惯性力和惯性的大小论文

惯性力和惯性的大小论文
惯性力和惯性的大小论文

惯性力和惯性的大小论文

众所周知,物理学中有惯性的概念,惯性力的概念;而且惯性是有大小的,惯性力是不存在的。笔者在长期的教学研究中发现,认为惯性有大小是不合理的,惯性力也未必是一种假想的力,它很可能是一种客观存在。博士论文,惯性。

惯性1.1惯性力的原始概念

大家知道:牛顿定律只适用于惯性系而不适用于非惯性系。例如在由静止加速前进的火车上,受合力为零的小球会相对于火车向后加速运动。为了使牛顿运动定律在火车中同样成立,需要引入惯性力的概念,所引入的惯性力大小,其方向与火车的加速度方向反向。这样就有牛顿第二定律得以成立。也就是说:相对于地面(我们认为是惯性系)有加速度的参照系是非惯性系,非惯性系中牛顿运动定律不成立,欲使牛顿运动定律成立,需要引入惯性力。正是在这些问题中,我们认识了什么是惯性力。然而本文所要定义的惯性力与上述惯性力的概念是完全不同的。

1.2惯性力的新定义

我始终有这样一个猜想:“所有物质组成的宇宙具有这样的一种性质,它可以允许任何物体对其保持原有的运动状态,而不允许任

何物体对其有加速度;如果物体对宇宙有加速度,物体就会受到宇宙对它的一种约束力,这种力就是我所定义的惯性力。即惯性力是宇宙对物体的一种约束力,它并不是假想的力,是一种真实作用力。”[需要说明的是,我这里所说的惯性力只是真正的惯性力在我们所能看到的参考系中的分力,而真正的属性力我们是无法知道的,因为我们不可能知道绝对的加速度。以上这段文字在英语稿中没有]惯性力的施

力物体是宇宙,就好象重力的施力物体是地球一样。宇宙中的一切物体只要对宇宙有加速度,就一定受到惯性力。惯性力的大小与其相对于惯性系的加速度成正比,与相对于惯性系的加速度的方向相反。如果物体的质量为m,对惯性系的加速度为a,则惯性力的大小为f=ma。显然惯性力是非平衡状态下才受到的一种力。关于惯性力的产生机理,我猜想应该类似于变化的电场产生磁场。当然这仅仅是一种猜想,有待于实验的验证。

众所周知:在粗糙水平面上拉动物体匀速运动的过程中,外力

克服摩擦力做功,使其它能转化力内能;物体在外力作用下匀速上升,外力克服重力做功使其它能向重力势能转化;电场中,外力作用下使物体逆电场力方向匀速运动,其它能转化为电势能;磁场中,外力克服安培力做功,其它能转化为导体中的电流能;上述过程中,都有一个共同的特征:“在不同的能量转化的过程中,总有一种力克服另一种力做功,即能量转化的过程是两种力对物体共同作用的过程,而且一个力做正功,另一个力做负功的过程,也就是说不同的能量形式与

不同的作用力相对应”。我们也注意到这些过程都是匀速运动,不应当存在惯性力。

如果我们在光滑水平面上拉动物体做加速运动,物体动能增加,当然在我们已有的物理知识体系内,可以解释为外力做的功等于物体动能的增加。如果不认为存在惯性力,这里就产生一个究竟克服什么力做功,其它能转化为动能的问题;有了惯性力的概念,我们就可以回答:“外力克服惯性力做功使其它能转化为动能。”;同样地,如果一个具有一定初动能的物体,在粗糙水平面上运动,其动能越来越小,这里也有一个什么力克服摩擦力做功,使动能转化为其它能的问题。确立了惯性力的概念,我们就可以回答:“物体动能减小的过程中,是向前的惯性力克服摩擦阻力做功,使物体的动能转化为内能。”。也就是说,在其它能向动能转化,或动能向其它能转化中,只有承认惯性力的存在,才能更好地解释能量转化的过程。所以物体在对惯性系有加速度的运动过程中,应当受到惯性力。

惯性的概念,是在牛顿第一定律的基础上定义的。牛顿第一定律不但告诉我们物体不受外力或合外力为零时的运动状态,而且还告诉我们物体都具有一种保持原有运动状态的性质,这种性质叫惯性。所谓惯性,就是物体保持原有运动状态的性质。从惯性的定义中看不出惯性有大小之说,那么惯性究竟有大小吗?

由牛顿第二定律可知,物体所受的合外力不为零时,物体将产生加速度,加速度的大小与物体所受的合外力成正比,与物体的质量成反比。

我们知道,加速度是速度的变化率,是描述物体运动状态变化快慢的物理量;牛顿第二定律说明:物体的加速度由合外力和物体的质量共同决定,相同外力时,物体的质量越大加速度就越小,因此质量越大的物体运动状态就越难改变。由此得出结论:物体的质量越大,物体维持原有运动状态的本领就越大——即物体的惯性越大。也就有了质量是物体惯性大小的量度,物体的惯性与质量成正比的说法。以上说法即传统又权威,以至于在长期的教学和科研中,对于以上关于惯性大小的认识,是没有人提出过怀疑的!

难道惯性真的有大小吗?如果惯性有大小之说,且与质量成正比,那么质量不同的物体惯性不同。博士论文,惯性。既然质量大的物体惯性大,质量小的物体惯性小,如果一个质量很大的物体具有很大的惯性,而另一个质量远比前者小的另一物体惯性必可以认为忽略不计,也就不能保持原运动状态了。但是由惯性定律可知:对于任意物体无论质量大小,在不受外力时同样都能保持原有的运动状态,这一点并不因为质量的不同而有差异,即同样有惯性,也就是说质量不同的物体在拥有惯性上是平权的。博士论文,惯性。根据惯性的这一特征,就使笔者对惯性大小的说法产生怀疑,因为我们已知的所有描

述物质某种性质的物理量、化学量以及其它量,都有一个其大小表示这种性质程度的问题。博士论文,惯性。例如:描述物体导电性能的电阻率、描述弹簧弹性的劲度系数、描述化学中酸碱性的PH值。如果描述某一性质的物理量接近或等于零则表示这种性质很弱或不存在。但是物体的质量无论多么小,其不受外力时同样能够保持原有的运动状态,以上事实说明:其它描述物质属性的物理量或化学量,都有一个由量变到质变的过程,而对于物体的惯性不存在上述现象。因此得出结论:任何物体都具有相同的惯性——无大小之别。

有了惯性力的概念,我们重新分析一下惯性的大小问题。笔者认为惯性是没有大小的,原因是无论质量大小,在不受外力时都能保持原有的运动状态,即物体保持原运动状态的性质是一样的。质量大小不同的物体运动状态改变难易不同的原因是:使质量不同的物体产生相同的加速度时,物体所受的惯性力与质量正比,因此需要更大的外力作用。是惯性力有大小,而惯性无大小。

很多物理学家们探索过惯性质量与引力质量之间的关系,到目前为止尚未发现二者的差异。所谓惯性质量即中的,而引力质量即中的。事实上只要确立了惯性力的客观存在性,二者相等就是必然的,或者说二者就是同一个质量,不应该存在差异。

证明如下:设在重力场中,惯性质量为的物体做自由落体运动,其加速度为g,其引力质量为,由于加速度g向下,所以惯性力必为且方向向上,必有引力与惯性力等值反向,而,所以,问题得证。

6.1惯性力概念与牛顿第一定律不矛盾

重新建立了惯性力的概念之后,我们再来审视一下运动定律。牛顿第一定律:由于物体受到的其它外力为零,物体保持静止或匀速直线运动状态。此时物体没有加速度,惯性力也为零,惯性力概念与牛顿第一定律不矛盾。

6.2惯性力概念与牛顿第二定律不矛盾

牛顿第二定律告诉我们:物体的加速度与所受外力成正比与质量成反比,即,。根据前文惯性力的定义,因为物体在外力F的作用下有了加速度a,加速运动的物体本身必然受到宇宙的大小为,方向与加速度相反的惯性力作用。我们知道,物体实际受到的力不以参考系的改变而改变,因为它们是真实存在的力。现在我们以物体本身为参考系,它必然是平衡的。

由平衡条件必有:即,这样牛顿第二定律就成了在承认惯性力前提下的一个必然结论。这说明在承认惯性力存在的前提下,对物体重新受力分析,列出的平衡方程与牛顿第二定律是不矛盾的。

内容仅供参考

第10讲 非惯性参照系与惯性力

第10讲 非惯性参照系与惯性力 例1. 在光滑的水平轨道上有两个半径都是r 的小球A 和B ,质量分别为m 和m 2,当两球心的距离大于l 时(l 比r 2大得多)时,两球间无相互作用力,当两球间的距离等于或小于l 时,两球间存在着相互作用的恒定斥力F 。设A 球从远离B 球处以0v 沿两球心连线向原来静止的B 球运动。欲使两球不会发生接触,0v 必须满足什么条件? 例2. 如图所示,质量kg 8=M 的小车放在光滑水平面上,在小车的一端加一水平恒力N 8=F ,当小车向右运动速度达到m/s 5.1时,在小车的前端轻放一大小不计、质量为kg 2=m 的物块,物块与小车的动摩擦因数为2.0,小车足够长,则物块从放上小车开始经过s 5.1=t 通过的位移为多大? 例3. 某人质量kg 60=M ,一重物质量kg 50=m ,分别吊在一个定滑轮的两边。人握住绳子不动,则他落地的时间是t ,人若沿绳子向上攀爬,则他落地时间为t 2。若滑轮、绳子的质量及摩擦可不计,求此人往上爬时相对于绳子的加速度。

例4. 在天花板比地板高出m 2的实验火车的车厢里,悬挂着长为m 1的细线,细线下端连着一个小球,火车缓慢加速且加速度逐渐增大。问: (1)若加速度达到2 m/s 10时,细线恰好被拉断,则细线能承受的最大拉力为小球重力的多少倍? (2)若从细线被拉断的时刻起,火车的加速度保持不变则小球落地点与悬挂点之间的水平距离是多少? 例5. 如图所示,木柜宽l 2,其重心高度为h ,把木柜放于车上,车以加速度a 起动,试分析木柜在车上滑动、翻倒的条件,以防事故的发生。 例6. 如图所示,一质量为m 运动员骑摩托车在水平弯道上以速率v 转弯,车身与地面的夹角为α,其转弯半径为_________=R ,地面对摩托车的静摩擦力___________ =f 。

非惯性系和惯性力错误--绝对与相对时空观

非惯性系和惯性力错误--绝对与相对时空观 杨山 (马鞍山传承教育物理组,安徽马鞍山,243000) 摘要:分析物理问题时我们要遵循客观性原则,当我们坐在加速的小车内看挂在天花板上的小球相对车厢静止且没有受力反而发生变化,于是引入了惯性力与非惯性系,其实这是主观意识造成的人为误导。地球之所以能看作惯性系是因为地球质量远大于观测物体,如果换作轮船上研究自行车的动力学问题,则轮船的质量不再像地球一样可以被忽略掉了。本文将遵循牛顿三定律,诠释如何正确运用三定律走出惯性力的教育误区。 关键词:牛顿三大定律;惯性力;非惯性系;力; 引言: 牛顿是一名伟大的物理学家,他在物理学方面的成就犹如中国古神话中的盘古有着开天辟地的意义。牛顿三定律是完美的,当我们误认为其存在缺陷而引入惯性系和非惯性系、惯性力等概念时反而破坏了三定律的完美。力的产生必然是相互作用的两个或几个物体,是一个系统问题,产生的效果也是系统效果,我们不应该孤立的去分析力的问题,三定律的力是物体间或者参考系间的相互作用产生,惯性系和非惯性系的引入从一定程度上起了误导作用,而使我们孤立的去分析力的问题。当然问题要追溯到牛顿本人木桶实验,这位伟大的物理学家没有能给完美的三定律一个更好的归宿。 牛顿经典力学有着一股难以抵抗的诱人之美,但是随着物理学的发展,牛顿力学出现了一些运用上的瑕疵,之后随着惯性系和非惯性系、引力质量与惯性质量、相对论等物理新理论的引入弥补了这一瑕疵,于是人类的时空观也发生了变化,牛顿定律成为了一种不完美的定律,其适用范围也只在惯性系中适用。其实牛顿定律并非如此局限,惯性系与非惯性系的划分[1]似乎对牛顿定律意义不大。正文: 关于惯性系与非惯性系的划分是教育误导,惯性力是不该引入的一种力。 先将牛顿三大定律摘录如下: 1)牛顿第一定律内容:任何物体都保持静止或匀速直线运动的状态,直到受到其它物体的作用力迫使它改变这种状态为止。 2)牛顿第二定律内容:物体在受到合外力的作用会产生加速度,加速度的方向和合外力的方向相同,加速度的大小正比于合外力的大小与物体的质量成反比。 3)牛顿第三定律内容:两个物体之间的作用力和反作用力,在同一条直线上,大小相等,方向相反。 自然界的变化有很多种,我们分别从相对性观点看下面两个变化的例子: ①如有A和B两个气球,B气球漏气变小。我们依据相对性原理选择B为参照系而会认为A相对于B变大了,这是唯心的主观意识,就算没有A做对比我们依旧可以说B变小了,因为B相对于自己的原来状态发生了绝对性变化。 ②如果有A和B两个人静止在地球上,当B做跑步运动时,我们一般认为B发生了运动,但是从相对性原理上我们可以认为A相对于B在发生了运动。但这只是一种相对性是主观错觉,这种观点犹如哲学的万物因我而动的观点。这一

坝体地震惯性力计算

坝体地震惯性力计算 采用拟静力法计算,由《水工建筑物抗震设计规范》知,一般情况下,水工建筑物可只考虑水平向地震作用。沿水平面的地震惯性力代表值: g a G a F i Ei h i ξ= (1) 式中:i F ——作用在质点i 的水平向地震惯性力代表值,KN ; h a ——水平向设计地震加速度代表值,m/s 2; ξ——地震作用的效应折减系数; Ei G ——集中在质点i 的重力作用标准值,KN ; i a ——质点i 的动态分布系数,由下式计算: ∑=++=n j j E Ej i i H h G G H h a 14 4 )/(41)/(414.1 (2) 式中:n ——坝体计算质点总数; H ——坝高,m ; i h 、j h ——分别为质点i 、j 相对坝基面的高度,m ; E G ——产生地震惯性力的建筑物总重力作用标准值,KN 由《水工建筑物抗震设计规范,DL5073-2000》知,一般情况下,水工建筑物可只考虑水平向地震作用。根据设计资料,本设计可取设计烈度等于基本烈度,即为7度,由《水工建筑物抗震设计规范,DL5073-2000》表4.3.1查得:水平向设计地震加速度代表值h a =0.1g ,地震作用的效应折减系数ξ=0.25,则i Ei i a G F 025.0= 关于分块,可以参照下图分成3块,n=3,H=坝高, 第一块:坝顶至1-1剖面为矩形;GE1,h1为第一块矩形形心至坝基面(3-3)的高度。 第二块:1-1剖面至2-2剖面为梯形;GE2, h2为第二块梯形形心至坝基面(3-3)的高度。 第三块:2-2剖面至3-3剖面为梯形;GE3, h3为第三块梯形形心至坝基面(3-3)的高度。 i a ——质点i 的动态分布系数,由下式计算: 43134 114(/)1.414(/)Ej j j E h H a G h H G =+=+∑

大学物理(2.2.2)--常见力非惯性系惯性力

一、几种常见的力 1.万有引力(Law of Gravitation ) 1)文字叙述:在两个相距为r ,质量分别为m 1,m 2的质点间有万有引力,其方向沿着它们的连线,其大小与它们的质量的乘积成正比,与它们之间的距离的平方成反比,即2)数学表示 0221 r r m m G F = ——引力质量Gravitational Mass 其中 211..1067.6--?=kg m N G ——引力常量。 2.重力(Gravity )——本质上归结于万有引力。 1)文字叙述:物体重力就是指忽略地球的自转效 应时,地球表明附近物体所受的地球的引力,即物体与 地球之间的万有引力。其方向指向地心。 2)数学表示 G=mg g=9.8m.s -2——重力加速度。 3)思考题: 赤道的重力加速度大还是两极的重力加速度大?为什么? 3.弹性力(Elastic Force ) 大家知道,两个物体相互接触,彼此将产生形变,使其内部产生反抗力——形变恢复力(弹性力)。形变是产生弹性力的条件之一。例如:板擦和桌子相互接触,彼此有了一定的形变,在各自的接触部分产生弹性力。所以,弹性力是一种与物体的形变有关的接触力。即发生形变的物体,由于要恢复原状,对与它接触的物体会产生力的作用,这种物体因形变而产生欲使其恢复原来形状的力叫做弹性力。常见的弹性力有:1)弹簧中的弹性力:弹簧被拉伸或压缩时产生的弹性力。 胡克定律(Hooke Law ):在弹性限度内,弹性力的大小与弹簧的伸长量成正比,方向指向平 衡位置。 数学表示 f=-kx—— k 为弹簧的劲度系数(Stiffness )。 k 的值决定于弹簧本身的性质。而弹簧弹性力的方向总是指向平衡位置。 2)绳子被拉紧时所产生的张力 绳的张力:即绳内部各段之间的弹 性作用力。下面以AB 段为研究对象,设 其质量为m A 点和B 点的张力:'A A T T -=、'B B T T -=由牛顿第二定律:a m T T B A =+(1)当a =0或者m →0时,F T T B A =-=',绳子上各点张力相同而且拉力相等。 (2)当a ≠0,而且m ≠0 (绳子质量不能忽略时),绳子上各点的张力不F 图2-2 弹簧的弹力 m

有关惯性力的论述

20406080一月 二月 三月四月 亚洲区欧洲区北美区

20406080一月 二月 三月四月 亚洲区欧洲区北美区 有关惯性力以及科里奥利力的论述 【摘要】: 惯性力是指当物体加速时,惯性会使物体有保持原有运动状态的倾向,若是以该物体为坐标原点,看起来就仿佛有一股方向相反的力作用在该物体上,因此称之为惯性力,而科里奥利力也不存在,是惯性的结果。 【关键词】: 惯性,惯性力,科里奥利力,惯性参考系,非惯性参考性。 【引言】: 惯性力实际上并不存在,实际存在的只有原本将该物体加速的力,因此惯性力又称为假想力。它概念的提出是因为非惯性系中,牛顿运动定律并不适用。但是为了思维上的方便,可以假象在这个非惯性系中,除了相互作用所引起的力之外还受到一种由于非惯性系而引起的力——惯性力。 如果物体相对于匀角速度转动的参考系而言,不是静止的,而是在做相对运动,那么在该转动参考系中的观测者看来,物体除了受到惯性离心力的作用外,还将受到另外一种附加的力——科里奥利力的作用。 【内容】: 一、首先论述一下惯性力 1、 举个例子,当我们乘坐汽车时,如果汽车急刹车,我们会不自主的向前倾,感觉仿佛有一个力把你向前推,但是这个力并不真正存在,人们把这个力认为是惯性力。

20406080一月 二月 三月四月 亚洲区欧洲区北美区 事实是:汽车刹车时轮胎与地面摩擦而使汽车减速,实际上并没有力推乘 客,这只是惯性在不同坐标系统下的现象。 2、 假如这里脱离了任何天体的引力,飞船在靠惯性飞行。那么飞船里的人和一切物体都处于“失重”状态,可以飘在空中,从手里松开的任何东西也不会往下落。如果飞船又开动了火箭,以一定的加速度 向前飞行,那么飞船里的人又感到有了“重量”,原来在空中漂浮的东西又纷纷加速下落,这说的是物体受到惯性力加速下落的情形。 3、 惯性力的引入是牛顿力学的一大耻辱,它是为了弥补在非惯性参考系中物体的运动不满足牛顿运动定律而引入的假想力。 4、 设想有一静止的火车,车厢内一光滑桌子上放有一个小球,小球本来是静止的;现在火车开始加速启动,在地面上的人(显然他选用了一个惯性参考系——地面)看来,小球并没有运动,但是在火车上的人看

非惯性系中的力学

非惯性系中的力学 牛顿运动定律只适用于惯性系,在非惯性系中,为了能得到形式上与牛顿第二定律一致的动力学方程,就需要引入惯性力的概念. 一.直线加速系中的惯性力 设非惯性参考系的加速度为a 参,物体相对于参考系的加速度为a 相 ,物体实际的加速度为a 绝, 则有: a绝= a参+a相.那么,物体”受到”的惯性力F惯=-m a参,其方向与a参的方向相反. 惯性力是虚构的力,不是真实力,因此,惯性力不是自然界中物体间的相互作用,因此不属于牛顿第 三定律涉及的范围之内,它没有施力物体,不存在与之对应的反作用力. 在非惯性系中,考虑到惯性力后的动力学方程为: 式中, F 合 为物体实际受到的合力. 二,匀速转动系中的惯性力 圆盘以角速度ω绕铅直轴转动,在圆盘上用长为r的轻线将质量为m的小球系于盘心且小不球相对于圆盘静止,即随盘一起作匀速圆周运动.从惯性系观察,小球在线拉力T的作用一下作圆周运动,符合牛顿第二定律.以圆盘为参考系,小球受到拉力T的作用,却保持静止,没有加速度,不符合牛顿第二定律.所以,相对于惯性系作匀速转动的参考系也是非惯性系,要在这种参考系中保持牛顿第二定律 形式不变,在质点静止于此参考系的情况下,应引入惯性力:F 惯 =mω2r.这个力叫做惯性离心力.若质点静止于匀速转动的参考系中,则作用于此物体所有相互作用力与惯性离心力的合力等于零,即: 例1.在火车车厢内有一长l,倾角为的斜面,当车厢以恒定加速度a0从静止开始运动时,物体自倾角为θ的斜面顶部A点由静止开始下滑,已知斜面的静摩因数为μ,求物体滑至斜面底部B点时,物体相对于车厢的速度,并讨论当a0与μ一定时,倾角θ为多大时,物体可静止于A点? 例2.如图所示,定滑轮A的一侧持有m1=5kg的物体,另一侧挂有轻滑轮B,滑轮B两侧挂着民m2=3kg,m3=2kg的物体,求每个物体的加速度。

惯性系与非惯性系之间的物理规律的有关讨论

目录 摘要 (1) Abstract........................................... 错误!未定义书签。 1 引言 (1) 2 参考系的基本概念透析 (2) 2.1 参考系 (2) 2.2 惯性系和非惯性系 (2) 2.3 非惯性参考系的应用范围 (2) 3 非惯性参考系中的力学研究 (2) 3.1 非惯性参照系与惯性力 (2) 3.2 牛顿水桶实验 (3) 3.3 非惯性参照系与科里奥利惯性力 (4) 3.4 科里奥利加速度的实质 (4) 4 广义相对性原理 (4) 5 非惯性参照系附加引力场 (5) 6 总结 (5) 参考文献 (5)

惯性系与非惯性系之间的物理规律的有关讨论 摘要:汽车开动,人向后仰,刹车时人向前倾,与平稳前进时完全两样,类似的情况还很多。这些现象使人们在动力学中把参照系分为两类:惯性系与非惯性系。在一般问题中,地球可看成是惯性系,匀速直线运动的汽车也是惯性系,正在开动或刹车的汽车是非惯性系。从地球上考察,刹车时人向前倾正符合惯性定律;从汽车上考察,人在水平方向未受力而向前倾,这不符合牛顿定律。为什么牛顿定律不适用于非惯性系?非惯性系中的运动定律是怎样的?本文拟就这些问题做一简单讨论。 关键词:参考系;惯性系;非惯性系;广义相对论 Inertial and non-inertial reference system between the physical laws about discuss Abstract:The car started, people leaned back, when the brake is person to lean forward, and smooth progress completely different, similar case has a lot of. These phenomena so that people in the dynamics in the reference frame is divided into two categories: inertial and non-inertial reference system. In general, the earth can be thought of as the inertial system, uniform linear motion of the car is inertial system, moving or brakes is non inertial system. From the earth expedition, when the brake is in line with the law of inertia people forward; from the car inspection, people in the horizontal direction without force and forward, this does not accord with Newton's laws. Why Newton's law is not applicable to non inertial system? In non-inertial motion law is how? This paper tries to make a simple discussion of these issues. Key words:Reference system; Inertial system; Non inertia system; General relativity 1 引言 对一切运动的描述,都是相对于某个参考系的。参考系选取的不同,对运动的描述,或者说运动方程的形式,也随之不同。人类从经验中发现,总可以找到这样的参考系:其时间是均匀流逝的,空间是均匀和各向同性的;在这样的参考系内,描述运动的方程有着最简单的形式。这样的参考系就是惯性系。而相反的,相对于惯性系(静止或匀速运动的参考系)加速运动的参考系称为非惯性系参考系。地球有自转和公转,我们在地球上所观察到的各种力学现象,实际上是非惯性系中的力学问题,因此,研究惯性系与非惯性系中的各种物理现象、总结其规律对于我们认识世界、改造世界有其重大意义。 2 参考系的基本概念透析

理论力学题目整合第3章

理论力学题库——第三章 一、填空题 1.刚体作定轴转动时有个独立变量,作平面平行运动时有个独立 变量。 2.作用在刚体上的力可沿其作用线移动而(“改变”或“不改变”) 作用效果,故在刚体力学中,力被称为矢量。 3.作用在刚体上的两个力,若大小相等、方向相反,不作用在同一条直线 上,则称为。 4.刚体以一定角速度作平面平行运动时,在任一时刻刚体上恒有一点速度 为零,这点称为。 5.刚体作定点转动时,用于确定转动轴在空间的取向及刚体绕该轴线所转 过的角度的三个独立变化的角度称为,其中?称为角,ψ称为角,θ称为角。 6.描述刚体的转动惯量与回转半径关系的表达式是。 7.刚体作平面平行运动时,任一瞬间速度为零的点称为,它 在刚体上的轨迹称为,在固定平面上的轨迹称 为。 8.平面任意力系向作用面内任意一点简化的结果可以归结为两个 基本物理量,主矢和主矩。

9.用钢楔劈物,接触面间的摩擦角为f。劈入后欲使楔不滑出,则钢楔两 侧面的夹角θ需满足的条件为θ≦2f。 10.刚体绕O Z轴转动,在垂直于转动轴的某平面上有A,B两点, 已知O Z A=2O Z B,某瞬时a A=10m/s2,方向如图所示。则此时B点 加速度的大小为5m/s2;与O z B成60度角。 11.如图,杆AB绕A轴以=5t(以rad计,t以s计)的规律转 动,上一小环M将杆AB和半径为R(以m计)的固定大圆环连 在一起,若以O1为原点,逆时针为正向,则用自然法表示的点M 的运动方程为s=πR/2+10Rt 。 12. 两全同的三棱柱,倾角为θ,静止地置于光滑的水平地面上, 将质量相等的圆盘与滑块分别置于两三棱柱斜面上的A处,皆从 静止释放,且圆盘为纯滚动,都由三棱柱的A处运动到B处, 则此两种情况下两个三棱柱的水平位移_相等_(填写相等或不相 等),因为两个系统在水平方向质心位置守恒。 13.二力构件是指其所受两个力大小相等、方向相反,并且作用在一条直线上是最简单的平衡力系。 14. 若刚体在三个力作用下平衡,其中两个力的作用线汇交于一点,则第三个力的作用线必过此点,且三力共面。 15.某平面力系向同平面内任一点简化的结果都相同,则此力系简化的最终结果可能是一个力偶或平衡力系。 16、刚体是质点系的一种特殊情形,其中任意两个质点间的距离保持不变。 17、刚体绕O Z轴转动,在垂直于转动轴的某平面上有A,B两点,已知O Z A=2O Z B,某瞬时a A=10m/s2,方向如图所示。则此时B点加速度的大小为__5m/s2;(方向要在图上表示出来)。与O z B成60度角。

非惯性力问题

运用非惯性系的观点求解复杂的动力学竞赛题例析 湖北省监利县朱河中学黄尚鹏 摘要:牛顿运动定律只在惯性系中成立。但有时需要考察质点相对非惯性系的运动,如何处理这种问题呢?当然可以先在惯性系中用牛顿运动定律考察质点的运动,然后用相对运动的公式把它变换到非惯性系中,求得质点在非惯性系中的运动。但这样做有时很麻烦,其实只要引进适当的虚拟力即惯性力,就可以在非惯性系中用牛顿运动定律求解质点的运动。 关键词:惯性系非惯性系惯性力速度合成公式加速度合成公式 一、非惯性系与惯性力 牛顿运动定律成立的参照系叫做惯性系。实验表明:地球上的物体相对于地球的运动并不完全遵守牛顿运动定律,所以地球不是惯性系,不过这种偏差一般是比较微小的。因此,我们常常把地球看做近似程度相当好的惯性系。一般情况下,相对地面静止或做匀速运动的参照系都可作为惯性系。 牛顿运动定律不成立的参照系叫做非惯性系,非惯性系相对惯性系必然做加速运动或旋转运动。为了使牛顿运动定律在非惯性系中也能使用,可以人为地引进一个虚拟的惯性力 。如果非惯性系相对惯性系有平动加速度,那么只要认为非惯性系中的所有物体都受 到一个大小为、方向与的方向相反的惯性力,牛顿运动定律即可照用,证明如下: 设非惯性系相对惯性系有平动加速度(牵连加速度),质点相对于系的加速度为(绝对加速度),质点相对于系的加速度为(相对加速度),根据加速度合成公式,有(1) 在惯性系中牛顿运动定律成立,即(2) 是作用在质点上的合外力,是质点的质量。 在非惯性系中,为使牛顿运动定律成立,引入虚拟的惯性力,使(3) 联立(1)(2)(3)知惯性力,证毕。 二、竞赛题例析 例题1.如图1所示,质量为的汽车在水平地面上向左做匀加速直线运动,其重心 离开前轮和后轮的水平距离分别为和(),重心离地面的高度为,假设车轮和地面之间不打滑,求:汽车以多大的加速度前进时其前、后轮对地面的压力相等?

非惯性系下力学问题

渤海大学 本科毕业论文 题目非惯性系下力学问题的研究完成人姓名张亚楠 主修专业物理学教育 所在院(系)数理学院物理系入学年度2008年 完成日期2011年6月1日指导教师丁文波

非惯性系下力学问题的探讨 张亚楠渤海大学物理系 摘要:非惯性参照系就是能够对同一个被观测的单元施加作用力的观测参照框架和附加非线性的坐标系的统称。在经典机械力学中,任何一个使得“伽利略相对性原理”失效的参照系都是所谓的“非惯性参照系”。了解非惯性系下的力学问题很重要。对于非惯性系的研究已经从传统的理论已经从传统的理论教学扩展到实际生活应用领域,从宏观研究深入到微观领域。随着生活领域的不断扩大,对非惯性系下的元器件动力学行为,特别是非线性动力学行为的研究还有很大的空间。在直升机转子等航空发动机转子的动力学研究中,应用的也主要是非惯性系动力学的理论知识。近年来通过研究发现,在非惯性系中两体问题、摩擦力、压强以及浮力问题等都得以解决。本文阐述了惯性系和非惯性系的区别,由惯性力着手,把牛顿第二地定律引入到非惯性系中,分析了牛顿第二定律的适用条件,并对非惯性系下的力学问题进行研究。第一部分对非惯性系和惯性系进行概述。第二部分对非惯性系下摩擦力的研究进行了讲述,摩擦力从动于包括惯性力在内的其它力作用。第三部分通过分析在非惯性系中液体内部浮力和压强的变化,阐述了在不同参考系下液体浮力和压强的变化规律。 关键词:非惯性系;摩擦力;压强;浮力

Mechanics Problems in the non-inertial frame Zhang Ya-nan Department of Physics,Bohai University Abstract:Collectively referred to as the coordinate system of the observation frame of reference and additional non-linear non-inertial frame of reference is the ability to exert force on the same observation unit. In classical mechanics, no one makes the "failure of the principle of Galilean relativity" frame of reference is the so-called "non-inertial frame of reference. Mechanical problem is very important to understand the non-inertial frame. For non-inertial frames from the traditional theory has been expanded from the traditional teaching of the theory to real-life applications, from a macro research into micro areas. With the continuous expansion of areas of life, the dynamic behavior of non-inertial frame components, especially the study of nonlinear dynamic behavior there is a lot of space. The study of helicopter rotor aero-engine rotor dynamics, the application of theoretical knowledge of non-inertial frame dynamics. In recent years, the study found that two-body problem in the non-inertial, friction, pressure and buoyancy problems are all resolved. This paper describes the difference between inertial frames and non-inertial frames, to proceed by the inertia force, the introduction of Newton's second law of land to the non-inertial reference frame, Newton's Second Law applies to conditions, mechanical problems and non-inertial frame study. The first part an overview of the non-inertial frames and inertial frames. The

动力学第十三章

动力学 第十三章达朗伯原理 达朗伯原理是一种解决非自由质点和质点系动力学问题的普遍方法。这种方法是用静力学中研究平衡问题的方法来研究动力学问题,因此又称为动静法。 本章介绍达朗伯原理和定轴转动刚体的轴承动反力,以及静平衡和动平衡的概念。第一节达朗伯原理 一、质点惯性力的概念 当质点受到其他物体作用而使运动状态发生变化时,由于质点本身的惯性,对施力物体产生反作用力,这种反作用力称为质点的惯性力。惯性力的大小等于质点的质量与其加速度的乘积,方向与加速度的方向相反,但作用于施力物体上。若用F I表示惯性力,则。 例如,工人沿光滑的水平直线轨道推动质量为m的小车,作用力为F,小车在力的方向上产生加速度a,有。根据作用反作用定律,此时工人手上必受到小车的反作用力F I,此力是由于小车具有惯性,力图保持其原来的运动状态,对手进行反抗而产生的,即小车的惯性力,有。 二、质点的达朗伯原理 设质量为m的质点M,受主动力F和约束反力F N的作用,沿曲线运动,产生加速度a,如图13-1所示。根据牛顿第二定律,有 此时质点由于运动状态发生改变,它的惯性力为 将以上两式相加,得 (13-1) 上式表明:任一瞬时,作用于质点上的主动力、约束反力和虚加在质点上的惯性力在形式上组成平衡力系。这就是质点的达朗伯原理。

图13-1 必须指出:由于质点的惯性力并不作用于质点本身,而是假想地虚加在质点上的,质点实际上也并不平衡。式(13-1)反映了力与运动的关系,实质上仍然是动力学问题,但它提供了将动力学问题转化为静力学平衡问题的研究方法。这种方法对求解质点的动力学问题并未带来明显的方便,但在研究方法上显然是个新的突破,而且,它对求解非自由质点系的动力学问题是十分有益的。 三、质点系的达朗伯原理 设有n个质点组成的非自由质点系,取其中任意一质量为m i的质点M i,在该质点上作用有主动力F i,约束反力F Ni,其加速度为a i。根据质点的达朗伯原理,如在质点M i上假想地加上惯性力,则F i、F Ni和F Ii构成一平衡力系,有 对质点系的每个质点都作这样的处理,则作用于整个质点系的主动力系、约束力系和惯性力系组成一空间力系,此时力系的主矢和力系向任一点O简化的主矩都等于零,即 (13-2) 上式表明:任一瞬时,作用于质点系上的主动力系、约束力系和虚加在质点系上惯性力系在形式上构成一平衡力系。这就是质点系的达朗伯原理。 如果将力系按外力系和内力系划分,用和分别表示质点系外力系主矢和内力系主矢;和分别表示质点系外力系和内力系对任一点O的主矩,由于质点系内力系的主矢和主矩均等于零,故式(13-2)可以改写为 (13-3)

惯性力学

引力神话的根源——解释惯性力学三定律 提要 引力神话的根源还是牛顿力学隐含的绝对空间等狭隘的观念、概念及其第一二定律。有两个测量事实与“所有的物体之间都有引力”的结论有矛盾,说明有产生重力场的物体与不产生重力场的物体之区别。以几个经验事实为基础的牛顿力学与广义相对论就决定了它们的适用范围,超出了其适用范围的理论部分就成了垃圾理论。 前言 只知道用所学到的知识思考世界,而不思考我们的知识本身,是不能很好地认识世界的。知识是用一种观念及一系列概念来建构的,我们的科学研究的一个重要方面,就是还要探索这些观念及概念的产生的根源及其它们之间关系的合理性。产生错误认识的许多因素中,除了受到所获得的客观事实的不全面而带来的局限性一面外,还有我们思维的缺陷而带来的因素。我们在研究科学(包括理论研究)过程中,所遇到的许多困难及无意义的研究方向,往往是由于我们思维的缺陷所造成的。完善我们的思维,也是我们科学研究的很重要的方面。目前关于“引力理论”的研究所遇到的所有困难中,很多的因素是由于我们思维的缺陷所造成的。在我发表的文章中(包括本文),许多内容就是在探讨哪些困难是由于我们思维的缺陷所造成的结果。请读者注意:在看我写的文章的时候(包括本文),我是假定读者已经浏览了我已经在杂志与在网站上发表的所有的文章。而在一些文章里,有些内容有重复的地方,这不是有意的在浪费读者的时间,而一是因为每篇文章的侧重面不同;二是由于要弄清“引力”问题要涉及到哲学(认识论、方法论等方面)、逻辑学、科学史、理论的一些观念、概念及命题、数学公式、现象等等方面,我不得不分头去论述。我会在适当的时候写一篇“精练的有头绪”的文章的。但是,根据认识过程的“规律”,我还是分头写一些文章,会先给读者一个“感性”的认识的。然后,再看我最后的“精练”的文章,会有更深的理解与体会的。(一)牛顿力学“力概念”的双重涵义1、直接作用与超距作用的双重涵义(误区1)人类是从对改造自然界的过程中来认识自然界的,是人类的感觉器官的感觉直接获得外界的“信息”而有“感性”认识的。从原来物理学科的分类角度,就充分地说明了这一点,说物理学是关于“力”、“热”、“声”、“光”、“电”、“磁”的学问,除了电与磁的因素,其力、热、声、光四大因素,恰恰是与人的触觉、听觉、视觉相对应的。而力概念最初是人类的肢体对外在物体的“直接作用”(推、拉、拽、抛等作用)的过程中建立起来的。当把具有感觉性质的“力”外化为客观(理性)的概念性质后,力概念最初的涵义是“物体对物体的‘直接’作用”。但是,在今天的教科书里,说“力”概念时,已经把“直接”作用性取消了,变成了“力是物体对物体的作用”的定义了。也就是说,还有“超距”作用情况也包含在内了。其概念的内涵被无意地扩大了。然而,今天的绝大多数的人在运用“力”概念时,都还有回归到“直接作用”性上的理解才感到“塌实”的心理趋向。所以,就引起了一个要把一切“超距作用”回归到“直接作用”性(接触力,也是作用方式力)上的研究意向。此意向的研究“假说”在过去与今天,随处可见。比如,到今天,还有人在假设什么“微粒子”(有各种各样的名称)或什么连续媒质(什么以太等不同的名称)变为“直接作用性”来解释“引力”的“超距作用”,在“场”的概念出现后,也出现了把引力场变为弥漫在场空间里无数的无形的飞来飞去“微粒子”或是无形的连续媒质对物体的直接作用的解释。此类的解释性的“假说”的实质就是此“意向”的产物。这是一个无形的“陷阱”,是一个误区。是在无形地无情地消耗浪费无数人的才华和精力。实际上,所谓的“超距作用”力概括来说(仅指宏观现象范围),就是引力、电场力、磁场力这三类力(非接触力)。我对“引力”与“引力场”已经在我的惯性力学三定律里已经取消了超距作用性的解释。有了实实在在的解释。而对电场力与磁场力,可以借鉴我对引力(或引力场)的解释(属性力的解释)。在具体一起运用

15春地大《理论力学》在线作业一答案

15春地大《理论力学》在线作业一答案 一、单选题(共 25 道试题,共 100 分。) 1. 在惯性参考系中,不论初始条件如何变化,只要质点不受力的作用,则该质点应保持静止或等速直线运动状态。 A. 正确 B. 错误 正确答案:A 2. 杆OA绕固定轴O转动,某瞬时杆端A点的加速度分别如图(a)、(b)、(c)所示。则该瞬时()的角速度为零 A. 图(a)系统 B. 图(b)系统 C. 图(c)系统。 正确答案:A 3. 刚体作平面运动时,平面图形内两点的速度在任意轴上的投影相等。 A. 正确 B. 错误 正确答案:B 4. 刚体作平面运动时,绕基点转动的角速度和角加速度与基点的选取无关。 A. 正确 B. 错误 正确答案:A 5. 在任意初始条件下,刚体不受力的作用、则应保持静止或作等速直线平动。 A. 正确 B. 错误 正确答案:B 6. 冲量的量纲与动量的量纲相同。 A. 正确 B. 错误 正确答案:A 7. 刚体作定轴转动,动点M在刚体内沿平行于转动轴的直线运动,若取刚体为动坐标系,则任一瞬时动点的牵连加速度都是相等的。 A. 正确 B. 错误 正确答案:B 8. 作用在一个刚体上的任意两个力成平衡的必要与充分条件是:两个力的作用线相同,大小相等,方向相反。 A. 正确 B. 错误

正确答案:A 9. 任意质点系(包括刚体)的动量可以用其质心(具有系统的质量)的动量来表示。 A. 正确 B. 错误 正确答案:A 10. - A. A B. B C. C D. D 正确答案:A 11. - A. A B. B C. C D. D 正确答案:A 12. 作用于刚体的力可沿其作用线移动而不改变其对刚体的运动效应。 A. 正确 B. 错误 正确答案:A 13. 在点的合成运动中,动点的绝对加速度总是等于牵连加速度与相对加速度的矢量和。 A. 正确 B. 错误 正确答案:B 14. 一动点作平面曲线运动,若其速率不变,则其速度矢量与加速度矢量 A. 平行 B. 垂直 C. 夹角随时间变化 正确答案:B 15. 下列关于刚体平面运动的说法错误的是() A. 刚体运动时,其上任一点到某固定平面的距离保持不变 B. 可以用刚体上一个与固定平面平行的平面图形在自身平面内的运动代替刚体的整体运动 C. 刚体的平面运动可分解为随基点的平动和绕基点的转动 D. 基点可以是平面图形内任一点,通常其运动状态未知 正确答案:D 16. 关于刚体的平面运动,下列说法正确的是() A. 平面运动随基点平动的运动规律与基点的选择有关,而绕基点转动的规律与基点的选择无关 B. 平面运动随基点平动的运动规律与基点的选择无关,而绕基点转动的规律与基点的选择有关

02-26.3 刚体惯性力系向一点的简化(课件)

3、刚体惯性力系的简化

3、刚体惯性力系的简化 简化方法 采用静力学中的力系简化的理论。将所有虚拟的惯性力视作一个力系向任一点O 简化而得到一个惯性力F IR (主矢)和一个惯性力偶M IO (主矩)。 )( )(??-′==i i i iI O IO m a r F M M ??-==) (i i iI IR m a F F 考虑到: 2 2d ) (d t m m i i i i ??= r a C C m t m a r ==22d )(d 故:C i i IR m m a a F -=-= ?)(与简化中心无关 一般与简化中心有关 无论刚体作什么运动,惯性力系主矢都等于刚体质量与质心加速度的乘积,方向与质心加速度方向相反。

1、刚体作平移 向质心C 简化: ??-==)(a F F i iI IR m ??-′==) ()(C i i iI C IC m a r F M M C m a -=C C m a r ′-=0 =?′-=C i i m a r )(C r 质心到简化中心C 的矢径。 C IR m a F -=C a m 1m 2 m n F 1I F 2I F n I a C F IR M IC 刚体平移时惯性力系可以简化为通过质心的合力,其大小等于刚体的质量与加速度的乘积,合力的方向与加速度方向相反。 3、刚体惯性力系的简化

r y r x i i i i i i ==q q sin cos 2、刚体定轴转动 向转轴上任一点O 简化:刚体上任一点i 的惯性力: 2 w i i n i i n iI r m a m F ==a t t i i i i iI r m a m F ==惯性力系对x ,y ,z 轴的矩,分别以M Ix ,M Iy ,M Iz 表示 ??+=) ()( n iI x iI x Ix M M M F F t i i i i z r m ×=?q a cos ?-?=i i i i i i z y m z x m 2 w a i i i i z r m ×?-q w sin 2z ω α O x y r i m i n iI F t iI F y i x i z i i q O x y m i r i y i x i i q t iI F i q n iI F i q -°90考虑到:3、刚体惯性力系的简化

曲柄连杆机构的惯性离心力计算

往复惯性力 来源:作者:发布时间:2007-05-26阅读次数:m 173 曲柄连杆机构的往复惯性力Fj是活塞组和连杆往复部分所产生的往复惯 性力之和, Fj=-Mjaj 通常在连杆中产生拉伸力的往复惯性力方向规定为正方向的力,而由上式 所得的正值恰是使连杆产生压缩的力。因此以后计算中,上式改写为: Fj=Mjaj 已知往复质量Mj等于活塞组质量Mp和连杆往复质量Mc1之和:Mj=Mp+Mc1 Fj=(Mp+Mc1)r 3 **2(cos a + 入cos2 a ) 往复惯性力可以看作两部分之和,即 Fj=Mjr 3 **2cos a +Mjr 3 **2 入cos2 a =Fj1+Fj2 这里,Fj1=Mjr 3 **2cos a =Mjr 3 **2cos 3 t 称为一阶往复惯性力。 Fj2=Mjr 3 **2 入cos2 a =Mjr 3 **2 入cos2 3 t 称为二阶往复惯性力。 图3-3 ――表示的是入=1/4时,往复惯性力随曲轴转角的变化。不难看

图3-3 A = 1/4时往复惯性力◎随曲轴转角口的变化出,一阶往复惯性力的最大值是二阶往复惯性力最大值的1/入倍。因为入 =1/3.5--1/6 之间,所以在往复惯性力中起主要作用的是一阶往复惯性力。其 次,一阶往复惯性力的变化周期等于压缩机曲轴旋转的周期,而二阶往复惯性力的变化周期等于压缩机曲轴旋转周期的一半。 必须注意:Fj的大小随曲轴转角而周期的变化。最大值Fjmax发生在a =0°时 Fjmax=Mjr ? **2*(1+ 入) 最小值Fjmin,女口入<1/4,则发生在 a =180°时 Fjmin=-Mjr ? **2*(1-入) 如入〉1/4,则最小值不发生在活塞处与内止点时,而是在内止点附近, 其大小为 Fjmin=-Mjr ? **2*[入+1/(8 入)]

809力学基础

809力学基础 (1)考试要求 ①了解:点的运动学(点的直线运动和曲线运动),刚体的基本运动(平移和定轴转动),刚体的平面运动,纯滚动圆盘的运动描述,点的复合运动,力系的特征量,二力构件的特点,静摩擦力应满足的物理条件,动力学的三个基本定理,达朗贝尔原理。 ②理解:点的速度、切向加速度和法向加速度,平面运动刚体的角速度和角加速度,平面运动刚体的速度瞬心、加速度瞬心和其上点的曲率中心,绝对运动、相对运动和牵连运动(尤其是动点的相对速度和相对加速度,动点的牵连速度和牵连加速度,动点的科氏加速度),圆盘在水平地面、圆凸面、圆凹面上作纯滚动时圆心的速度、切向加速度、法向加速度与圆盘角速度、角加速度的关系,常见约束的约束力特点,物体与物系的受力分析,力系的平衡方程,带摩擦物系的平衡,刚体转动惯量的平行轴定理,刚体的平移、定轴转动、平面运动的动能、动量、对某点的动量矩及达朗贝尔惯性力系的简化结果的计算。 ③掌握:用速度瞬心法、两点速度关系的几何法或投影法对平面运动刚体系统进行速度分析,用两点加速度关系的投影法或特殊情况下加速度瞬心法对平面运动刚体系统进行加速度分析,用点的速度合成公式的几何法或投影法以及点的加速度合成公式的投影法对平面运动系统进行运动学分析,力系的主矢和对某点的主矩的计算,最简力系的判定,物系平衡问题的求解(尤其要掌握通过巧妙选取研究对象和平衡方程对问题进行快速求解),带摩擦的物系平衡问题中主动力或主动力偶的取值范围或摩擦因数的取值范围或平衡位置的求解,平面物体系统的动能、动量、对某点动量矩的计算,动能定理积分形式的应用,动量守恒、质心运动守恒和质心运动定理的应用,对定点的动量矩定理、相对于质心的动量矩定理及其守恒定律的应用,用达朗贝尔原理(动静法)求解平面物体系统的动力学问题(包括动力学正问题:已知主动力求运动和约束力,以及动力学逆问题:已知运动求未知主动力和约束力)。 (2)考试内容 ①运动学:点的运动方程,点的速度和加速度在直角坐标轴上的投影,点的速度和加速度在自然轴上的投影,刚体的平移,刚体的定轴转动,刚体平面运动方程,平面运动刚体的速度瞬心,速度投影定理,刚体上两点的速度关系,平面运动刚体的加速度瞬心,刚体上两点的加速度关系,同一刚体上两点连线的中点的速度和加速度的计算,在水平地面、圆凸面、圆凹面上作纯滚动的圆盘上点的速度和加速度的正确表示及其求解,点的速度合成定理,点的加速度合成定理。 ②静力学:力对坐标轴的投影,力对点的矩和力对过该点的轴的矩的关系,力偶和力偶矩,力系的简化,平面力系的平衡条件(一矩式、二矩式及其限制条件、三矩式及其限制条件)及其应用,带摩擦的物系平衡问题。 ③动力学:刚体的质心和均质细长直杆、均质圆盘、均质细圆环对过质心且垂直于运动平面的轴的转动惯量及刚体转动惯量的平行轴定理,力的功(包括常力的功、弹簧力的功,力偶的功),质点系的动能,动能定理,重力势能和弹性势能,机械能守恒定律,质点系的动量,质心运动定理,质心运动的守恒定律,动量守恒定律,质点系对定点的动量矩定理和相对于质心的动量矩定理,动量矩守恒定律,刚体达朗贝尔惯性力系的简化,达朗贝尔原理(动静法)及其在单自由度平面系统或二自由度平面系统中的应用。 (3)题型及分值 所有考题均为计算题,其中:运动学、静力学、动力学考题各占50分左右。(4)参考书目 1.《理论力学教程》,电子工业出版社,水小平、白若阳、刘海燕,2013年9月 2.《理论力学学习指导与题解》,电子工业出版社,白若阳、水小平、刘海燕,2014年3月

相关文档
最新文档