nm。 衍射光栅的基本特性可用分辨本领和色散率来表征。 角色散率D(简称色散率)是两条谱线偏向角之差Δ两者波长之差Δ之比:

自动控制原理实验-控制系统频率特性的测试..

实验四 控制系统频率特性的测试 1、实验目的 认识线性定常系统的频率特性,掌握用频率特性法测试被控过程模型的原理和方法,根据开环系统的对数频率特性,确定系统组成环节的参数。 2、实验装置 (1)PC586微型计算机。 (2)自动控制实验教学系统软件。 3、实验步骤及数据处理 (1)首先确定被测对象模型的传递函数G (S ),根据具体情况,先自拟三阶 系统的传递函数, )12)(1()(22221+++= s T s T s T K s G ξ,设置好参数K T T ,,,21ξ。 要求:1T 和2T 之间相差10倍左右,1T <2T 或2T <1T 均可,数值可在0.01秒 和10秒之间选择,ξ取0.5左右,K ≤10。 设置T1=0.1,T2=1,ξ =0.5,K=5。 (3)设置好各项参数后,开始作仿真分析,首先作幅频特性测试。 ①根据所设置的1T ,2T 的大小,确定出所需频率范围(低端低于转折频率小者10倍左右,高端高于转折频率高者10倍左右)。 所需频率范围是:0.1rad/s 到100rad/s 。 ②参考实验模型窗口图,设置输入信号模块正弦信号的参数,首先设置正弦信号幅度Amplitude,例如设置Amplitude=1,然后设置正弦频率Frequency ,单位为rads/sec 。再设置好X 偏移模块的参数,调节Y 示波器上Y 轴增益,使在所取信号幅度下,使图象达到满刻度。 ③利用Y 示波器上的刻度(最好用XY 示波器上的刻度更清楚地观察),测试输入信号的幅值(用2m X 表示),也可以参考输入模块中设置的幅度,记录于表7--2中。此后,应不再改变输入信号的幅度。 ④依次改变输入信号的频率(按所得频率范围由低到高即ω由小到大慢慢改变,特别是在转折频率处更应多测试几点,注意:每次改变频率后要重新启动Simulation|Start 选项,观察“李沙育图形” 读出数据),利用Y 示波器上的刻度(也可以用XY 示波器上的刻度更清楚地观察,把示波器窗口最大化,此时格数增多更加便于观察),测试输出信号的幅值(用2m Y 表示),并记录于表7--2 (本表格不够,可以增加)。注意:在转折频率,特别是11T 和21T 附近应多测几点。 由题意知传递函数的两个转折频率为1rad/s 和10rad/s,所以选取的频率为0.5rad/s 、0.7rad/s 、0.98rad/s 、0.99rad/s 、1rad/s 、1.2rad/s 、4rad/s 、7rad/s 、9rad/s 、9.8rad/s 、9.9rad/s 、10rad/s 、10.1rad/s 、10.2rad/s 、14rad/s 、20rad/s 、40rad/s 、80rad/s 、100rad/s 以下是在不同频率下李沙育图及幅频特性和相频特性的分析情况

光栅衍射实验的MATLAB仿真

届.别.2012届 学号200814060106 毕业设计 光栅衍射实验的MATLAB仿真 姓名吴帅 系别、专业物理与电子信息工程系 应用物理专业 导师姓名、职称姚敏教授 完成时间2012年5月16日

目录 摘要................................................... I ABSTRACT................................................ II 1 引言 (1) 1.1 国内外研究动态 (1) 2理论依据 (2) 2.1 平面光栅衍射实验装置 (2) 2.2 原理分析 (3) 2.3 MATLAB主程序的编写 (6) 2.4 仿真图形的用户界面设计 (7) 3 光栅衍射现象的分析 (8) 3.1 缝数N对衍射条纹的影响 (8) 3.2 波长λ对衍射条纹的影响 (10) 3.3 光栅常数d对衍射光强的影响 (12) 3.4 条纹缺级现象 (13) 4 总结 (14) 参考文献 (16) 致谢 (17) 附录 (18)

摘要 平面光栅衍射实验是大学物理中非常重要的实验,实验装置虽然简单,但实验现象却是受很多因素的影响,例如波长λ,缝数N,以及光栅常数d。本文利用惠更斯一菲涅耳原理,获得了衍射光栅光强的解析表达式,再运用Matlab软件,将模拟的界面设计成实验参数可调gui界面,能够连续地改变波长λ,缝数N,光栅常数d,从而从这 3个层面对衍射光栅的光强分布和谱线特征进行了数值模拟,并讨论了光栅衍射的缺级现象,不仅有利于克服试验中物理仪器和其他偶然情况等因素给实验带来的限制和误差.并而且通过实验现象的对比,能够加深对光栅衍射特征及规律的理解,这些都很有意义。 关键词:平面光栅衍射;惠更斯-菲涅尔原理;gui;光强分布;Matlab

实验三-模拟一阶系统频率特性测试实验

实验三-模拟一阶系统频率特性测试实验

实验三模拟一阶系统频率特性测试实验 一、实验目的 学习频率特性的测试方法,根据所测量的数据,绘制一阶惯性环节的开环伯德图,并求取系统的开环传递函数。 二、实验内容 利用频域法的理论,从一阶系统的开关频率特性分析闭环系统的特性。根据给定的一阶频域测试电路,使用所给的元器件搭建实验电路。利用信号发生器所产生的正弦波作为输入信号,用数字存储示波器观察并测量系统在不同频率输入信号的作用下,输出信号的幅值和相位变化情况。 1.频域分析法原理 频率特性的频域分析方法是一种图解分析方法,它根据系统的开环频率特性去判断闭环系统的性能,能够方便地分析系统中的参数对系统暂态响应的影响,从而找到改善系统性能的途径。 实验表明,对于稳定的线性定常系统,输入正弦信号所产生系统输出的稳态分量仍然是与输入信号同频率的信号,而幅值和相位的变化则是频率ω的函数。

因此,定义正弦信号输入下,系统的稳态输出与系统的输入之比为系统的频率特性,并记为 ) ()()(ωωωj U j Y j G = 式中,)(ωj G —系统的频率特性;)(ωj Y —系统的稳态输出;)(ωj U —系统的正弦输入 对一个线性系统来说,在正弦信号的作用下,系统的稳态输出仍然是一个正弦函数,其频率与输入信号的频率相同,一般情况下,输出的幅值小于输入幅值,输出的相位滞后于输入相位。当输入信号的幅值不改变而频率发生变化时,输出信号的幅值一般会随输入正弦信号频率增加而减小;相位滞后角度一般都会随输入正弦信号频率的增加而增加。 一阶模拟环节电路图如下图所示 R610k R710k R3 10k 10k R815k R110k R2 10k C1 1uF U c(t) U r(t) 其中F 1为惯性环节;F 2为放大环节(放大倍数K=5.1)。 这个系统的传递函数为:

光栅衍射实验报告

光栅衍射实验 系别 精仪系 班号 制33 姓名 李加华 学号 2003010541 做实验日期 2005年05月18日 教师评定____________ 一、0i =时,测定光栅常数和光波波长 光栅编号:___2____;?=仪___1’___;入射光方位10?=__7°6′__;20?=__187°2′__。 由衍射公式,入射角0i =时,有sin m d m ?λ=。 代入光谱级次m=2、绿光波长λ=546.1及测得的衍射角m ?=19°2′,求得光栅常数 ()2546.13349sin sin 192/60m m nm d nm λ??= ==+? cot cot 2m m m d d ?????==?=? ()4cot 192/601/60 5.962101802180ππ-????=+??=? ? ????? 445.96210 5.962103349 1.997d d nm nm --?=??=??= ()33492d nm =± 代入其它谱线对应的光波的衍射角,得 ()3349sin 2013/60sin 578.72 m nm d nm m ?λ?+?===黄1

()3349sin 209/60576.82 nm nm λ?+? = =黄2 ()3349sin 155/60435.72 nm nm λ?+?==紫 λ λ?== 578.70.4752nm nm λ?==黄1 576.80.4720nm nm λ?= =黄2 435.70.4220nm nm λ?==紫()578.70.5nm λ=±黄1,()576.80.5nm λ=±黄2,()435.70.4nm λ=±紫 由测量值推算出来的结果与相应波长的精确值十分接近,但均有不同程度的偏小。由于实验中只有各个角度是测量值(给定的绿光波长与级数为准确值),而分光计刻度盘读数存在的误差为随机误差,观察时已将观察显微镜中心竖直刻线置于谱线中心——所以猜测系统误差来自于分光镜调节的过程。 二、150'i =?,测量波长较短的黄线的波长 光栅编号:___2____;光栅平面法线方位1n ?=__352°7′__;2n ?=__172°1′__。

典型环节和系统频率特性地测量

课程名称:_________控制理论(甲)实验_______指导老师:_____ ____成绩:__________________ 实验名称:___典型环节和系统频率特性的测量___实验类型:________________同组学生:__________ 一、实验目的 二、实验原理 三、实验接线图 四、实验设备 五、实验步骤 六、实验数据记录 七、实验数据分析 八、实验结果或结论 一、实验目的 1.了解典型环节和系统的频率特性曲线的测试方法; 2.根据实验求得的频率特性曲线求取传递函数。 二、实验原理 1.系统(环节)的频率特性 设G(S)为一最小相位系统(环节)的传递函数。如在它的输入端施加一幅值为X m 、频率为ω的正弦信号,则系统的稳态输出为 )sin()()sin(?ωω?ω+=+=t j G Xm t Y y m 由式①得出系统输出,输入信号的幅值比相位差 )() (ωωj G Xm j G Xm Xm Ym == (幅频特性) )()(ωωφj G ∠= (相频特性) 式中)(ωj G 和)(ωφ都是输入信号ω的函数。 2.频率特性的测试方法 2.1 沙育图形法测试 2.1.1幅频特性的测试 由于 m m m m X Y X Y j G 22)(= = ω 改变输入信号的频率,即可测出相应的幅值比,并计算 m m X Y A L 22log 20)(log 20)(==ωω (d B ) 其测试框图如下所示:

图5-1 幅频特性的测试图(沙育图形法) 注:示波器同一时刻只输入一个通道,即系统(环节)的输入或输出。 2.1.2相频特性的测试 图5-2 相频特性的测试图(沙育图形法) 令系统(环节)的输入信号为:t X t X m ωsin )(= (5-1) 则其输出为 )sin()(φω+=t Y t Y m (5-2) 对应的沙育图形如图5-2所示。若以t 为参变量,则)(t X 与)(t Y 所确定点的轨迹将在示波器的屏幕上形成一条封闭的曲线(通常为椭圆),当t=0时,0)0(=X 由式(5-2)得 )sin()0(φm Y Y = 于是有 m m Y Y Y Y 2) 0(2sin )0(sin )(1 1--==ωφ (5-3) 同理可得 m X X 2) 0(2sin )(1 -=ωφ (5-4) 其中: )0(2Y 为椭圆与Y 轴相交点间的长度; )0(2X 为椭圆与X 轴相交点间的长度。 式(5-3)、(5-4)适用于椭圆的长轴在一、三象限;当椭圆的长轴在二、四时相位φ的计算公式变为 m Y Y 2) 0(2sin 180)(1 0--=ωφ 或 m X X 2)0(2sin 180)(10--=ωφ

《大学物理实验》教案实验22衍射光栅

实验 22 衍射光栅 一、实验目的: 1.观察光栅的衍射光谱,理解光栅衍射基本规律。 2.进一步熟悉分光计的调节和使用。 3. 测定光栅常数和汞原子光谱部分特征波长。 二、实验仪器: 分光计、光栅、汞灯。 三、实验原理及过程简述: 1.衍射光栅、光栅常数光栅是由大量相互平行、等宽、等距的狭缝(或刻痕)构成。其示意图如图 1 所示。 图1图2 光栅上若刻痕宽度为 a,刻痕间距为 b,则 d=a 十 b 称为光栅常数,它是光栅基本参数之一。 2.光栅方程、光栅光谱 根据夫琅和费光栅衍射理论,当一束平行单色光垂直入射到光栅平面上时,光波将发生衍射,凡衍射角满足光栅方程: , k 0 ,± 1 ,± 2... (1)时,光会加强。式中λ为单色光波长, k 是明条纹级数。衍射后的光波经透镜会聚后,在焦平面上将形成分隔得较远的一系列对称分布的明条纹,如图 2 所示。如果人射光波中包含有几种不同波长的复色光,则经光栅衍射后,不同波长光的同一级( k )明条纹将按一定次序排列,形成彩色谱线,称为该入射光源的衍射光谱。图 3 是普 0通低压汞灯的第一级衍射光谱。它每一级光谱中有四条特征谱线:紫色λ14358 A ;绿色λ 0 0 025461 A ;黄色两条λ3=5770 A 和λ45791 A 。

3.光栅常数与汞灯特征谱线波长的测量由方程(1)可知,若光垂直入射到光栅上,而第一级光谱中波长λ1 已知,则测出它相应的衍射角为 1 ,就可算出光栅常数 d;反之,若光栅常数已知,则可由式(1)测出光源发射的各特征谱线的波长 i 。角的测量可由分光计进行。 4.实验内容与步骤 a.分光计调整与汞灯衍射光谱观察 (1)调整好分光计。 (2)将光栅按图 4 所示位置放于载物台上。通过调平螺丝 a 1 或 a 3 使光栅平面与平行光管光轴垂直。然后放开望远镜制动螺丝,转动望远镜观察汞灯衍射光谱,中央( K 0 )零级为白色,望远镜转至左、右两边时,均可看到分立的四条彩色谱线。若发现左、右两边光谱线不在同一水平线上时,可通过调平螺丝a 2 ,使两边谱线处于同一水平线上。 (3)调节平行光管狭缝宽度。狭缝的宽度以能够分辨出两条紧靠的黄色谱线为准。 b.光栅常数与光谱波长的测量

2020年光栅衍射实验报告范文

实验时间2019 年 月 日签到序号 【进入实验室后填写】 福州大学 【实验七】 光栅的衍射 (206 实验室) 学学院 班班级 学学号 姓姓名 实验前必须完成【实验预习部分】 登录下载预习资料 携带学生证提前 10 分钟进实验室 实验预习部分【实验目的】 】 【实验仪器】( 名称、规格或型号) 【实验原理】(文字叙述、主要公式、衍射的原理图)实验预习部分【实验步骤和注意事项】 】 实验预习部分

一、 巩固分光计的结构(P 197 ,图25-10 ) 载物台 6 7 25 望远镜11 12 15 16 17 平行光管2 27 调节分光计,要求达到(验调节步骤参阅实验25 ) ⑴⑴望远镜聚焦于无穷远,且其光轴与仪器转轴垂直。 ⑵⑵平行光管产生平行光,且其光轴与望远镜光轴同轴等高,狭缝为宽度在望远镜视场中约为1 mm (狭缝宽度不当应由教师调节) 二、光栅位置的调节 1 、光栅平面与平行光管轴线垂直 ①①转动望远镜使竖直叉丝对准 。 ,然后固定望远镜位置。 ②放置光栅时光栅面要垂直

。 ③③调节 螺丝直到望远镜中看到光栅面反射回来的绿色十字叉丝像与 重合。 2 、光栅上狭缝与仪器转轴平行。 松开望远镜止动螺钉,向左(或向右)转动望远镜,观察各谱线,调节被螺丝使各谱线都被分划板视场中央的水平叉丝平分。 3 、反复调节直到1 和2 两个要求同时满足! 数据记录与处理【一】测定光栅常数 测出第一级绿光谱线的衍射角 绿=541 nm k=1 置望远镜位置 T 1 置望远镜位置 T 2 1 1 2 2 2 1 2 1 1- -41 1′= rad) (弧度) 10sin 绿 kd

光栅衍射实验实验报告

工物系 核11 敏 2011011693 实验台号19 光栅衍射实验 一、 实验目的 (1) 进一步熟悉分光计的调整与使用; (2) 学习利用衍射光栅测定光波波长及光栅常数的原理和方法; (3) 加深理解光栅衍射公式及其成立条件; 二、 实验原理 2.1测定光栅常数和光波波长 如右图所示,有一束平行光与光栅的法线成i 角,入射到光栅上产生衍射;出射光夹角为?。从B 点引两条垂线到入射光和出射光。如果在F 处产生了一个明条纹,其光程差AD CA +必等于波长λ的整数倍,即 ()sin sin d i m ?λ ±= (1) m 为衍射光谱的级次, 3,2,1,0±±±.由这个方程,知道了λ?,,,i d 中的三个 量,可以推出另外一个。 若光线为正入射,0=i ,则上式变为 λ ?m d m =sin (2) 其中 m ?为第m 级谱线的衍射角。 据此,可用分光计测出衍射角m ?,已知波长求光栅常数或已知光栅常数求 波长。 2.2用最小偏向角法测定光波波长 如右图。入射光线与m 级衍射光线位于光栅法线同侧,

(1)式中应取加号,即。以为偏向角,则由三 角形公式得 (3) 易得,当时,?最小,记为 ,则(2.2.1)变为 ,3,2,1,0,2 sin 2±±±==m m d λδ (4) 由此可见,如果已知光栅常数d ,只要测出最小偏向角,就可以根据(4) 算出波长。 三、 实验仪器 3.1分光计 在本实验中,分光计的调节应该满足:望远镜适合于观察平行光,平行光管发出平行光,并且二者的光轴都垂直于分光计主轴。 3.2光栅 调节光栅时,调节小平台使光栅刻痕平行于分光计主轴。放置光栅时应该使光栅平面垂直于小平台的两个调水平螺钉的连线。 3.3水银灯 1.水银灯波长如下表 颜色 紫 绿 黄 红 波长/nm 404.7 491.6 577.0 607.3 407.8 546.1 579.1 612.3 410.8 623.4 433.9 690.7

光栅衍射实验报告

光栅衍射实验报告 字体大小:大| 中| 小2007-11-05 17:31 - 阅读:4857 - 评论:6 南昌大学实验报告 --- ---实验日期:20071019 学号:+++++++ 姓名:++++++ 班级:++++++ 实验名称:光栅衍射 实验目的:1.进一步掌握调节和使用分光计的方法。 2.加深对分光计原理的理解。 3.用透射光栅测定光栅常数。 实验仪器:分光镜,平面透射光栅,低压汞灯(连镇流器) 实验原理: 光栅是由一组数目很多的相互平行、等宽、等间距的狭缝(或刻痕)构成的,是单缝的组合体,其示意图如图1所示。原制光栅是用金刚石刻刀在精制的平面光学玻璃上平行刻划而成。光栅上的刻痕起着不透光的作用,两刻痕之间相当于透光狭缝。原制光栅价格昂贵,常用的是复制光栅和全息光栅。图1中的为刻痕的宽度, 为狭缝间宽度, 为相邻两狭缝上相应两点之间的距离,称为

光栅常数。它是光栅基本常数之一。光栅常数的倒数为光栅密度,即光栅的单位长度上的条纹数,如某光栅密度为1000条/毫米,即每毫米上刻有1000条刻痕。 图1光栅片示意图图2光线斜入 射时衍射光路 图3光栅衍射光谱示意图图4载物台当一束平行单色光垂直照射到光栅平面时,根据夫琅和费衍射理论,在各狭缝处将发生衍射,所有衍射之间又发生干涉,而这种干涉条纹是定域在无穷远处,为此在光栅后要加一个会聚透镜,在用分光计观察光栅衍射条纹时,望远镜的物镜起着会聚透镜的作用,相邻两缝对应的光程差为 (1) 出现明纹时需满足条件 (2) (2)式称为光栅方程,其中:为单色光波长;k为明纹级数。 由(2)式光栅方程,若波长已知,并能测出波长谱线对应的衍射角,则可以求出光栅常数d 。 在=0的方向上可观察到中央极强,称为零级谱线,其它谱线,则对称地分布在零级谱线的两侧,如图3所示。 如果光源中包含几种不同波长,则同一级谱线中对不同的波长有不同的衍射角,从而在不同的位置上形成谱线,称为光栅谱线。对于低压汞灯,它的每一级光谱中有4条谱线: 紫色 1=435.8nm;绿色 2=546.1nm;黄色两条 3=577.0nm和 4=579.1nm。 衍射光栅的基本特性可用分辨本领和色散率来表征。 角色散率D(简称色散率)是两条谱线偏向角之差Δ两者波长之差Δ之比: (3)

频率特性的测量实验报告

课程名称: 控制理论乙 指导老师: 成绩: 实验名称: 频率特性的测量 实验类型: 同组学生姓名: 一、实验目的和要求(必填) 二、实验内容和原理(必填) 三、主要仪器设备(必填) 四、操作方法和实验步骤 五、实验数据记录和处理 六、实验结果与分析(必填) 七、讨论、心得 一、实验目的和要求 1.掌握用李沙育图形法,测量各典型环节的频率特性; 2.根据所测得的频率特性,作出伯德图,据此求得环节的传递函数。 二、实验内容和原理 1.实验内容 (1)R-C 网络的频率特性。图5-2为滞后--超前校正网络的接线图,分别测试其幅频特性和相频特性。 (2)闭环频率特性的测试 被测的二阶系统如图5-3所示,图5-4为它的模拟电路图。 取参考值051R K =,1R 接470K 的电位器,2510R K =,3200R K = 2.实验原理 对于稳定的线性定常系统或环节,当其输入端加入一正弦信号()s in m X t X t ω=,它的稳态输出是一

与输入信号同频率的正弦信号,但其幅值和相位随着输入信号频率ω的改变而改变。输出信号为 ()sin ()()sin ()m Y t Y t G j t ω?ωω?=+=+ 其中()m m Y G j X ω=,()a rg ()G j ?ωω= 只要改变输入信号的频率,就可以测得输出信号与输入信号的幅值比()G j ω和它们的相位差 ()?ω。不断改变()x t 的频率,就可测得被测环节(系统)的幅频特性和相频特性。 本实验采用李沙育图形法,图5-1为测试的方框图 在表(1)中列出了超前于滞后时相位的计算公式和光点的转向。 表中 02Y 为椭圆与Y 轴交点之间的长度,02X 为椭圆与X 轴交点之间的距离,m X 和m Y 分别为()X t 和

光栅衍射实验

一、 实验名称:光栅衍射实验 核51 粟鹏文 2015011744 二、实验目得: (1)进一步熟悉分光计得调整与使用; (2)学习利用衍射光栅测定光波波长及光栅常数得原理与方法; (3)加深理解光栅衍射公式及其成立条件。 三、 实验原理: 衍射光栅简称光栅,就是利用多缝衍射原理使光发生色散得一种光学元件。它实际上就是一组数目极多、平行等距、紧密排列得等宽狭缝,通常分为透射光栅与平面反射光栅。透射光栅就是用金刚石刻刀在平面玻璃上刻许多平行线制成得,被刻划得线就是光栅中不透光得间隙。而平面反射光栅则就是在磨光得硬质合金上刻许多平行线。实验室中通常使用得光栅就是由上述原刻光栅复制而成得,一般每毫米约250~600条线。由于光栅衍射条纹狭窄细锐,分辨本领比棱镜高,所以常用光栅作摄谱仪、单色仪等光学仪器得分光元件,用来测定谱线波长、研究光谱得结构与强度等。另外,光栅还应用于光学计量、光通信及信息处理。 1、测定光栅常数与光波波长 光栅上得刻痕起着不透光得作用,当一束单色光垂直照射在光栅上时,各狭缝得光线因衍射而向各方向传播,经透镜会聚相互产生干涉,并在透镜得焦平面上形成一系列明暗条纹。 如图1所示,设光栅常数d=AB 得光栅G ,有一束平行光与光栅得法线成i角得方向,入射到光栅上产生衍射。从B点作B C垂直于入射光C A,再作B D垂直于衍射光AD ,AD 与光栅法线所成得夹角为?。如果在这方向上由于光振动得加强而在F 处产生了一个明条纹,其光程差CA +AD 必等于波长得整数倍,即: (1) 式中,λ为入射光得波长。当入射光与衍射光都在光栅法线同侧时,(1)式括号内取正号,在光 栅法线两侧时,(1)式括号内取负号。 如果入射光垂直入射到光栅上,即i=0,则(1)式变成: (2) 这里,m =0,±1,±2,±3,…,m 为衍射级次,?m第m 级谱线得衍射角。 2.用最小偏向角法测 定光波波长 如图2所示,波长为得光束入射在光栅G上,入射角为i,若与入射线同在光栅 法线n 一侧得m 级衍射光得衍射角为沪,则由式(1)可知 (3) 若以△表示入射光与第m 级衍射光得夹角,称为偏向角, (4) 显然,△随入射角i而变,不难证明时△为一极小值,记作,称为最小偏向角。并且仅在入射光与衍射光处于法线同侧时才存在最小偏向角。此时 (5) 带入式(3)得 m=0,±1,±2, (6) 图1 光栅得衍射 图2衍射光谱得偏向角示意图 图3 光栅衍射光谱

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