1、引力场与电磁场统一途径展望

1、引力场与电磁场统一途径展望
1、引力场与电磁场统一途径展望

1、引力场与电磁场统一途径展望

Einstein在临终前八个月曾表示:“……我认为非常有可能,物理学不是建立在场的概念上,即不是建立在连续体上的。如果是这样,那末,我的空中楼阁——包括引力论在内——甚至连其他现代物理学也一样,都将荡然无存。”由于Einstein的引力场与Maxwell的电磁场都是从宏观物质存在总结出来的,且均为宏观物质实体,所以统一场论思想也应从宏观存在入手。另外,应力作用影响实在空间的几何形状,而与引力相类似的电磁力作用同样也应该影响实在空间的几何形状。因为空间和时间的客观意义在于:四维连续区是双曲面型的,因此,从每一点出发,都有“时间的”(即ds2<0=和“空间的”(即ds2>0)线元。【1】从这一点,统一场论理所当然地也应从宏观存在的空间的几何变形入手。基于以上两点,从微观世界寻找统一场的考虑就不存在了,这也符合Einstein的统一思想。

如果接受Einstein的有引力场的对称度规张量gμν和电磁场的反对称电磁张量Fμν考虑的一个对称部分sik和一个实数的或纯虚数的反对称部分aik之和而形成的表示度规的非对称张量gik的思想的话,那么,我们将走入误区。因为引力场的度规张量gμν为对称张量,且每个元素是非矢量的协变分量和逆变分量的集合——纯几何量构成的;而电磁场的电磁张量Fμν只能表示电磁张量,其中的每个元素是由只具有几何特征的纯电磁场量构成的,并非表示电磁场的空间度规成份——电磁场引起的空间的几何变形。因此,电磁场的空间度规,不一定非为反对称张量aik不可——由电磁张量不能确定电磁度规的结构,也许与引力场相似它也是对称张量。

如果接受束星北的电磁与引力间的复数形式的结合的话,虽然满足了相同符号的两个质点彼此相吸,而相同符号的两个电荷彼此相斥的结论,但这也许得到电磁与引力之间毫无相干这样的结果,尽管这对从总场分解出电磁与引力的各分场有利,但和电磁与引力也许是一个统一的相互影响的整

体的可能性相矛盾。

也许Kaluza的五维空间法是一个很不错的方法,但要注意的是电磁张量Fμν并不代表空间的几何变形,要重新寻找电磁的度规表示。这样,也许才能在更高维的空间中构成一个单一的“统一场”。综上所述,二场的统一,一方面要在宏观世界上进行,另一方面,还要相互和谐,不能是简单的合并,要符合物理的实在同一性,也要符合物理意义。

Einstein曾指出:“我设法去找在形式上有点类似于真空引力方程而又同总场有关的东西,把它作为总场方程。”【2】

在宇宙物质的场方程中,曲率张量的出线应该说是由于受到某种或者是引力或者是电磁力的作用而引起的,即由于物质储备了能量动量而引起了周围时空的曲率张量。这样,我们如果分析Einstein的引力场方程就会知道,方程的左边是空间的几何变形量,我们不妨叫它“几何能量动量张量”(因为在平直空间的基础上,几何变形应该说是“蓄能”的过程);而右边是物体的能量动量张量形式。因为从作用力的角度来考虑,两个质点的引力与两个异种电荷的引力在本质上的作用机理是相似的——都是吸引力,所以电磁作用同样会引起与引力作用相似的空间几何变化,也许变形的程度有所不同罢了。若对两个同种电荷质点的相斥来说,由于引力引起空间变形的事实,斥力也应该会引起空间几何形状的变化。从能量辐射的角度来说,引力辐射会引起空间形状的改变,那么电磁辐射也应该影响空间形状,只是影响的形状或程度不同罢了,Einstein本人在1923年发表的《仿射场论》一文中也得到了类似的结果。【3】此外,Einstein的广义相对论的结论也与电磁场情况相对应——具有与电荷在其周围引起静电势一样的引力势,即“电”分量;也有做圆周运动的电荷具有磁矩及磁矩与磁矩之间的作用相类似的旋转的物体会有引力“磁”矩,而且两个旋转物体之间会有引力“磁”矩的相互作用。【4】这样,我们应该考虑到有把Einstein引力场方程修改

为统一场方场的可能。从形式上看,Einstein的引力场方程应该说是能量动量守恒的一部分,因为在广阔的宇宙之中,除了引力的能量动量之外,还有电磁的能量动量部分。由于在Einstein引力场方程中左边已经是“几何的能量动量”形式了,所以可以认为两种场的合作用所引起的合几何变形归因于这个“几何的能量动量”形式,而右边的物体的能量动量形式应该变为电磁与引力共同作用下的物体的能量动量形式,其中由于Lorentz力是电磁作用的另一种形式,它同样会引起力效应和电磁辐射,所以为了包含所有客观的二场作用,也考虑根据物体的能量动量守恒情况,在方程的右边也应考虑到Lorentz力作功的情况,基于这些思想,在不修正Riemann几何的情况下,左边的几何形变应该是两种能量动量张量和Lorentz力作功的合作结晶。这样,统一场方程可以写为Gμν=8πGμ02ε02(Tμν+∫FμνJνdxν),其中Gμν为Einstein张量,G为Newton引力常数,Jν为电流密度,Tμν为引力与电磁能量动量张量之和。在这个方程中可以看到,电磁与引力是不可分的统一整体,只是存在的环境不同,哪种成份表现的更强与更弱的问题——在大尺度宇宙空间中,引力更强一些,相对地电磁力可以忽略,而在我们生活的空间(比如实验室)和微观世界里,电磁作用更强一些,引力可以忽略。当然,这个方程与Einstein的引力方程相似,同样包含有物质的运动方程。而且从这个方程中很自然地可以分解出Maxwell电磁场方程组和Einstein引力场方程,这也许对引力场的量子化有好处,能提供一个引力场的量子化方法,因为电磁场可以量子化,那么用同样的方法对统一场量子化,即可得到引力场的量子化。

Einstein关于统一场论的贡献不止在于他提出了统一场论的思想,而且还在于他让人们认识到电磁场是不能直接几何化的,由于电磁质量的数值在实数集上量子分布,引力质量的数值在实数集上连续分布,所以electric field的数值在实数集上量子分布,引力场的数值在实数集上连

续分布,二者有着差异的一面, 尽管Einstein的引力理论依赖于二次微分形式,然而电磁理论却依赖于线性微分形式∑A μdxμ,这可能是现代物理学难以将其统一在一起的重要原因——现代物理学未让量子力学进入的唯一领域是引力和宇宙的大尺度结构,将引力场量子化遇到无穷大的困难。重整化可以消除无限大的问题,但是由于重整化意味着引力质量的作用力的强度的实际值不能从理论上得到预言,必须被选择以去适合观测,因此重整化有一严重缺陷。目前要取得进展,能够建议采用的最有力的方法,就是在企图完成和推广组成理论物理现有基础的数学形式时,利用纯数学的所有源泉,并在这个方面取得每次成功之后,试着用物理的实体来解释新的数学特色。若将其统一在一起或许需要创立新的数学工具,把拓扑空间与度量空间统一在一起,认为离散与连续是相对性与绝对性的统一,把标准分析与非标准分析统一在一起。空间——时间结构在Planck尺度下会有基本改变,量子引力必须为一个时间不对称的理论,可以消除量子场论的无限大。Einstein 讲:“有两种彼此独立的空间结构,即度规——引力的结构和电磁结构。、、、、、、这就使我们相信:这两种场必定对应于一个统一的空间结构。”当代著名的数学家和理论物理学家Stephen W.Hawking在《时间简史》中写到:“然而,如果我们确实发现了一套完整的理论,它应该在一般的原理上及时让所有人(而不仅仅是少数科学家)所理解。那时,我们所有人,包括哲学家、科学家以及普通的人,都能参加为何我们和宇宙存在的问题的讨论。”

无论是连续的观点或是分立的观点,他们都默认自然是统一的观点,分立的观点以古希腊的‘四元素说’,原子论以及现代物理的量子理论为代表,连续的观点以迪卡尔的旋涡论以及奥斯瓦尔多的唯能论为代表;争论的结果大家都知道,以分立的观点胜利而告终。类似的争论在中国古代的思想史上也有过,比如说五行学说就是分立的观点,而诸如道家和佛家则持连续

的观点。所谓分立学说和连续学说,一言以蔽之:构成自然本质的存在,究竟是分立的基本粒子,还是某种连续分布的存在。分立学说认为:自然统一于物质,物质是由基本粒子构成,空间是物质运动和变化的场所,他没有任何物理意义。连续学说认为:自然统一于某种连续变化的存在,物质和空间是这种存在的运动和变化的表现形式。

时空是物质存在的根本形式。当我们感觉到物质存在的同时也就感觉到物体间的相互邻接关系,以及在同一地点事件发生的先后次序,即有了时空的拓扑概念。我们可以利用一系列邻接关系不变的质点系来建立时空的拓扑几何学。我们认为实践证明空间是三维的,由三条开曲线的拓扑乘积所够成,即与 R3同胚,而时间则是一维的开曲线流型,即为 R1。

根据离散与连续的相对性与绝对性原理,电磁质量的跃迁是物体运动的一种形式,是拓扑空间里的连续运动;引力质量的运动是度量空间里的连续运动,在拓扑空间里也是跃迁。将引力场量子化进而建立起量子化的引力场论(即量子引力)是当前的一个重大任务。与广义相对论相比,标量——张量引力论具有很强的竞争力。广义相对论在宇宙学及天体物理学中的应用已取得巨大成功,但是许多疑难问题有待解决。例如奇性困难、暗物质的构成及其存在形式、物理性质、在宇宙中占有比例及其对宇宙演化的作用,物质反物质的不对称性,宇宙常数,原初核合成,宇宙早期相边变过程的拓扑欠缺问题等等。国际上若干大型空间和地面天文观测装置(包括大型望远镜、引力波天文台、等效原理的检验装置等等。将在今后若干年内投入使用,这将对现有的宇宙学理论、引力波的预言以及等效原理的正确性提供更精确的检验,随之而来的将是宇宙学和引力论的迅速发展,为理论工作提供更多获取重要成果的机遇。

根据相对绝对论物质世界的整体性与可分性既是绝对的,又是相对的,所以电磁质量的数值在实数集上量子分布与引力质量的数值在实数集上

连续分布既是绝对的,又是相对的。根据D.玻姆的隐秩序学说,完整运动包罗一切、产生一切,引力场与electric field可以统一在一起,这是由对称的绝对性所决定的。最近法国一个研究小组证明,在重力的作用下运动的物体不会毫无阻碍地下落,而是摇曳的、跳跃式地下落。这种运动方式与围绕原子核运行的电子相似。从理论上说,这个规律用于所有的物质。不过,在重力条件下,这种现象极难观测。在极低的温度下,中子不带电子,移动非常缓慢,通常会与质子一块形成原子核。研究人员设法使中子与重力外的其它基本力场隔绝进行观察。在上百次的下落运动观察中,人们发现中子下落的过程并非一个连续的过程,而是从一个高度跃迁至另一个高度,正如量子理论所观测的一样。它进一步说明引力场与electric field可以统一在一起。引力质量与电磁质量可能是宇宙统一原的两种不同的表现形式。1967年—1968年,格莱肖、Steven Weinberg和Abdus Salam在现代高能物理实验的基础上把规范场观念和对称性自发破缺希格斯机制结合起来,中间玻色子获得引力质量,而光子则仍为静质量等于0的玻色子,构造了一个统一弱作用和电磁作用的模型,把自发破缺的观念引入规范理论问题,它既解决了规范粒子的引力质量问题,又没有破坏对称精神,令人注意的是它的结果与实验符合得很好,虽然从理论观点看来,它只是许多可能的模型中的一个。【5】用波函数表示原子的态就意味着,在原子的态中,空间的线性关系和时间的因果关系之间是由一种密切的关系的,说明它们具有等价性的一面。

哈佛大学邱成桐教授主持下在北京人大会堂开过三次大会的“超弦论”,似乎用连续论数学能统一四场、却未必能否定断续论数学在微观物理世界的作用而统一真实的物理宇宙,更无法否定人类已揭示的生命科学在[基因碱基对→氨基酸→蛋白质]三个层次上以整量出现的密码语言与键连结使其连续为对称双螺旋表达,宇宙在[生

命|无生命]对称的高低两端演化进程的交义也许是微观物理[波|粒]二象统一性映射在[相对论|量子力学]上对于[连续|断续]宇宙二象对称双螺旋表达更深刻的揭示,的确:就连大名鼎鼎的英国科学家霍金也认为:“不太可能建立一个单一的能协调和完善地描述宇宙的理论。”,因此宇宙的信息单位总是以一个“对称元”[Bit]来表达的。

自然界中存在四种基本相互作用,即引力相互作用、电磁相互作用、强相互作用和弱相互作用。目前已经建立了统一描述电磁、强和弱相互作用的大统一理论,而引力仍徘徊在统一理论之外。为建立一个统一描述自然的基本理论,人们必须对引力本质有深刻的理解。始于上世纪七十年代黑洞物理的研究,人们发现引力不同于其它三种相互作用的基本原因是引力具有一种所谓的全息性质:一个引力体系的自由度由该体系的表面面积决定。这一概念由诺贝尔物理奖获得者't Hooft 在1993年提出。多年来引力的基本性质一直是国际上理论物理的研究热点之一。蔡荣根,王斌,张元仲及其合作者自上世纪九十年代初就开始在引力的基本性质及其在黑洞物理和宇宙学等领域中的应用开展合作研究,取得了一系列研究成果,共发表论文300余篇,其中发表在影响因子4以上的国际一流学术杂志如Phys. Rev. Lett., Nucl. Phys. B, Phys. Lett. B, Phys. Rev. D, JHEP 和JCAP 等有200余篇,相关工作被国际同行他引5000余次,SCI他引3344次,其中8篇代表性论文被SCI他引495次,并多次被邀请在相关国际学术会议上作大会邀请报告。

本项目主要成果如下:(1) 在反德西特和德西特时空中的黑洞物理研究方面,发现了爱因斯坦场方程的Gauss-Bonnet拓扑黑洞解,该论文成为国际上关于Gauss-Bonnet 黑洞的三篇重要的经典文章之一,并成为许多后续研究的出发点;提出了拓扑德西特时空解,证实了一个关于德西特时空质量上限的重要猜测,为理解德西特时空的经典和量子性质奠定了基础,对此解的命名也被国际同行广泛采纳;建立了(反)德西特时空中视界热

力学熵和共形场论的Cardy-Verlinde 公式的联系;研究了带荷反德西特黑洞的准正则模,证明了小反德西特黑洞准正则模振荡频率并不随温度变化,澄清了文献中的争论;首次在反德西特时空中引入可调曲率耦合常数,揭示了在不同拓扑背景中具有曲率耦合标量场的波动行为。这些研究深刻揭示了引力的全息性质。(2)建立了热力学第一定律和爱因斯坦场方程的联系。从热力学第一定律出发首次完整地推导出了描述宇宙时空动力学的Friedmann方程,建立了表观视界熵与其几何的关系,给出了膜世界视界熵和表观视界几何的联系。这一研究为理解引力的基本性质提供了新思路。(3) 将引力全息性质应用于动力学时空,发现全息性质能对宇宙学暴胀模型和暗能量模型给出许多富有物理意义的结果。在真实的非均匀宇宙模型中,最先研究利用全息性质和熵限可以挑选符合物理的宇宙模型。这些表明宇宙学研究对理解引力的本质起到重要的作用。上述成果对引力基本性质的研究做出了实质性贡献,引发了国际同行的许多后续研究,推动了该领域的发展。康德评论道:“根据理性的立法规则,决不能允许我们的各种知识的模式仅仅是一种大杂烩,而必须要形成体系。只有这样它们才能追求理性的根本目的。据我理解,一种体系就是在一种理念指导下的多种知识模式的统一。”

参考文献:

【1】许良英、赵中立、张宣三编译 Einstein文集(第三卷)第1版北京商务印书馆出版 1979年 P.421.

【2】许良英、赵中立、张宣三编译 Einstein文集(第三卷)第1版北京商务印书馆出版 1979年 P.470

【3】范岱年、赵中立、许良英编译 Einstein文集(第二卷)第1版北京商务印书馆出版 1977年 P.397

【4】方励之天体物理学前沿鸟瞰第1版上海科学技术文献出版社出版1989年 P.30.

【5】宁平治、唐贤民、张庆华主编.《杨振宁演讲集》南开大学出版社 1996年8月。

哈工大电磁场与电磁波实验报告

电磁场与电磁波实验报告 班级: 学号: 姓名: 同组人:

实验一电磁波的反射实验 1.实验目的: 任何波动现象(无论是机械波、光波、无线电波),在波前进的过程中如遇到障碍物,波就要发生反射。本实验就是要研究微波在金属平板上发生反射时所遵守的波的反射定律。 2.实验原理: 电磁波从某一入射角i射到两种不同介质的分界面上时,其反射波总是按照反射角等于入射角的规律反射回来。 如图(1-2)所示,微波由发射喇叭发出,以入射角i设到金属板M M',在反射方向的位置上,置一接收喇叭B,只有当B处在反射角i'约等于入射角i时,接收到的微波功率最大,这就证明了反射定律的正确性。 3.实验仪器: 本实验仪器包括三厘米固态信号发生器,微波分度计,反射金属铝制平板,微安表头。 4.实验步骤: 1)将发射喇叭的衰减器沿顺时针方向旋转,使它处于最大衰减位置; 2)打开信号源的开关,工作状态置于“等幅”旋转衰减器看微安表是否有显示,若有显示,则有微波发射; 3)将金属反射板置于分度计的水平台上,开始它的平面是与两喇叭的平面平行。 4)旋转分度计上的小平台,使金属反射板的法线方向与发射喇叭成任意角度i,然后将接收喇叭转到反射角等于入射角的位置,缓慢的调节衰减器,使微 μ)。 安表显示有足够大的示数(50A

5)熟悉入射角与反射角的读取方法,然后分别以入射角等于30、40、50、60、70度,测得相应的反射角的大小。 6)在反射板的另一侧,测出相应的反射角。 5.数据的记录预处理 记下相应的反射角,并取平均值,平均值为最后的结果。 5.实验结论:?的平均值与入射角0?大致相等,入射角等于反射角,验证了波的反射定律的成立。 6.问题讨论: 1.为什么要在反射板的左右两侧进行测量然后用其相应的反射角来求平均值? 答:主要是为了消除离轴误差,圆盘上有360°的刻度,且外部包围圆盘的基座上相隔180°的两处有两个游标。,不可能使圆盘和基座严格同轴。 在两者略有不同轴的情况下,只读取一个游标的读数,应该引入离轴误差加以考虑——不同轴的时候,读取的角度差不完全等于实际角度差,圆盘半径偏小

复合场知识点总结

知识点总结 带电粒子在复合场中的运动是近几年高考重点和热点,准确分析受力和运动情况,并由几何知识画出轨迹是关键。两种基本模型:速度选择器(电磁场正交)和回旋加速器(电磁场相邻) 考点1. 带电粒子在复合场中的运动 1.带电粒子在电场、磁场和重力场等共存的复合场中的运动,其受力情况和运动图景都比较复杂,但其本质是力学问题,应按力学的基本思路,运用力学的基本规律研究和解决此类问题。 2.分析带电粒子在复合场中的受力时,要注意各力的特点。如带电粒子无论运动与否,在重力场中所受重力及在匀强电场中所受的电场力均为恒力,它们的做功只与始末位置在重力场中的高度差或在电场中的电势差有关,而与运动路径无关。而带电粒子在磁场中只有运动(且速度不与磁场平行)时才会受到洛仑兹力, 力的大小随速度大小而变, 方向始终与速度垂直,故洛仑兹力对运动电荷不做功. 3.带电微粒在重力、电场力、磁场力共同作用下的运动(电场、磁场均为匀强场) ⑴带电微粒在三个场共同作用下做匀速圆周运动:必然是电场力和重力平衡,而洛伦兹力充当向心力. ⑵带电微粒在三个场共同作用下做直线运动:重力和电场力是恒力,它们的合力也是恒力。 当带电微粒的速度平行于磁场时,不受洛伦兹力,因此可能做匀速运动也可能做匀变速运动; 当带电微粒的速度垂直于磁场时,一定做匀速运动。 ⑶与力学紧密结合的综合题,要认真分析受力情况和运动情况(包括速度和加速度)。必要时加以讨论 考点2.带电粒子在复合场中的运动实例 运动的带电粒子在磁场中的应用:速度选择器、磁流体发电机、质谱仪、回旋加速器、电磁流量计、霍尔元件等 1.速度选择器 两平行金属板(平行金属板足够长)间有电场和磁场,一个带电的粒子(重力忽略不计)垂直于电、磁场的方向射入复合场,具有不同速度的带电粒子受力不同,射入后发生偏转的情况不同。如果能满足所受到的洛仑兹力等于电场力,那这一粒子将沿直线飞出。这种装置能把具有某一定速度(必须满足V=E/B)的粒子选择出来,所以叫做速度选择器。而且:在装置确定的情况下,速度选择器所选则的粒子,与电性无关,只与带电粒子的速度大小方向有关,是名副其实的速度选择器。 2.磁流体发电机 磁流体发电机是一项新兴技术,它可以把物体的内能直接转化成电能,两个平行金属板之间有一个很强的匀强磁场,将一束等离子体(即高温下电离的气体,含有大量的正、负带电粒子)喷入磁场,这些等离子体在洛仑兹力的作用下,回分别打在两个金属板上形成电源的正负极,就可以给外电路供电。若外电路接通,等离子体时刻向两个金属板聚集形成持续电源。

电磁场与电磁波习题及答案

1 麦克斯韦方程组的微分形式 是:.D H J t ???=+? ,B E t ???=-? ,0B ?= ,D ρ?= 2静电场的基本方程积分形式为: 0C E dl =? S D d s ρ=? 3理想导体(设为媒质2)与空气(设为媒质1)分界面上,电磁场的边界条件为:4线性且各向同性媒质的本构关系方程是:5电流连续性方程的微分形式为:。 6电位满足的泊松方程为 ; 在两种完纯介质分界面上电位满足的边界 。7应用镜像法和其它间接方法解静 态场边值问题的理论依据是。8.电场强度E 的单位是, 电位移D 的单位是 。9.静电场的两个基本方程的微分 形式为 0E ??= ρ?= D ;10.一个直流电流回路除受到另一个直流电流回路的库仑力作用外还将受到安培力作用 3.0 0n S n n n S e e e e J ρ??=??=???=???=?D B E H 4.D E ε= ,B H μ= ,J E σ= 5. J t ρ ??=- ? 6.2ρ?ε?=- 12??= 12 12n n εεεε??=?? 7.唯一性定理 8.V/m C/m2 1.在分析恒定磁场时,引入矢量磁位A ,并令 B A =?? 的依据是(c.0B ?= ) 2. “某处的电位0=?,则该处的电场强度0=E ” 的说法是(错误的 )。 3. 自由空间中的平行双线传输线,导线半径为a , 线间距为D ,则传输线单位长度的电容为( ) l n (0 1 a a D C -= πε )。 4. 点电荷产生的电场强度随距离变化的规律为( 1/r2 )。 5. N 个导体组成的系统的能量∑==N i i i q W 1 21φ,其中i φ是(除i 个导体外的其他导体)产生的电位。 6.为了描述电荷分布在空间流动的状态,定义体积电流密度J ,其国际单位为(a/m2 ) 7. 应用高斯定理求解静电场要求电场具有(对称性) 分布。 8. 如果某一点的电场强度为零,则该点电位的(不一定为零 )。 8. 真空中一个电流元在某点产生的磁感应强度dB 随该点到电流元距离变化的规律为(1/r2 )。 10. 半径为a 的球形电荷分布产生的电场的能量储存于 (整个空间 )。 三、海水的电导率为4S/m ,相对介电常数为81,求频率为1MHz 时,位幅与导幅比值? 三、解:设电场随时间作正弦变化,表示为: cos x m E e E t ω= 则位移电流密度为:0sin d x r m D J e E t t ωεεω?==-? 其振幅值为:304510.dm r m m J E E ωεε-==? 传导电流的振幅值为:4cm m m J E E σ== 因此: 3112510 .dm cm J J -=? 四、自由空间中,有一半径为a 、带电荷量q 的导体球。 试求:(1)空间的电场强度分布;(2)导体球的电容。(15分) 四、解:由高斯定理 D S S d q =?得2 4q D r π= 24D e e r r q D r π== 空间的电场分布2 04D E e r q r επε== 导体球的电位 2 0044E l E r e r r a a a q q U d d d r a πεπε∞∞∞====??? 导体球的电容04q C a U πε= = 五、两块无限大接地导体板分别置于x=0和x=a 处,其间在x=x0处有一面密度为σ2C/m 的均匀电荷分布,如图所示。求两导体板间的电场和电位。(20分) 解:()2 102d 00;d x x x ?=<<()22 02d 0 d x x a x ?=<< 得: ()()11100;x C x D x x ?=+<< ()()2220x C x D x x a ?=+< <

电磁场与电磁波课后习题及答案六章习题解答

第六章 时变电磁场 有一导体滑片在两根平行的轨道上滑动,整个装置位于正弦时变磁场 5cos mT z e t ω=B 之中,如题图所示。滑片的位置由0.35(1cos )m x t ω=-确定,轨道终 端接有电阻0.2R =Ω,试求电流i. 解 穿过导体回路abcda 的磁通为 5cos 0.2(0.7) cos [0.70.35(1cos )]0.35cos (1cos )z z d B ad ab t x t t t t ωωωωωΦ==?=?-=--=+?g g B S e e 故感应电流为 11 0.35sin (12cos ) 1.75sin (12cos )mA in d i R R dt t t t t R ωωωωωωΦ = =-=-+-+E 一根半径为a 的长圆柱形介质棒放入均匀磁场0z B =B e 中与z 轴平行。设棒以角速 度ω绕轴作等速旋转,求介质内的极化强度、体积内和表面上单位长度的极化电荷。 解 介质棒内距轴线距离为r 处的感应电场为 00 z r r r B φωω=?=?=E v B e e B e 故介质棒内的极化强度为 00000(1)()e r r r r B r B εεεωεεω==-=-P E e e X 极化电荷体密度为 200 00 11()()2()P rP r B r r r r B ρεεωεεω?? =-??=- =--??=--P 极化电荷面密度为 0000()()P r r r a e r a B σεεωεεω==?=-?=-P n B e 则介质体积内和表面上同单位长度的极化电荷分别为 220020012()212()P P PS P Q a a B Q a a B πρπεεωπσπεεω=??=--=??=- 平行双线传输线与一矩形回路共面,如题图所示。设0.2a m =、0.1m b c d ===、7 1.0cos(210)A i t π=?,求回路中的感应电动势。

浙江大学-电磁场与电磁波实验(第二次).doc

本科实验报告 课程名称:电磁场与微波实验 姓名:wzh 学院:信息与电子工程学院 专业:信息工程 学号:xxxxxxxx 指导教师:王子立 选课时间:星期二9-10节 2017年 6月 17日 Copyright As one member of Information Science and Electronic Engineering Institute of Zhejiang University, I sincerely hope this will enable you to acquire more time to do whatever you like instead of struggling on useless homework. All the content you can use as you like. I wish you will have a meaningful journey on your college life. ——W z h 实验报告 课程名称:电磁场与微波实验指导老师:王子立成绩:__________________ 实验名称: CST仿真、喇叭天线辐射特性测量实验类型:仿真和测量 同组学生姓名: 矩形波导馈电角锥喇叭天线CST仿真 一、实验目的和要求 1. 了解矩形波导馈电角锥喇叭天线理论分析与增益理论值基本原理。 2.熟悉 CST 软件的基本使用方法。 3.利用 CST 软件进行矩形波导馈电角锥喇叭天线设计和仿真。 二、实验内容和原理 1. 喇叭天线概述 喇叭天线是一种应用广泛的微波天线,其优点是结构简单、频带宽、功率容量大、调整与使用方便。合理的选择喇叭尺寸,可以取得良好的辐射特性:相当尖锐的主瓣,较小副瓣和较高的增益。因此喇叭天线在军事和民用上应用都非常广泛,是一种常见的测试用天线。喇叭天线的基本形式是把矩形波导和圆波导的开口面逐渐扩展而形成的,由于是波导开口面的逐渐扩大,改善了波导与自由空间的匹配,使得波导中的反射系数小,即波导中传输的绝大部分能量由喇叭辐射出去,反

工程电磁场复习基本知识点

第一章 矢量分析与场论 1 源点是指 。 2 场点是指 。 3 距离矢量是 ,表示其方向的单位矢量用 表示。 4 标量场的等值面方程表示为 ,矢量线方程可表示成坐标形 式 ,也可表示成矢量形式 。 5 梯度是研究标量场的工具,梯度的模表示 ,梯度的方向表 示 。 6 方向导数与梯度的关系为 。 7 梯度在直角坐标系中的表示为u ?= 。 8 矢量A 在曲面S 上的通量表示为Φ= 。 9 散度的物理含义是 。 10 散度在直角坐标系中的表示为??=A 。 11 高斯散度定理 。 12 矢量A 沿一闭合路径l 的环量表示为 。 13 旋度的物理含义是 。 14 旋度在直角坐标系中的表示为??=A 。 15 矢量场A 在一点沿l e 方向的环量面密度与该点处的旋度之间的关系 为 。 16 斯托克斯定理 。 17 柱坐标系中沿三坐标方向,,r z αe e e 的线元分别为 , , 。 18 柱坐标系中沿三坐标方向,,r θαe e e 的线元分别为 , , 。 19 221111''R R R R R R ?=-?=-=e e

20 0(0)11''4() (0)R R R R R πδ≠???????=??=? ? ?-=????? 第二章 静电场 1 点电荷q 在空间产生的电场强度计算公式为 。 2 点电荷q 在空间产生的电位计算公式为 。 3 已知空间电位分布?,则空间电场强度E = 。 4 已知空间电场强度分布E ,电位参考点取在无穷远处,则空间一点P 处的电位P ?= 。 5 一球面半径为R ,球心在坐标原点处,电量Q 均匀分布在球面上,则点,,222R R R ?? ??? 处的电位等于 。 6 处于静电平衡状态的导体,导体表面电场强度的方向沿 。 7 处于静电平衡状态的导体,导体部电场强度等于 。 8处于静电平衡状态的导体,其部电位和外部电位关系为 。 9 处于静电平衡状态的导体,其部电荷体密度为 。 10处于静电平衡状态的导体,电荷分布在导体的 。 11 无限长直导线,电荷线密度为τ,则空间电场E = 。 12 无限大导电平面,电荷面密度为σ,则空间电场E = 。 13 静电场中电场强度线与等位面 。 14 两等量异号电荷q ,相距一小距离d ,形成一电偶极子,电偶极子的电偶极矩 p = 。 15 极化强度矢量P 的物理含义是 。 16 电位移矢量D ,电场强度矢量E ,极化强度矢量P 三者之间的关系 为 。 17 介质中极化电荷的体密度P ρ= 。 18介质表面极化电荷的面密度P σ= 。

带电粒子在复合场中的运动问题是中电场磁场中的重点和难点问题

带电粒子在复合场中的运动问题是中电场磁场中的重点和难点问题,也实际中应用的知识源头,所以要掌握好带点粒子在实际中的应用,一般是这几样是比较常见的。

【例1】某带电粒子从图中速度选择器左端由中点O以速度v0 向右射去,从右端中心a下方的b点以速度v1射出;若增大磁感应强 度B,该粒子将打到a点上方的c点,且有ac=ab,则该粒子带___ 电;第二次射出时的速度为_____。 解:B增大后向上偏,说明洛伦兹力向上,所以为带正电。由于洛伦兹力总不做功,所以两次都是只有电场力做功,第一次为正功,第二次为负功,但功的绝对值相同。 2 1 2 2 2 2 2 2 2 1 2 , 2 1 2 1 2 1 2 1 v v v mv mv mv mv- = ∴ - = - 【例2】如图所示,一个带电粒子两次以同样的垂直于场线的初速度v0分别穿越匀强 电场区和匀强磁场区,场区的宽度均为L偏转角度均为α,求E∶B 解:分别利用带电粒子的偏角公式。在电场中偏转: 2 tan mv EqL = α,在磁场中偏转: sin mv LBq = α,由以上两式可得 α cos v B E =。可以证 明:当偏转角相同时,侧移必然不同(电场中侧移较大);当侧移相同时,偏转角必然不同(磁场中偏转角较大)。 a b c

【习题反馈】 1.(2008学年越秀区高三摸底调研测试)如图所示虚线所围的区域内(为真空环境),存在电场强度为E的匀强电场和磁感强度为B的匀强磁场.已知从左方水平射入的电子,穿过这区域时未发生偏转.设重力可忽略,则在这区域中的E和B的方向可能是() A、E和B都沿水平方向,并与电子运动方向相同 B、E和B都沿水平方向,并与电子运动方向相反 C、E竖直向上,B水平、垂直纸面向外 D、 E 竖直向上,B水平、垂直纸面向里 答案:ABC 2.(江苏省连云港市2008届高三第一次调研考试)如图所示,有一带电小球,从两竖直的带电平行板上方某高度处自由落下,两板间匀强磁场方向垂直纸面向外,则小球通过电场、磁场空间时() A.可能做匀加速直线运动 B.一定做曲线运动 C.只有重力做功 D.电场力对小球一定做正功 答案:B E,B

电磁场试题A及答案

2010-2011 学年第 1 学期末考试试题(A 卷) 电磁场与电磁波 使用班级: 08050641X-3X 一、简答题(30分,每题6分) 1 根据自己的理解,解释什么是场?标量场?矢量场?并举例说明。 场是某一物理量在空间的分布; 具有标量特征的物理量在空间的分布形成标量场;如电位场、温度场。 具有矢量特征的物理量在空间的分布形成矢量场;如电场、磁场。 2写出电流连续性方程,并说明其意义。 ()()t t r t r J ??- =??,,ρ 电荷守恒定理 3 写出坡印廷定理,并说明各部分的意义。 ? ???+?+?=??-V V S V V t d d )2121(d d d )(J E B H D E S H E

等式左边表示通过曲面S 进入体积V 的电磁功率。 等式右边第一项表示单位时间内体积V 中所增加的电磁能量 等式右边第二项表示单位时间内电场对体积V 中的电流所做的功; 在导电媒质中,即为体积V 内总的损耗功率。 4 根据自己的理解,解释镜像法的基本原理。 用位于场域边界外虚设的较简单的镜像电荷分布来等效替代该边界上未知的较为复杂的电荷分布,在保持边界条件不变的情况下,将边界面移去,从而将原含该边界的非均匀媒质空间变换成无限大单一均匀媒质的空间,使分析计算过程得以明显简化的一种间接求解法。 5 写出麦克斯韦方程组,并说明每个方程的意义。 麦克斯韦第一方程,表明传导电流和变化的电场都能产生磁场 麦克斯韦第二方程,表明变化的磁场产生电场 麦克斯韦第三方程表明磁场是无源场,磁感线总是闭合曲线 麦克斯韦第四方程,表明电荷产生电场 ??? ?????? ? ?=??=????-=????+=??ρD B t B E t D J H

电磁场与电磁波点电荷模拟实验报告

重庆大学 电磁场与电磁波课程实践报告 题目:点电荷电场模拟实验 日期:2013 年12 月7 日 N=28

《电磁场与电磁波》课程实践 点电荷电场模拟实验 1.实验背景 电磁场与电磁波课程内容理论性强,概念抽象,较难理解。在电磁场教学中,各种点电荷的电场线成平面分布,等势面通常用等势线来表示。MATLAB 是一种广泛应用于工程、科研等计算和数值分析领域的高级计算机语言,以矩阵作为数据操作的基本单位,提供十分丰富的数值计算函数、符号计算功能和强大的绘图能力。为了更好地理解电场强度的概念,更直观更形象地理解电力线和等势线的物理意义,本实验将应用MATLAB 对点电荷的电场线和等势线进行模拟实验。 2.实验目的 应用MATLAB 模拟点电荷的电场线和等势线 3.实验原理 根据电磁场理论,若电荷在空间激发的电势分布为V ,则电场强度等于电势梯度的负值,即: E V =-? 真空中若以无穷远为电势零点,则在两个点电荷的电场中,空间的电势分布为: 1 212010244q q V V V R R πεπε=+=+ 本实验中,为便于数值计算,电势可取为

1212 q q V R R =+ 4.实验内容 应用MATLAB 计算并绘出以下电场线和等势线,其中q 1位于(-1,0,0),q 2位于(1,0,0),n 为个人在班级里的序号: (1) 电偶极子的电场线和等势线(等量异号点电荷对q 2:q 1 = 1,q 2为负电荷); (2) 两个不等量异号电荷的电场线和等势线(q 2:q 1 = 1 + n /2,q 2为负电荷); (3) 两个等量同号电荷的电场线和等势线; (4) 两个不等量同号电荷的电场线和等势线(q 2:q 1 = 1 + n /2); (5) 三个电荷,q 1、q 2为(1)中的电偶极子,q 3为位于(0,0,0)的单位正电荷。、 n=28 (1) 电偶极子的电场线和等势线(等量异号点电荷对q 2:q 1 = 1,q 2为负电荷); 程序1: clear all q=1; xm=2.5; ym=2; x=linspace(-xm,xm); y=linspace(-ym,ym); [X,Y]=meshgrid(x,y); R1=sqrt((X+1).^2+Y.^2); R2=sqrt((X-1).^2+Y.^2); U=1./R1-q./R2; u=-4:0.5:4; figure contour(X,Y,U,u,'--'); hold on plot(-1,0,'o','MarkerSize',12); plot(1,0,'o','MarkerSize',12); [Ex,Ey]=gradient(-U,x(2)-x(1),y(2)-y(1));

高考专题磁场和复合场

高考专题:磁场和复合场 【考纲要求】 1.掌握直线电流、环形电流、通电螺线管、条形磁铁、蹄形磁铁等所产生的磁场分布情况,能灵活应用安培定则解答有关问题。 2.深刻理解磁感应强度、磁感线、磁通量的物理含义。 3.灵活应用左手定则和安培力计算公式定量解决有关磁场对电流作用力的问题(限B 和I平行和垂直两类)。 4.熟练掌握洛仑兹力及其变化规律,灵活解决各类带电粒子在磁场及其它复合场中的运动类问题(即与平行和垂直两类)。 【知识结构】 【热点导析】 1.磁场的主要内容 磁场的主要内容可概括成一个工具(磁感线)、两个物理量(磁感强度和磁通量)、两个定则(安培定则和左手定则),两个力(安培力、洛仑兹力)。其中带电粒子在有边界和无边界磁场区域中的运动及其规律、带电粒子在复合场中的运动及其规律是本单元内容的重点和难点。 2.磁场和电场都是客观存在的一种特殊物质,它们之间更多地存在着比较和区别 磁场存在于运动电荷周围,电场存在于电荷周围;磁场只对运动电荷(含电流和磁铁)有作用,电场对电荷有作用;用磁极受力定义方向、电流无受力定义大小,用检验电 荷+q受力来定义大小和方向;磁感线闭合,电场线不闭合。电磁场可共存于同一空间。 3.有关方向定则 通电直导线、圆形电流和螺线管用周围磁场分布情况均用安培定则来判定,通电直导线、

圆形电流和螺线管等受力方向用左手定则来判定。不能简单理解为B和安培定则,求力用 F、V各量间因果关系辩清晰,I为原因,为产生的结果的左手定则,而应把、、 B 用安培定则;、为原因,F B(或受力后运动)为结果的,用左手定则,运动为原因、感应电流为结果的用右手定则。 判定由和I(或运动电荷)而导致的F B(f B)方向时,可用左手定则,且B(f B)的方向在空间立体上一定垂直和I两线(与两线)决定的平面,在此基础上再用左手定则判定确切方向更易正确解答。 4.磁通量和磁力矩 单匝线圈和n匝线圈放在垂直线圈平面的匀强磁场中,磁通量场为B·S(B为磁感强度、S为线圈所围面积)。若在线圈中通有电流I,则在磁场中转过90°后所受磁力矩分别为BIS 和nBIS。 5.带电粒子在复合场中受力及运动 首先带电粒子在复合场中运动规律广泛应用于近代物理的许多实验装置中,如回旋加速器、质谱仪、磁流体发电机、电磁流量计、速度选择器等。 其次,应明确:研究复合场中带电粒子的运动规律首先要分析初速度和运动过程中加速度(受力)情况。在受力分析的过程中应将重力(是否考虑)、电场力、洛仑兹力等作为力学中按性质来命名的力首先进行讨论。 再次,应明确:不管带电粒子做的是圆周运动还是一般曲线运动,洛仑兹力永远不做功,但洛仑兹力的变化与否可间接影响到重力、电场力等力的做功情况。 最后,因为电磁学物理量及单位比较复杂,而且数值往往相差悬殊,因此计算有关结果时,应先进行字母运算,简化后最后再代入数据。也可这样讲,力学问题的基本思路和求解方法在本单元中广泛适用。 【典型例析】 例1 如图5-10-1所示,一金属直杆MN两端接有导线,悬挂于线圈上方,MN与线圈轴线均处于竖直平面内,为使MN垂直于纸面向外运动,可以() A.将a、c端接在电源正极,b、d端接在电源负极 B.将b、d端接在电源正极,a、c端接在电源负极 C.将a、d端接在电源正极,b、c端在电源负极 D.将a、c端接在交流电源的一端,b、d接在交流电源的另一端

电磁场与电磁波试题及答案

电磁场与电磁波试题及答案

1.麦克斯韦的物理意义:根据亥姆霍兹定理,矢量场的旋度和散度都表示矢量场的源。麦克斯韦方程表明了电磁场和它们的源之间的全部关系:除了真实电流外,变化的电场(位移电流)也是磁场的源;除电荷外,变化的磁场也是电场的源。 1. 写出非限定情况下麦克斯韦方程组的微分形式,并简要说明其物理意义。 2.答非限定情况下麦克斯韦方程组的微分形式为,,0,D B H J E B D t t ρ????=+ ??=-??=??=??,(3分)(表明了电磁场和它们的源之间的全部关系除了真实电流外,变化的电场(位移电流)也是磁场的源;除电荷外,变化的磁 场也是电场的源。 1.简述集总参数电路和分布参数电路的区别: 2.答:总参数电路和分布参数电路的区别主要有二:(1)集总参数电路上传输的信号的波长远大于传输线的几何尺寸;而分布参数电路上传输的信号的波长和传输线的几何尺寸可以比拟。(2)集总参数电路的传输线上各点电压(或电流)的大小与相位可近似认为相同,无分布参数效应;而分布参数电路的传输线上各点电压(或电流)的大小与相位均不相同,呈现出电路参数的分布效应。 1.写出求解静电场边值问题常用的三类边界条件。 2.答:实际边值问题的边界条件可以分为三类:第一类是整个边界上的电位已知,称为“狄利克莱”边界条件;第二类是已知边界上的电位法向导数,称为“诺依曼”边界条件;第三类是一部分边界上电位已知,而另一部分上的电位法向导数已知,称为混合边界条件。 1.简述色散效应和趋肤效应。 2.答:在导电媒质中,电磁波的传播速度(相速)随频率改变的现象,称为色散效应。在良导体中电磁波只存在于导体表面的现象称为趋肤效应。 1.在无界的理想媒质中传播的均匀平面波有何特性?在导电媒质中传播的均匀平面波有何特性? 2. 在无界的理想媒质中传播的均匀平面波的特点如下:电场、磁场的振幅不随传播距离增加而衰减,幅度相差一个实数因子η(理想媒质的本征阻抗);时间相位相同;在空间相互垂直,与传播方向呈右手螺旋关系,为TEM 波。 在导电媒质中传播的均匀平面波的特点如下:电磁场的振幅随传播距离增加而呈指数规律衰减;电、磁场不同相,电场相位超前于磁场相位;在空间相互垂直,与传播方向呈右手螺旋关系,为色散的TEM 啵。 1. 写出时变电磁场在1为理想导体与2为理想介质分界面时的边界条件。 2. 时变场的一般边界条件 2n D σ=、20t E =、2t s H J =、20n B =。 (或矢量式2n D σ=、20n E ?=、 2s n H J ?=、20n B =) 1. 写出矢量位、动态矢量位与动态标量位的表达式,并简要说明库仑规范与洛仑兹规范的意义。 2. 答矢量位,0B A A =????=;动态矢量位A E t ??=-?- ?或A E t ??+=-??。库仑规范与洛仑兹规范的作用都 是限制A 的散度,从而使A 的取值具有唯一性;库仑规范用在静态场,洛仑兹规范用在时变场。 1. 简述穿过闭合曲面的通量及其物理定义 2. s A ds φ=??? 是矢量A 穿过闭合曲面S 的通量或发散量。若Ф> 0,流出S 面的通量大于流入的通量,即通量由S 面内向外扩散,说明S 面内有正源若Ф< 0,则流入S 面的通量大于流出的通量,即通量向S 面内汇集,说明S 面内有负源。若Ф=0,则流入S 面的通量等于流出的通量,说明S 面内无源。 1. 证明位置矢量 x y z r e x e y e z =++ 的散度,并由此说明矢量场的散度与坐标的选择无关。 2. 证明在直角坐标系里计算 ,则有 ()()x y z x y z r r e e e e x e y e z x y z ? ? ?????=++?++ ?????? 3x y z x y z ???= ++=??? 若在球坐标系里计算,则 23 22 11()()()3r r r r r r r r r ????= ==??由此说明了矢量场的散度与坐标的选择无关。

电磁场与电磁波实验实验六布拉格衍射实验

邮电大学 电磁场与微波测量实验报告

实验六布拉格衍射实验 一、实验目的 1、观察微波通过晶体模型的衍射现象。 2、验证电磁波的布拉格方程。 二、实验设备与仪器 DH926B型微波分光仪,喇叭天线,DH1121B型三厘米固态信号源,计算机 三、实验原理 1、晶体结构与密勒指数 固体物质可分成晶体和非晶体两类。任何的真实晶体,都具有自然外形和各向异性的性质,这和晶体的离子、原子或分子在空间按一定的几何规律排列密切相关。 晶体的离子、原子或分子占据着点阵的结构,两相邻结点的距离叫晶体的晶 10m,与X射线的波长数量级相当。因此,格常数。晶体格点距离的数量级是-8 对X射线来说,晶体实际上是起着衍射光栅的作用,因此可以利用X射线在晶体点阵上的衍射现象来研究晶体点阵的间距和相互位置的排列,以达到对晶体结构的了解。 图4.1 立方晶格最简单的晶格是立方体结构。 如图6.1这种晶格只要用一个边长为a的正立方体沿3个直角坐标轴方向重复即可得到整个空间点阵,a就称做点阵常数。通过任一格点,可以画出全同的晶面和某一晶面平行,构成一组晶面,所有的格点都在一族平行的晶面上而无遗漏。这样一族晶面不仅平行,而且等距,各晶面上格点分布情况相同。

为了区分晶体中无限多族的平行晶面的方位,人们采用密勒指数标记法。先找出晶面在x、y、z3个坐标轴上以点阵常量为单位的截距值,再取3截距值的倒数比化为最小整数比(h∶k∶l),这个晶面的密勒指数就是(hkl)。当然与该面平行的平面密勒指数也是(hkl)。利用密勒指数可以很方便地求出一族平行晶面的间距。对于立方晶格,密勒指数为(hkl)的晶面族,其面 间距 hkl d可按下式计算:2 2 2l k h a d hkl + + = 图6.2立方晶格在x—y平面上的投影 如图6.2,实线表示(100)面与x—y平面的交线,虚线与点画线分别表示(110)面和(120)面与x—y平面的交线。由图不难看出 2、微波布拉格衍射 根据用X射线在晶体原子平面族的反射来解释X射线衍射效应的理论,如有一单色平行于X射线束以掠射角θ入射于晶格点阵中的某平面族,例如图4.2所示之(100)晶面族产生反射,相邻平面间的波程差为 θ sin 2 100 d QR PQ= +(6.1) 式(6.1)中 100 d是(100)平面族的面间距。若程差是波长的整数倍,则二反射波有相长干涉,即因满足

高三电磁复合场计算题(共23道题,有答案)

学进辅导高三物理学习资料---带电粒子在电、磁场中的运动 2012-11-17 1.在图所示的坐标系中,x 轴水平,y 轴垂直,x 轴上方空间只存在重力场,第Ⅲ象限存在沿y 轴正方向的匀强电场和垂直xy 平面向里的匀强磁场,在第Ⅳ象限由沿x 轴负方向的匀强电场,场强大小与第Ⅲ象限存在的电场的场强大小相等。一质量为m ,带电荷量大小为q 的质点a ,从y 轴上y=h 处的P 1点以一定的水平速度沿x 轴负方向抛出,它经过x = -2h 处的P 2点进入第Ⅲ象限,恰好做匀速圆周运动,又经过y 轴上方y = -2h 的P 3点进入第Ⅳ象限,试求: ?质点a 到达P 2点时速度的大小和方向; ?第Ⅲ象限中匀强电场的电场强度和匀强磁场的磁感应强度的大小; ?质点a 进入第Ⅳ象限且速度减为零时的位置坐标 解.(2分)如图所示。 (1)质点在第Ⅱ象限中做平抛运动,设初速度为v 0,由 2 12 h gt = ……① (2分) 2h =v 0t …… ② (2分) 解得平抛的初速度 0v = (1分) 在P 2点,速度v 的竖直分量 y v gt == (1分) 所以,v =2gh ,其方向与x 轴负向夹角 θ=45° (1分) (2)带电粒子进入第Ⅲ象限做匀速圆周运动,必有 mg =qE ……③ (2分) 又恰能过负y 轴2h 处,故23P P 为圆的直径,转动半径 R= h h OP 22 222 22 =?= ? …… ④ (1分) 又由 2 v q v B m R = ……⑤ (2分). 可解得 E =mg /q (1分); B = h g q m 2(2分) (3)带电粒以大小为v ,方向与x 轴正向夹45°角进入第Ⅳg ,方向与过P 3点的速度方向相反,故带电粒做匀减速直线运动,设其加速度大小为a ,则: g a m = = …… ⑥ (2分); 由2 22 2,2v O v as s a -=-== =得(2分) 由此得出速度减为0时的位置坐标是(),h h -(1分) 2.如图所示的坐标系,x 轴沿水平方向,y 轴沿竖直方向在x 轴上空间 第一、 第二象限内,既无电场也无磁场,在第三象限,存在沿y 轴正方向的匀强电场和垂直xy 平面(纸面)向里的均强磁场,在第四象限,存在沿y 轴负方向、场强大小与第三象限电场场强相等的匀强电场。一质量为m 、电荷量为q 的带电质点,从y 轴上y =h 处的P 1点以一定的水平初速度沿x 轴负方向进入第二象限。然后经过x 轴上x = -2h 处的P 2点进入第三象限,带电质点恰好能做匀速圆周运动.之后经过y 轴上y = -2h 处的P 3点进入第四象限。已知重力加速度为 g .求: (1)粒子到达P 2点时速度的大小和方向; (2)第三象限空间中电场强度和磁感应强度的大小; (3)带电质点在第四象限空间运动过程中最小速度的大小和方向。 分析和解: (1)参见图,带电质点从P 1到P 2,由平抛运动规律 2 2 1gt h =……①(2分); v 0=2h /t ……②(1分) gt v y =v y =gt ……③(1分) 求出gh v v v y O 22 2 =+= ……④(2分)

电磁场与电磁波实验报告电磁波反射和折射实验

电磁场与微波测量实验报告 学院: 班级: 组员: 撰写人: 学号: 序号:

实验一电磁波反射和折射实验 一、实验目的 1、熟悉S426型分光仪的使用方法 2、掌握分光仪验证电磁波反射定律的方法 3、掌握分光仪验证电磁波折射定律的方法 二、实验设备与仪器 S426型分光仪 三、实验原理 电磁波在传播过程中如遇到障碍物,必定要发生反射,本处以一块大的金属板作为障碍物来研究当电磁波以某一入射角投射到此金属板上所遵循的反射定律,即反射线在入射线和通过入射点的法线所决定的平面上,反射线和入射线分居在法线两侧,反射角等于入射角。 四、实验内容与步骤 1、熟悉分光仪的结构和调整方法。 2、连接仪器,调整系统。 仪器连接时,两喇叭口面应相互正对,它们各自的轴线应在一条直线上,指示 两喇叭的位置的指针分别指于工作平台的90刻度处,将支座放在工作平台上, 并利用平台上的定位销和刻线对正支座,拉起平台上的四个压紧螺钉旋转一个 角度后放下,即可压紧支座。 3、测量入射角和反射角 反射金属板放到支座上时,应使金属板平面与支座下面的小圆盘上的某一对刻 线一致。而把带支座的金属反射板放到小平台上时,应使圆盘上的这对与金属 板平面一致的刻线与小平台上相应90度的一对刻线一致。这是小平台上的0刻 度就与金属板的法线方向一致。 转动小平台,使固定臂指针指在某一角度处,这角度读书就是入射角, 五、实验结果及分析 记录实验测得数据,验证电磁波的反射定律 表格分析: (1)、从总体上看,入射角与反射角相差较小,可以近似认为相等,验证了电磁波的反射定律。 (2)、由于仪器产生的系统误差无法避免,并且在测量的时候产生的随机误差,所以入射角

物理电磁场带电粒子在复合场中运动

专题:带电粒子在复合场中的运动 1)简要磁场:B,洛伦兹力,安培力 2)带电粒子在电场中运动 3)带电粒子在磁场中运动(这一部分之后再讲) 初速度方向垂直于匀强磁场方向的带电粒子运动 初速度方向与匀强磁场方向成任意夹角(分解速度) 4)关于临界!!!问题: 关键在于找到临界点,确定临界状态。根据速度方向找到半径方向;由磁场边界和题设条件画出轨迹,定好圆心 粒子射出或者不射出磁场的临界状态是粒子运动轨迹与磁场边界相切; 粒子射出或者不射出电场的临界状态是粒子到边界时速度恰好为零 5)应用:速度选择器,霍尔效应,质谱仪,回旋加速器,磁流体发电机(每一个应用都应该懂得原理,公式要自己推导一遍) 例1:有两根长直导线a,b互相平行放置,如图为垂直于导线的界面图。在如图平面内,O 点为两根导线连线的中点,M,N为两导线连线的中垂线上两点,与O点的距离相等,aM与MN夹角为 ,若两导线中通有大小相等、方向相同的恒定电流I,单根导线中的电流在M 处产生的磁感应强度为B0,则关于线段MN上各点的磁感应强度,下列说法正确的是() 例2:利用霍尔效应制作的霍尔元件,广泛应用于自动控制领域。如图为霍尔元件工作原理示意图,磁感应强度B。工作面向下,通入图示电流I,CD两侧面形成U CD,下列说法正确的是()

例3:在边长为L 的正方形区域内存在垂直纸面向里的匀强磁场,其磁感应强度大小为B ,在正方形对角线CE 上有一点P ,其到CF 、CD 距离均为L/4,且在P 点处有一个发射正离子的装置,能连续不断的向纸面内的各方向发射出速率不同的正离子,已知离子质量为m ,电荷量为q ,不计离子重力及离子间相互作用。 (1)速率在什么范围内,所有的离子均不可能射出正方形区 域。 (2)求速率为m qBL v 3213 的离子在DE 边的射出点距离D 点的范围 例4:无限宽广的匀强磁场分布在XOY 平面内,x 轴上下方磁场均垂直xoy 平面向里,x 轴上方磁感应强度为B ,x 轴下方磁感应强度为4/3B ,现有一质量为m ,电量为-q 的粒子以速度v0从坐标原点O 沿y 轴正方向进入上方磁场,在粒子运动过程中,与x 轴交于若干点。不计粒子的重力,求: (1)粒子在x 轴上方磁场做匀速圆周运动 的半径 (2)设粒子在x 轴上方的周期为T1,x 轴下 方为T2,求T1:T2 (3)如果把x 轴上方运动的半周与x 轴下 方运动的半周成为一周期,则每经过一周 期,在x 轴上粒子右移的距离 (4)在与x 轴的所有交点中,粒子两次通过同一点的坐标位置 例5:如图所示,水平放置的不带电 的平行金属板p 和b 相距h ,与图示 电路相连,金属板厚度不计,忽略边 缘效应。P 板上表面光滑,涂有绝缘 层,其上O 点右侧相距h 处有小孔 k;b 板上有小孔T ,且O, T 在同一条 竖直线上,图示平面为竖直平面。质 量为m 、电荷量为-q(q>O)的静止粒

电磁场课后习题答案

一 习题答案(第二章) 2.4 由E =-?? 已知?=+2ax b 得2E a =-??=- x ax 根据高斯定理:0 .E ?= ρ ε得 电荷密度为: 00.E ==? -2a ρεε 2.6 取直角坐标系如图所示,设圆盘位于xoy 平面,圆盘中心与坐标原点重合 方法1: 由 ' 04s s ds R ρ?=πε? 在球坐标系求电位值,取带点坐标表示源区

2'''0 00 4a s π ρ?=πε? ? 02s z ρ?= ?ε 因此,整个均匀带电圆面在轴线上P 点出产生的场强为 001 z>0 21 z<02s z s z ???ρ??ε?? =-??=? ? ?ρ?+??ε??a E -a 方法2 :(略) 2.7 当r>a (球外)时, 10 .E ?= ρε 221.(.)0E ??==? r r E r r 10.E ∴=? =0ρε 当r

2 22242()33x a y z a ??-++= ??? 由此可见,零电位面是以点(4 a /3,0,0)为球心,2 a /3为半径的球面。 2.20 由高斯定理.s D dS q =? 由 00r x r x D E E =εε=εεa 得 0() x qd E s x d =ε+a 由0 .d x U E dx =? 得 0ln 2qd U s = ε 由 q C U = 得 0ln 2 s C d ε= 2.22 由于d a ,球面的电荷可看作均匀分布的 先计算两导体球的电位1?、2?: 则112...d a a d E dr E dr E dr ∞ ∞ ?==+??? 112001144d a d q q q r r ∞ +???? = -+- ? ?πεπε???? 12 0044q q a d = + πεπε '''212...d a a d E dr E dr E dr ∞ ∞ ?==+??? 212001144d a d q q q r r ∞ +???? = -+- ? ?πεπε???? 120044q q d a = +πεπε 得 1122014P P a == πε,1221 01 4P P d ==πε

《电磁场与电磁波》仿真实验

《电磁场与电磁波》仿真实验 2016年11月 《电磁场与电磁波》仿真实验介绍 《电磁场与电磁波》课程属于电子信息工程专业基础课之一,仿真实验主要目的在于使学生更加深刻的理解电磁场理论的基本数学分析过程,通过仿真环节将课程中所学习到的理论加以应用。受目前实验室设备条件的限制,目前主要利用 MATLAB 仿真软件进行,通过仿真将理论分析与实际编程仿真相结合,以理论指导实践,提高学生的分析问题、解决问题等能力以及通过有目的的选择完成实验或示教项目,使学生进一步巩固理论基本知识,建立电磁场与电磁波理论完整的概念。 本课程仿真实验包含五个内容: 一、电磁场仿真软件——Matlab的使用入门 二、单电荷的场分布 三、点电荷电场线的图像 四、线电荷产生的电位 五、有限差分法处理电磁场问题 目录 一、电磁场仿真软件——Matlab的使用入门……………............................................... .4 二、单电荷的场分

布 (10) 三、点电荷电场线的图像 (12) 四、线电荷产生的电位 (14) 五、有限差分法处理电磁场问题 (17) 实验一电磁场仿真软件——Matlab的使用入门 一、实验目的 1. 掌握Matlab仿真的基本流程与步骤; 2. 掌握Matlab中帮助命令的使用。 二、实验原理 (一)MATLAB运算 1.算术运算 (1).基本算术运算 MATLAB的基本算术运算有:+(加)、-(减)、*(乘)、/(右除)、\(左除)、 ^(乘方)。

注意,运算是在矩阵意义下进行的,单个数据的算术运算只是 一种特例。 (2).点运算 在MATLAB中,有一种特殊的运算,因为其运算符是在有关算术运算符前面加点,所以叫点运算。点运算符有.*、./、.\和.^。两矩阵进行点运算是指它们的对应元素进行相关运算,要求两矩阵的维参数相同。 例1:用简短命令计算并绘制在0≤x≦6范围内的sin(2x)、sinx2、sin2x。 程序:x=linspace(0,6) y1=sin(2*x),y2=sin(x.^2),y3=(sin(x)).^2; plot(x,y1,x, y2,x, y3) (二)几个绘图命令 1. doc命令:显示在线帮助主题 调用格式:doc 函数名 例如:doc plot,则调用在线帮助,显示plot函数的使用方法。 2. plot函数:用来绘制线形图形 plot(y),当y是实向量时,以该向量元素的下标为横坐标,元素值为纵坐标画出一条连续曲线,这实际上是绘制折线图。 plot(x,y),其中x和y为长度相同的向量,分别用于存储x坐标和y 坐标数据。 plot(x,y,s)

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