25-光磁共振

25-光磁共振
25-光磁共振

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实验二十四 光 磁 共 振

光抽运(Optical Pumping ,也称光泵)由克斯特勒(A. Kastler )等

人于本世纪五十年代初提出。光磁共振是指通过“光抽运一磁共振一光探测”来研究原子细微结构的一种实验方法,它解诀了光谱方法及核磁共振、电子顺磁共振方法不能满意解决的微观粒子内部细微结构和变化的许多问题。光磁共

振光探测技术是原子结构研究的重要手段,在激光、电子频率标准和精测弱磁场等方面也有重要应用。

【实验目的】

1.了解光磁共振的基本原理和实验方法。

2.观察铷原于基态塞曼光抽运信号和磁共振信号,测定g 因子值。 3.运用光磁共振方法测量地磁场。

【实验原理】

1.铷原子能级的超精细结构及塞曼分裂

原子的核磁矩与电子磁矩的相互作用会产生原子能级的超精细结构。而原子的总磁矩与磁场的相互作用, 使超精细结构进一步分裂(塞曼效应)。我们知道,在磁场中,原子总磁矩与磁场B 的相互作用能为

B m g B E B F F F μμ=?-=→

(1)

式中F m 一原子总角动量J 在磁场方向的投影,称为磁量子数。共有2F +1个值,F 为原子总量子数:μB 一玻尔磁子,为一物理常数;B 一磁场的磁通密度,F g 一朗德因子,其值在理论上为

)

1(2)

1()1()1(++-+++=F F I I J J F F g g J

F

)

1(2)

1()1()1(1++++-++

=J J S S L L J J g J

(S 一电子自旋量了数:L 一电子轨道量子数;I 一原子核自旋量了数;J 一L 与S 的合成量子数,从(1)式可知,相邻两塞曼了能级间的能量差为

B g E B F μ=? (2)

铷(Rb )属碱金属,天然铷同位素有两种, 85

Rb 占72.15%, 87

Rb 占27.85%,原子

能级基态是2/125S (,对应L =0,S =1/2,J=1/2),最低激发态2/125P 与2/32

5P 是的双重态(对应L=1,S =1/2,J=1/2,3/2),基态2/125S 跃迁到最低激发态2/125P 与2/325P 的D 1 线波长是

794.8nm ,D 2 线波长是780.0nm ,以87

Rb 为例,图1表示它在磁场中的精细结构及塞曼分裂。

103

2.圆偏振光对铷原子的激发与光抽运效应 在一定频率的1D (7948ο

A )光照射之下可以引起

87

Rb 原子从基态2/125S 至最低激发态

的跃迂。在磁场中如果用+

σ1D 左圆偏振光照射处在磁场中的87

Rb 原子时,则只能引起某些特定塞曼能级之间的跃迁。,根据动量守恒定律,选择定则为1,0±=?F 和=?F m +1 L

J F m F

2

1 0

--1

--2 --1 0 1

2

1

0 --1

--2

--1

0 1

这时基态原子向上跃迁时基态中2+=F m 能级上的原子不会被激发,见图2.然后处于激发态的87

Rb 粒子将通过自发辐射退回到基态所有塞曼子能级(包括2+=F m 能级)。因此,当继

续用+

σ1D 光照射原子时,经过若干次“激发一辐射一激发…,的循环之后,基态中F m =+2能级上的原于数目会显著地多于基态中其它塞曼子能级上的原于数目,即大量的原于会被抽运到基态F m =+2的子能级之上。这就是光抽运效应。类似地,也可用1D 光的右偏振光即σ1D 光照射“R b 原子,最后原子都会集居在F =2、F m =-2的子能级上。粒子在各能级间的非平衡分布称为粒子偏极化。因此,光抽运最后结果,在基态中2+=m 能级上的原于数目

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会显著多于其它子能级上的原子数目,这就是光抽运效应造成粒于偏极化。有了这种偏极化,才可以在特定的子能级间实现磁共振。 as

2/125P

F m =+2 2/125S

图 2

3.塞曼子能级之间的磁共振和光探测

如果在垂直外磁场B 的平面内,加上一个频率为

υ的射频磁场,则当满足条件 B g E h B F μν=?= (3)

时。(E ?为相邻两个塞曼子能级间的能量差),在基态的F m =+2与F m =+1两相邻能级之间将发生磁共振(当然,磁共振也可以在基态的其它相邻塞曼于能级问发生,,但不显著)。磁共振会使处在2=F m 上的大量粒子跃迁F m =+1.但同时由于光抽运的存在,处于基态其它(除F m =+2以外)塞曼能级上的粒子又会被抽运到F m =+2的子能级上。这种过程往复进行,达到一个新的动态平衡。于是,磁共振时,基态中F m =+2子能级上的粒于数总是少于不共振时的粒子数,因此,磁共振时样品泡对σ1D 光的吸收显著增强。从而,我们可以通过测量透射光强的变化来获得磁共振信号,实现了磁共振的光探测。巧妙地把一个磁共振时的低频射频光子(约1至10MHz )转换成为一个高频光频光子(f ≈108

MH ,)。这样信号功率 增强了7~8个数量级,使对磁共振探测的灵敏度提高很多很多。

【实验装置】

DH807A 型光磁共振实验仪由主体单元,电源,辅助源,射频信号发生器以及示波器组

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1主体单元 :

图4是它的示意图:

1铷灯

图4

① 表示铷灯,射出的光经透镜继而过②偏振片和1/4波片,接着穿过③金属铷样品泡,再穿过透镜直达④光电接收器,从而产生信号输入示波器显示信号波形。样品泡的周围有⑤水平亥姆兹线圈与⑥垂直亥姆兹线圈,当通电流后分别产生水平磁场//B 与垂直磁场

B ,方向及大小由电流所决定。同时,在水平亥姆兹线圈⑤中还迭绕一水平线圈,用以产生周期变化的扫场磁场S B 用于寻找信号。在做共振信号时,还需在线圈⑦中输入一射

频信号,产生射频磁场。 2辅助源及电源:

电源的作用是提供三组直流电源,一路为水平亥姆兹线圈提供电流,产生水平磁场

B //:二路为垂直亥姆兹线圈提供电流,产生垂直磁场B ┻,选择合适的方向,用于抵消地

磁场的垂直分量,三路提供铷灯,温控以及扫场工作电压,使辅助源产生三角波,方波扫场信号,产生扫场磁场B S 。辅助源还设有“池温”,“扫场”,“水平”,“垂直”及“三角波,

方波”的转换开

关,以控制池温的开或关,扫场磁场B S ,水平磁

场B //,垂直磁场B ┻的方向,然它们的大小分别由电源上的相应开关控制。DH807A 型光磁共振实验仪的总体有安装由图5所示。

图5

106

【实验内容】

1.实验前的仪器调整:

a 借助指南针,将整个仪器装置按南北向放置,使产生的水平磁场与地磁场的水平分量

B d//方向平行。

b 将扫场,水平场,垂直场关闭,通电加热约30分,当铷灯温度到90C 0,铷样品泡温度到40-50 C 0左右,实验装置开始温控,(这时仪器上的录灯亮起)从铷灯后侧的小孔中可以看到玫瑰色的紫光。

c 借助指南针,辅助源的方向开关,分别鉴别扫场,水平场,垂直场单个磁场作用时各磁分量的方向。

2.观察光抽运信号:

【操作要点】

采用方波作为扫场信号。选择扫场方向使产生磁场的方向与地磁场的水平分量B d//方向相反。然后旋转偏振片,调节扫场磁场B S 的幅度以及垂直磁场B ┻的方向与它的幅度,就可以观察到图6光抽运信号的出现。再仔细调节,可以发现信号的幅度与下列因素有

关:

1:与池温有关,当池温在55C 0

左右时信号幅度最大。过大或过小幅度均变小。

2:当垂直磁场B ┻完全抵消地磁场的垂直分量时信号幅度最大。这时的B ┻就是

地磁场的垂直分量。 图6

3:共振信号的观察

操作要点:本实验采用调频法,将水平场电流调到一定的强度,用三角波作为扫场信号,选择扫场方向使产生磁场的方向与地磁场的水平分量B d//方向,水平亥姆兹线圈产生磁场B //的方向相同,

然后加射频磁场于射频线圈上,调节频率直到示波器出现图7所示的稳定图形。

4:测定g (朗德因子)

根据磁共振原理,共振时必须满足: gB h 0μυ= (3) 式中: 0μ 玻尔磁子

h -----普朗克常数 B ------水平方向总磁场 υ-----共振频率

分析实验条件,可以发现公式3实际上可以写光抽运信

扫场信号

107

成: )(////0d S B B B g h ++=μυ (4) 根据图7所示,共振发生时扫场磁场B S 正好为另,所以公式4又可以更改成: )(////0d B B g h +=μυ (5) 变换方程5成: //0//d B g

h

B -=υμ (6) 分析公式6可知,g

h

o μ是一个常数,而且 在 水平亥姆兹线圈的几何尺寸等固定的情况下,

水平磁场//B 的大小由水平电流的大小而决定,(计算公式请见附录)。所以//B --υ成线性关系,斜率是g

h

o μ。只要多次地改变水平电流,求出对应的//B ,改变射频频率,测量出一

系列的共振频率,根据数据就可以作出直线,然后由斜率求出

g (朗德因子)。因为铷有两种

同位素,85

Rb , 87

Rb 的g (朗德因子)数值不同,理论值85

Rb=1/3,87

Rb=1/2,因此采用上述方法测试的直线应是两条,斜率不同,但在坐标上的截距必然相同,因为那是地磁场的水平分

量。测出数据,填入数据表,画出如图8所示的坐标图。

求出朗德因子g 以后,分别与85Rb 和87

Rb 的理论值 求出相对误差。

5 地磁场测量:

用方波扫场,使垂直磁场与地磁场的垂直分 量方向相反,调节垂直磁场的大小,使光抽运 信号的幅度最大,这时的垂直磁场就是地磁场的

垂直分量B d ┻。 地磁场的水平分量就是图8的截距,则地磁场:

⊥+=

d d d B B B 2//2 (6)

108

【数据处理】

【思考题】

1.光磁共振实验装置中共有几个磁场对实验产生影响,它们的作用是什么? 2.分析产生下列畸变光抽运信号的原因,如何进行纠正?

3

.扫场信号不过磁另线,能否观察到光抽运信号?

4

.如何判别共振信号是87Rb 还是85

Rb 产生的? 【附录】

1.水平磁场//B 与垂直磁场⊥B 的计算: 32

3105

16-???

=

I R

N

B π 式中:N---亥姆兹线圈每边的匝数

R---线圈的有效半径 m I---流过线圈的电流 A B---磁场强度 GS

2.仪器亥姆兹线圈的参数

南京大学-光磁共振实验报告

光磁共振 (南京大学物理学院 江苏南京 210000) 摘要:光磁共振是利用光抽运的方法,进一步提高磁共振灵敏度的技术。本实验依据光磁共振技术,运用“光抽运—磁共振—光探测”的方法,测量地磁场垂直分量和水平分量以及铷原子的相关参量。 关键词:光磁共振;光抽运;磁共振;塞曼效应;塞曼子能级;地磁场;朗德因子 一、实验目的 1.掌握“光抽运—磁共振—光探测”的思想方法和实验技巧,研究原子超精细结构塞曼子能级间的射频磁共振。 2. 测定銣原子87Rb 和85Rb 的参数:基态朗德因子F g 和原子核的自旋量子数I 。 3. 测定地磁场B 地的垂直分量B 地垂直、水平分量B 地水平 及其倾角θ。 二、实验原理 光磁共振技术是根据动量守恒原理,用光学抽运来研究原子超精细结构塞曼子能级间微波或射频磁共振现象的双共振技术。特点是兼有波谱学方法的高分辨率和光谱学方法的高探测灵敏度。 1.铷原子的超精细结构及其塞曼分裂 铷是一价碱金属原子,有一个价电子,处于第五壳层,主量子数n=5,电子轨道量子数L=0,1,2,3…,n-1,电子自旋S=1/2。铷原子中价电子的轨道角动量L P 和自旋角动量S P 发生轨道—自旋耦合(LS 耦合),得到电子总角动量J P ,其数值 ,,1,,J P J L S L S L S ==++-???-。当不考虑铷原子核的自旋时,铷原子总 磁矩2J J J e e g P m μ=-,其中,e e m -分别为电子的电荷、质量。朗德因子 (1)(1)(1) 12(1) J J J L L S S g J J +-+++=++ 从而形成原子的超精细结构能级,这时,铷原子的基态能级21S J n S +对应于 n=5,L=0,S=1/2,J=1/2,即为212 5S ,相应的朗德因子2J g =;铷原子的第一激发态能级 21 S J n P +对应于n=5,L=1,S=1/2,J=1/2、3/2,是双重态,即为212 5P 和232 5P ,相应的朗德因子 24 ,33J g = 。22132255P S →的能级跃迁产生光谱线1D 线(1794.76nm λ=);223322 55P S →的跃迁产生光谱线2D 线(2780.0nm λ=)。本实验观测与1D 线有关的能级的超精细结构及其在弱磁场中的塞曼分裂。 通常原子核也具有角动量,记原子核的总角动量为P ,它是核中质子和中子的轨道角 动量和自旋角动量的矢量和,核的总角动量的数值I P = ,通常也称为核自旋, 其中I 称为核的自旋量子数,I 为整数或半整数,已知稳定的原子核的I 值在0~7.5之间。 核的总角动量I P 的最大可测的分量值为 I 。当0I ≠时,原子核的总磁矩为

磁共振实验报告

近代物理实验题目磁共振技术 学院数理与信息工程学院 班级物理082班 学号08220204 姓名 同组实验者 指导教师

光磁共振实验报告 【摘要】本次实验在了解如光抽运原理,弛豫过程、塞曼分裂等基本知识点的基础上,合理进行操作,从而观察到光抽运信号,并顺利测量g因子。 【关键词】光磁共振光抽运效应塞曼能级分裂超精细结构 【引言】光磁共振实际上是使原子、分子的光学频率的共振与射频或微波频率的磁共振同时发生的一种双共振现象。这种方法是卡斯特勒在巴黎提出并实现的。由于这种方法最早实现了粒子数反转,成了发明激光器的先导,所以卡斯特勒被人们誉为“激光之父”。光磁共振方法现已发展成为研究原子物理的一种重要的实验方法。它大大地丰富了我们对原子能级精细结构和超精细结构、能级寿命、塞曼分裂和斯塔克分裂、原子磁矩和g因子、原子与原子间以及原子与其它物质间相互作用的了解。利用光磁共振原理可以制成测量微弱磁场的磁强计,也可以制成高稳定度的原子频标。 【正文】 一、基本知识 1、铷原子基态和最低激发态能级结构及塞曼分裂 本实验的研究对象为铷原子,天然铷有两种同位素;85Rb(占72.15%)和87Rb(占27.85%).选用天然铷作样品,既可避免使用昂贵的单一同位素,又可在一个样品上观察到两种原子的超精细结构塞曼子能级跃迁的磁共振信号.铷原子基态和最低激发态的能级结构如图1所示.在磁场中,铷原子的超精细结构能级产生塞曼分裂.标定这些分裂能级的磁量子数m F=F,F-1,…,-F,因而一个超精细能级分裂为2F+1个塞曼子能级. 设原子的总角动量所对应的原子总磁矩为μF,μF与外磁场B0相互作用的能量为 E=-μF·B0=g F m FμF B0(1) 这正是超精细塞曼子能级的能量.式中玻尔磁子μB=9.2741×10-24J·T-1 ,朗德因子g F= g J [F(F+1)+J(J+1)-I(I+1)] ? 2F(F+1)(2) 图1 其中g J= 1+[J(J+1)-L(L+1)+S(S+1)] ? 2J(J+1)(3) 上面两个式子是由量子理论导出的,把相应的量子数代入很容易求得具体数值.由式(1)可知,相邻塞曼子能级之间的能量差 ΔE=g FμB B0(4) 式中ΔE与B0成正比关系,在弱磁场B0=0,则塞曼子能级简并为超精细结构能级.

光磁共振

实验9.3 光磁共振 实验引言 为了研究物质内部不同层次的结构和性质,利用电磁波与物质的相互作用作为研究手段,最早使用的是光谱学方法,取得有关原子、分子结构的大量数据,促进了原子、分子物理学的发展,但由于仪器分辨率和谱线线宽的限制,对原子、分子等微观粒子内部更加细致的结构和性质得不到满意的结果,后来发展了波谱学的方法,直接观测在外磁场中原子精细结构能级、超精细结构能级和塞曼子能级间的微波或射频共振(通常称为磁共振)。分辨率提高了,但是跟微波或射频共振相联系的能级间的能量差很小,由玻尔兹曼分布所造成的粒子在能级上的布居数之差也很小,而且磁偶极跃迁几率比电偶极跃迁几率小几个数量级,磁共振信号很弱,难于探测,迫切需要提高共振信号的强度。凝聚态物质的波谱学如核磁共振、电子顺磁共振,实验样品浓度较大,加上高灵敏度的电子技术探测方法,可以获得很好的共振信号,在很多领域得到应用。然而对于研究自由原子的气态波谱学来说,由于样品浓度低几个数量级,共振信号极弱,必须设法提高共振信号强度,才能进行实验观测。 实验目的 1.掌握“光抽运—磁共振—光探测”的思想方法和实验技巧,研究原子超精细结构塞曼子能级间的射频磁共振。 2.测定铷原子Rb 87和Rb 85的参数:基态朗德因子g F 和原子核的自选量子数I 。 3.测定地磁场B 地和垂直分量B 地垂直、水平分量B 地水平及其倾角θ。 实验原理 光磁共振是根据角动量守恒原理,用光学抽运来研究原子超精细结构塞曼子能级间微波或射频磁共振现象的双共振技术。特点是兼有波谱学方法的高分辨率和光谱学方法的高探测灵敏度。这里就光磁共振技术对气态铷原子样品探测的实验原理逐一进行介绍。 1.铷原子的超精细结构及其塞曼分裂 铷是一价碱金属原子,有一个价电子,处于第5壳层,主量子数n =5,电子轨道量子数L =0,1,···,n ?1=4,电子自旋S =12。铷原子中价电子的轨道角动量P L 和自旋角动量P S 发生轨道—自旋耦合(LS 耦合),得到电子总角动量P J ,其数值P J = J J +1 ?,J =L +S ,L +S ?1,···,|L ?S|。其中?=h 2π,h 为普朗克常数。当不考虑铷原子核的自旋时,铷原子总磁矩μJ =?g e 2m e P J ,其中-e ,m e 分别为电子的电荷、质量。朗德因子

光磁共振实验报告

近代物理实验报告 光磁共振 班级物理081 学号 08180140 姓名周和建 时间 2011年4月27日

【摘要】 以光抽运为基础的光检验测磁共振的方法,使用DH807A型光磁共振实验装置来观察光抽运信号,进而测定铷原子两个同位素87Rb和85Rb的超精细结构塞曼子能级的朗德因子的测量。 【关键词】 光磁共振光抽运塞曼能级分裂超精细结构 【引言】 光磁共振实际上是使原子、分子的光学频率的共振与射频或微波频率的磁共振同时发生的一种双共振现象。这种方法是卡斯特勒在巴黎提出并实现的。由于这种方法最早实现了粒子数反转,成了发明激光器的先导,所以卡斯特勒被人们誉为“激光之父”。 光磁共振方法现已发展成为研究原子物理的一种重要的实验方法。它大大地丰富了我们对原子能级精细结构和超精细结构、能级寿命、塞曼分裂和斯塔克分裂、原子磁矩和g因子、原子与原子间以及原子与其它物质间相互作用的了解。 利用光磁共振原理可以制成测量微弱磁场的磁强计,也可以制成高稳定度的原子频标。 【正文】 一、实验原理 (一)铷(Rb)原子基态及最低激发态的能级 实验研究对象是铷的气态自由原子。铷是碱金属,它和所有的碱金属原子Li、Na、K一样,在紧紧束缚的满壳层外只有一个电子。铷的价电子处于第五壳层,主量子数n=5。主量子数为n的电子,其轨道量子数L=0,1, …,n-1。基态的L=0,最低激发态的L=1。电子还具有自旋,电子自旋量子数S=1/2。 由于电子的自旋与轨道运动的相互作用(即L-S耦合)而发生能级分裂, 称为精细结构。轨道角动量P s、的合成角动量P J =P L +P S 。原子的精细结构用总角动 量量子数J来标记,J=L+S,L+S-1, …,│L-S│。对于基态,L=0和S=1/2,因此 Rb基态只有J=1/2。其标记为52S 1/2。铷原子最低激发态是52P 1/2 及52P 3/2 双重态。 这是由于轨道量子数L=1,自旋量子数S=1/2。52P 1/2态的J=1/2, 52P 3/2 态的J=3/2。 5P与5S能级之间产生的跃迁是铷原子主线系的第1条线,为双线。它在铷灯 光谱中强度是很大的。52P 1/2→52S 1/2 跃迁产生波长为7947.6?的D 1 谱线,52P 3/2 →52S 1/2跃迁产生波长7800?的D 2 谱线。 原子的价电子在LS耦合中,总角动量P J 与原子的电子总磁矩μ J 的关系为 (1) (2)

光磁共振实验概要

光泵磁共振 光泵磁共振的基本思想是卡斯特勒(A.Kastlar)在50年代提出的,它是利用光抽运(0ptical pumping)效应来研究原子基态和激发态的超精细结构塞曼子能级间的磁共振。这个磁共振信号是非常弱的,而本实验应用了光泵的光检测的方法,使磁共振分辨率高(可达10-11T)的优点得到了保持,同时还能将探测灵敏度至少提高10个左右数量级。此方法不仅可以用于基础性研究,对于其它实用测量技术方面也有广泛的应用。实验中是以天然铷(Rb)为样品,研究碱金属铷原子基态光磁双共振。 一、实验目的 (1)掌握光抽运和光检测的原理和实验方法,加深对原子超精细结构、光跃迁及磁共振的理解。 (2)测定铷同位素85Rb和87Rb的g F因子、地磁场垂直和水平分量。 实验重点:实验装置中磁场的作用。 实验难点:光磁共振的应用—地磁场的测量 二、实验原理 光泵磁共振就是用光来检测和发现磁共振。这种磁共振可发生在一组塞曼能级之间或超精细结构之间,而不限定原子或分子是处于基态还是处于激发态,由于光子能量是射频量子能量的106~107倍,通过检测光子来探察射频量子的吸收或发射容易得多。 1、铷原子基态和最低激发态的能级 天然铷中含量大的同位素有两种:85Rb占72.15%,87Rb占27.85%。 由于电子轨道总角动量P L与自旋总角动量P S的LS耦合,使原子能级具有精细结构,用电子的总角动量量子数J表示:J=L+S,…,|L—S|。铷的基态,轨道量子数L=0,自旋量子数S=1/2,只有J=1/2一个态52S1/2。铷原子的最低激发态,轨道量子数L=1,自旋量子数S=1/2,则有双重态52P3/2态J=3/2和52P1/2态J=1/2。 已知核自旋I=0的原子的价电子LS耦合后,总角动量P J与原子总磁矩μJ的关系为:μJ=–g J eP J/(2m e)(1) J(J+1)—L(L+1)+S(S+1) g J=1+ ───────────────(2) 2J(J+1) 但铷原子的核自旋I≠0。所以核自旋角动量P I与电子总角动量P J耦合成原子总角动量

核磁共振实验报告

应物0903班 核磁共 振实验报告 王文广U8 苏海瑞 U8

核磁共振实验报告 一、实验目的 1.了解核样共振的基本原理 2.学习利用核磁共振测量磁场强度和原子核的g 因子的方法 二、实验内容 1.在加不同大小扫场情况下仔细观察水样品的核磁共振现象,记录每种情况下的共振峰形和对应的频率 2.仔细观察和判断扫场变化对共振峰形的影响,从中确定真正能应永久磁铁磁场0B 的共振频率,并以此频率和质子的公认旋磁比值 ()267.52MHz /T γ=计算样品所在位置的磁场0B 3.根据记录的数据计算扫场的幅度 4.研究射频磁场的强弱对共振信号强度的影响 5.观察聚四氟乙烯样品的核磁共振现象,并计算氟核的g 因子 三、实验原理 1.核磁共振现象与共振条件 原子的总磁矩j μ和总角动量j P 存在如下关系 22B j j j j e e B e g P g P P m h e e m πμμγμγ=-==为朗德因子,、是电子电荷和质量,称为玻尔磁子,为原子的旋磁比

对于自旋不为零的原子核,核磁矩j μ和自旋角动量j P 也存在如下关系 22N I N I N I I p e g P g P P m h πμμγ=-== 按照量子理论,存在核自旋和核磁矩的量子力学体系,在外磁场 0B 中能级将发生赛曼分裂,相邻能级间具有能量差E ?,当有外界条 件提供与E ?相同的磁能时,将引起相邻赛曼能级之间的磁偶极跃迁,比如赛曼能级的能量差为02B h E γπ ?= 的氢核发射能量为h ν的光子,当0= 2B h h γνπ 时,氢核将吸收这个光子由低塞曼能级跃迁到高塞曼能级,这种共振吸收跃迁现象称为“核磁共振” 由上可知,核磁共振发生和条件是电磁波的圆频率为 00B ωγ= 2.用扫场法产生核磁共振 在实验中要使0= 2B h h γνπ 得到满足不是容易的,因为磁场不是容易控制,因此我们在一个永磁铁0B 上叠加一个低频交谈磁场 sin m B B t ω=,使氢质子能级能量差 ()0sin 2m h B B t γωπ +有一个变化的区域,调节射频场的频率ν,使射频场的能量h ν能进入这个区域,这样在某一瞬间等式 ()0sin 2m h B B t γωπ +总能成立。如图,

南京大学_光磁共振实验报告

光磁共振 (大学物理学院 210000) 摘要:光磁共振是利用光抽运的方法,进一步提高磁共振灵敏度的技术。本实验依据光磁共振技术,运用“光抽运—磁共振—光探测”的方法,测量地磁场垂直分量和水平分量以及铷原子的相关参量。 关键词:光磁共振;光抽运;磁共振;塞曼效应;塞曼子能级;地磁场;朗德因子 一、实验目的 1. 掌握“光抽运—磁共振—光探测”的思想方法和实验技巧,研究原子超精细结构塞曼子能级间的射频磁共振。 2. 测定銣原子87Rb 和85Rb 的参数:基态朗德因子F g 和原子核的自旋量子数I 。 3. 测定地磁场 B 地的垂直分量B 地垂直、水平分量B 地水平 及其倾角θ。 二、实验原理 光磁共振技术是根据动量守恒原理,用光学抽运来研究原子超精细结构塞曼子能级间微波或射频磁共振现象的双共振技术。特点是兼有波谱学方法的高分辨率和光谱学方法的高探测灵敏度。 1.铷原子的超精细结构及其塞曼分裂 铷是一价碱金属原子,有一个价电子,处于第五壳层,主量子数n=5,电子轨道量子数L=0,1,2,3…,n-1,电子自旋S=1/2。铷原子中价电子的轨道角动量L P 和自旋角动量S P 发生轨道—自旋耦合(LS 耦合),得到电子总角动量J P ,其数值 ,,1,,J P J L S L S L S ==++-???-。当不考虑铷原子核的自旋时,铷原子总 磁矩2J J J e e g P m μ=-,其中,e e m -分别为电子的电荷、质量。朗德因子 (1)(1)(1) 12(1) J J J L L S S g J J +-+++=++ 从而形成原子的超精细结构能级,这时,铷原子的基态能级21 S J n S +对应于n=5,L=0,S=1/2,J=1/2,即为212 5S ,相应的朗德因子2J g =;铷原子的第一激发态能级 21S J n P +对应于n=5,L=1,S=1/2,J=1/2、3/2,是双重态,即为212 5P 和232 5P ,相应的朗德因 子24 ,33J g = 。221322 55P S →的能级跃迁产生光谱线1D 线(1794.76nm λ=);22332 2 55 P S →的跃迁产生光谱线2D 线(2780.0nm λ=)。本实验观测与1D 线有关的能 级的超精细结构及其在弱磁场中的塞曼分裂。 通常原子核也具有角动量,记原子核的总角动量为P ,它是核中质子和中子的轨道角动量和自旋角动量的矢量和,核的总角动量的数值I P = ,通常也称为核自旋,其中I 称为核的自旋量子数,I 为整数或半整数,已知稳定的原子核的I 值在0~7.5之间。核的总角动量I P 的最大可测的分量值为I 。当0I ≠时,原子核的总磁矩为

光泵磁共振实验报告

铷原子的光泵磁共振实验 学号 姓名: 实验日期: 指导老师: 【摘要】 在本实验中我们运用光泵磁共振技术,研究了铷原子的光抽运信号和磁共振信号,最终测量得87 Rb 的朗德F g 因子为0.4981,85Rb 的朗德F g 因子为0.3348,以及地磁场的大小为0.4245GS. 关键词:光抽运、磁共振、超精细结构、塞曼子能级、朗德F g 因子 一、引言: 光泵,也称光抽运,是借助于光辐射获得原子基态超精细结构能级或塞曼子能级间粒子数的非热平衡分布的实验方法。光泵磁共振技术实际上是将光抽运技术和射频或微波磁共振技术相结合的一种实验技术,它是1955年法国科学家卡斯特勒(A.Kastler )发明的。在光泵磁共振技术中,一方面光抽运改变了磁能级上的粒子数分布,使更多的粒子参与磁共振;另一方面采取光探测的方法而不直接测量射频量子,从而克服了磁共振信号弱的缺点,把探测灵敏度提高了七八个数量级。如今,光泵磁共振已广泛应用于基础物理研究,比如原子的磁矩、能级结构和g 因子测量。此外,在原子频标、激光及弱磁场测量等方面,这一方法也是极为有利的实验手段。 本实验研究铷原子的光泵磁共振现象,并测量铷原子的朗德g 因子和地磁场强度。 二、 原理: 实验研究的对象是Rb 原子,其最外层有一个价电子,位于5s 能级上,因此其电子轨道角动量量子数L=0,电子自旋轨道角动量量子数s=1/2.其总角动量量子数 s L S L S L J --++= ,1,。所以Rb 原子的基态只有2/1=J ,标记为2/125S 。5P 与基 态5S 之间产生的跃迁是铷原子主线系的第一条谱线,谱线为双线。2 /12P 5到 2 /12S 5的跃迁 产生的谱线为D1线,波长是794.8nm ;2 /12P 5到 2 /12S 5的跃迁产生的谱线为D2线,波长是 780.0nm 。 在核自旋I=0时,原子的价电子经L-S 耦合后总角动量和原子的总磁矩的关系为 2J J J e e g P m μ =- (1)

大学物理光磁共振实验装置介绍

DH807A型 光磁共振实验装置 技术说明书 北京大华无线电仪器厂 中国北京

目录 1. 概述 (1) 2. 主要技术指标 (1) 3. 工作原理 (2) 4. 结构特征 (4) 5. 安装和调整 (4) 6. 使用操作说明 (8) 7. 维护和修理 (11) 8. 成套性 (11) 9. 储存 (12) 10. 质量保证 (12) 11. 附录 (12)

1.概述: 光磁共振实验装置(国外简称:Optical Pumping)用于近代物理实验。该实验所涉及的物理内容丰富,可使学生直观地了解到光学、电磁学及无线电电子学等方面的知识,并能定性或定量地了解到原子内部的很多信息。它是典型的波谱学教学实验之一。光磁共振实验中使用了光泵及光电探测技术,其灵敏度比一般磁共振探测技术高几个数量级。这一方法在基础物理学的研究、磁场的精确测量以及原子频标技术等方面都有广泛的应用。 其外形图如下所示: 图 1. 2.主要技术指标: 2.1 实验测得g因子误差:1% 2.2 磁装置: 水平直流磁场:场强 0—2GS,连续可调。 稳定度:优于5×103- (电源电压变化土10%时)。 水平调制磁场:方波频率约10Hz,场强(峰一峰)0~1.5GS。 三角波频率约20Hz,场强(峰一峰)0~1.5GS。 垂直直流磁场:场强:0~0.7GS,连续可调。 稳定度:优于5×103- (电源电压变化土10%时)。 射频磁场(外配射频信号源): 频率范围:100KHz— lMHz 信号源功率输出:50Ω负载上不小于0.5W。 2.3 光电探测器:放大器增益大于100。 2.4 预热时间: 30分钟 .1.

3.光磁共振实验预习报告

光磁共振实验预习报告 【摘要】 光磁共振是利用光泵抽运方法来研究气态原子基态及激发态精细和超精细结构塞曼能级间的磁共振。实际上是使原子、分子的光学频率的共振与射频或微波频率的磁共振同时发生的一种双共振现象。本实验在加深对原子超精细结构的理解的基础上,掌握观测光抽运效应的条件和方法,观察和测量共振信号的扫场法,超精细结构的理解,掌握以光抽运为基础的光检测磁共振方法,进而测定铷原子两个同位素Rb 87 或Rb 85 的超精细结构塞曼子能级的朗德因子g 的测量。 【关键字】 光磁共振 精细结构 铷原子 朗德因子 【引言】 光磁共振是“激光之父”卡斯特勒提出并实现。它的基本思想是利用光的抽运效应造成原子基态Zeeman 能级上粒子布居的偏极化,即偏离热平衡时所遵循的Boltzmann 分布。然后利用磁共振效应对这种偏极化布局进行扰动,使光的抽运速率变化。通过对抽运速率变化的探测来研究原子塞曼能级超精细结构。 由于气体原子塞曼子能级间的磁共振信号非常弱,用磁共振的方法难以观察。 1950年卡斯特勒(A.Kastler)提出了光抽运方法(又称光泵),使原子能级的粒子数分布产生重大改变,并利用抽运光对磁共振信号作光检测,从而大大提高了信号强度和检测灵敏度,成功地观测了气体原子塞曼子能级间的磁共振,由此发展起来的光泵磁共振技术,为现代原子物理学的研究提供了新的实验手段,并为激光和量子频标的发展打下了基础,卡斯特勒也因此荣获1966年度的诺贝尔物理奖。 【正文】 一、实验原理 1. 铷(Rb )原子基态及最低激发态的能级 铷的价电子处于第五壳层,主量子数n=5。基态的L=0, 最低激发态的L=1。电子还具有自旋,电子自旋量子数S=1/2。由于电子的自旋与轨道运动的相互作用(既L —S 耦合)而发生能级分裂,称为精细结构。电子轨道角动量L P 与其自旋角动量S P 的合成电子的总角动量S L J P P P +=。 原子能级的精细结构用总角动量量子数J 来标记,J=L+S ,L+S-1,…,|L-S |.对于基态, L=O 和S=1/2,因此Rb 基态只有J=1/2。其标记为521/2S 。铷原子最低激发态是 3/22P 5及1/22P 5。1/22P 5态的J=1/2, 3/22P 5态的J=3/2。5P 于5S 能级之间产生的跃迁是 铷原子主线系的第1条线,为双线。它在铷灯光谱中强度是很大的。1/22P 5→1/22S 5跃迁产

光磁共振实验讲义

25P 1 2 794.76nm 780.0nm Fig.1 铷原子精细结构的形成 光磁共振讲义 一、 讲课形式(时间安排) 40分钟理论及相关知识的讲述,15分钟仪器介绍及操作演示。 二、 教学要求 1 通过研究铷原子基态的光磁共振,加深对原子超精细结构的认识; 2 掌握光磁共振的实验技术; 3 测定铷原子的g 因子和测定地磁场。 三、 实验原理 1.概念介绍 1) 光抽运(光泵):利用光照射打破原子在所研究能级间的热平衡态,造成 期望集居数差,它基于光和原子间的相互作用。 2) 如何提高探测灵敏度:采用光探测,探测原子对光量子的吸收而不是采 用一般的磁共振的探测方法(直接探测原子对射频量子的吸收),因光量子能量比射频量子能量高几个数量级,因而大大提高探测灵敏度。 3) 光磁共振:是将光抽运、磁共振、光探测技术结合起来研究气态原子精 细和超精细结构的一种实验技术,加深了人们对原子磁矩、 因子、能级寿命、能级精细结构、超精细结构及原子间相互作用的认识。 2.铷原子的能级分裂(精细结构的形成) 1) 研究对象:铷(Rb )的气态自由原子,价电子处于第五电子层,主量子 数n=5,轨道量子数L=0,1,…,n-1,电子自旋量子数S=1/2 2) 原子精细结构的形成:由电子的自旋与轨道运动相互作用(L-S 耦合) 发生能级分裂 3) 铷原子基态与最低激发态的形成:用J 表示电子总角动量量子数,J=L+S,L+S-1,…,|L-S| 4) 对于基态,L=0,S=1/2,得J=1/2,标记 为21/25S ;对于最低激发态,L=1,S=1/2, 得J=3/2,1/2,标记为22 3/21/25,5P P ,如右 图所示,形成两条谱线。

光泵磁共振实验数据处理

光泵磁共振实验数据处理

作者: 日期:

光泵磁共振实验数据处理 观察光泵磁共振现象: 测量超精细结构因子及地磁场水平分量 、原始数据处理 水平场 电流I /mA B 直/ T (Ru85)/ K Hz (R u 8 7)/KH z 扫场方向 扫场方向 平均值 扫场方向 扫场方向 平均值 30 0 0.0 0 7 7 62.5 1 3 50 0. 3 947 87 06 400 0. 5 104 8 976.5 8. 5 450 0. 12 1 1 62 1 087 1. 5 5 0 0 0 . 22 127 2 11 9 7 1 6 89 1 90 3 1796 550 0. 3 6 20 6 1 1 953.5 其中,外加水平直流场 B 直 二16厂N 10 7T 5 r

、R u85数据线性拟合处理 1、线性拟合结果 Ru85数据线性拟合图 拟合结果为:=1 1 0. 2 2 0+ 4.682 106 B 直 KHz 2、根据二K+AB 直 得出 K=11 0.2 20, A = 4.682 1 06 。 /KHz 1300 - Equati on y = a + b*x Adj. R-Square 0.99996 Value Sta ndard Error A In tercept 110.22036 2.77776 A Slope 4.68175E6 13819.42851 1200 一 1100 1000 900 - 800 0.00014 0.00016 0.00018 0.00020 0.00022 0.00024 /T

钟浩鹏 光泵磁共振实验报告

扬州大学物理科学与技术学院 近代物理实验论文实验名称:光泵磁共振实验及地磁场的测量 班级:物教1301班 姓名:钟浩鹏 学号:130801131 指导老师:王文秀

光泵磁共振实验报告 摘要:在本实验中,我们通过调节水平磁场,竖直磁场和扫场观察了抽运信号和光泵磁共振现象。通过测量水平磁场的电流值并计算得到铷的朗德因子g。同时通过地磁场水平分量与总磁场和扫场的关系,计算出地磁场的水平分量大小。由于装置的摆放决定了总场沿水平方向时共振信号最强,由此测量了地磁场竖直分量的大小,从而测得了地磁场的大小和方向。In this experiment, we adjust the horizontal magnetic field, the vertical magnetic field and sweeping field observed the pumping signal and optical pump magnetic resonance phenomenon. By measuring the level of the current value of the magnetic field and calculate the rubidium land factor g. At the same time through the geomagnetic field level component to the total magnetic field and sweeping field, the relationship between size to calculate the horizontal component of the geomagnetic field. Put the device determines the strongest resonance signal when PLD along the horizontal direction, thus to measure the size of the vertical component of geomagnetic field, so as to have the size and direction of the magnetic field. 关键词:光抽运;光泵磁共振;地磁场 一、引言 光泵也称光抽运,是借助于光辐射获得原子基态超精细结构能级及塞曼子能级间粒子数的非平衡分布的实验方法。光泵磁共振技术于1955年由法国科学家卡斯特勒发明,它是将光抽运技术和射频或微波磁共振技术相结合的一种实验技术,这种技术最早实现了粒子数反转。气体原子塞曼子能级之间的磁共振信号非常弱,普通方法很难探测。本实验利用光泵磁共振方法克服了磁共振信号弱的特点,将探测灵敏度提高了七八个数量级,能在弱磁场下精确检测原子能级的超精细结构。本实验研究Rb原子的光泵磁共振现象,天然Rb有两种同位素: 85 Rb(丰度为72.15%)、87 Rb(丰度为27.85%)。 二、实验原理 1.铷原子基态和最低激发态的能级 铷(Z=37)是一价金属元素,天然铷中含量大的同位素有两种:87Rb,占27.85 %和85Rb,占72.15%。它们的基态都是52S1/2。 图1 Rb原子精细结构的形成 在L—S耦合下,形成双重态:52P1/2和52P3/2,这两个状态的能量不相等,产生精细分裂。因此,从5P到5S的跃迁产生双线,分别称为D1和D2线,如图1所示,它们的波长分别是794.76nm和780.0nm。

核磁共振实验报告

核磁共振实验报告 一、实验目的: 1.掌握核磁共振的原理与基本结构; 2.学会核磁共振仪器的操作方法与谱图分析; 3.了解核磁共振在实验中的具体应用; 二、实验原理 核磁共振的研究对象为具有磁矩的原子核。原子核是带正电荷的粒子,其自旋运动将产生磁矩,但并非所有同位素的原子核都有自旋运动,只有存在自选运动的原子核才具有磁矩。原子核的自选运动与自旋量子数I有关。I=0的原子核没有自旋运动。I≠0的原子核有自旋运动。 原子核可按I的数值分为以下三类: 1)中子数、质子数均为偶数,则I=0,如12C、16O、32S等。 2)中子数、质子数其一为偶数,另一为基数,则I为半整数,如: I=1/2;1H、13C、15N、19F、31P等; I=3/2;7Li、9Be、23Na、33S等; I=5/2;17O、25Mg、27Al等; I=7/2,9/2等。 3)中子数、质子数均为奇数,则I为整数,如2H、6Li、14N等。 以自旋量子数I=1/2的原子核(氢核)为例,原子核可当作电荷均匀分布的球体,绕自旋轴转动时,产生磁场,类似一个小磁铁。当置于外加磁场H0中时,相对于外磁场,可以有(2I+1)种取向: 氢核(I=1/2),两种取向(两个能级): a.与外磁场平行,能量低,磁量子数m=+1/2; b.与外磁场相反,能量高,磁量子数m=-1/2;

正向排列的核能量较低,逆向排列的核能量较高。两种进动取向不同的氢核之间的能级差:△E= μH0(μ磁矩,H0外磁场强度)。一个核要从低能态跃迁到高能态,必须吸收△E的能量。让处于外磁场中的自旋核接受一定频率的电磁波辐射,当辐射的能量恰好等于自旋核两种不同取向的能量差时,处于低能态的自旋核吸收电磁辐射能跃迁到高能态。这种现象称为核磁共振,简称NMR。三、仪器设备结构 核磁共振波谱仪(仪器型号:Bruker AVANCE 400M)由以下三部分组成:1)操作控制台:计算机主机、显示器、键盘和BSMS键盘。 计算机主机运行Topspin程序,负责所有的数据分析和存储。BSMS键盘可以让用户控制锁场和匀场系统及一些基本操作。 2)机柜:AQS(采样控制系统)、BSMS(灵巧磁体系统),VTU(控温单元)、 各种功放。 AQS各个单元分别负责发射激发样品的射频脉冲,并接收,放大,数字化样品放射出的NMR信号。AQS完全控制谱仪的操作,这样可以保证操作不间断从而保证采样的真实完整。BSMS:这个系统可以通过BSMS键盘或者软件进行控制,负责操作锁场和匀场系统以及样品的升降、旋转。3)磁体系统:自动进样器、匀场系统、前置放大器(HPPR)、探头。 本仪器所配置的自动进样器可放置60个样品。磁体产生NMR跃迁所需的磁场。室温匀场系统被安装在磁体的下端,是一组载流线圈,通过补充磁场均匀度来改善磁场一致性。探头的功能是支撑样品,发射激发样品的射

核磁共振实验报告

应物0903班 核磁共振实 验报告 王文广U200910198 苏海瑞U200910218

核磁共振实验报告 一、实验目的 1.了解核样共振的基本原理 2.学习利用核磁共振测量磁场强度和原子核的g 因子的方法 二、实验内容 1.在加不同大小扫场情况下仔细观察水样品的核磁共振现象,记录每种情况下的共振峰形和对应的频率 2.仔细观察和判断扫场变化对共振峰形的影响,从中确定真正能应永久磁铁磁场0B 的共振频率,并以此频率和质子的公认旋磁比值 ()267.52MHz /T γ=计算样品所在位置的磁场0B 3.根据记录的数据计算扫场的幅度 4.研究射频磁场的强弱对共振信号强度的影响 5.观察聚四氟乙烯样品的核磁共振现象,并计算氟核的g 因子 三、实验原理 1.核磁共振现象与共振条件 原子的总磁矩j μr 和总角动量j P r 存在如下关系 22B j j j j e e B e g P g P P m h e e m πμμγμγ=-==r r r r 为朗德因子,、是电子电荷和质量,称为玻尔磁子,为原子的旋磁比 对于自旋不为零的原子核,核磁矩j μr 和自旋角动量j P r 也存在如下 关系

22N I N I N I I p e g P g P P m h πμμγ=-==r r r r 按照量子理论,存在核自旋和核磁矩的量子力学体系,在外磁场 0B 中能级将发生赛曼分裂,相邻能级间具有能量差E ?,当有外界条 件提供与E ?相同的磁能时,将引起相邻赛曼能级之间的磁偶极跃迁,比如赛曼能级的能量差为02B h E γπ ?= 的氢核发射能量为h ν的光子,当0= 2B h h γνπ 时,氢核将吸收这个光子由低塞曼能级跃迁到高塞曼能级,这种共振吸收跃迁现象称为“核磁共振” 由上可知,核磁共振发生和条件是电磁波的圆频率为 00B ωγ= 2.用扫场法产生核磁共振 在实验中要使0= 2B h h γνπ 得到满足不是容易的,因为磁场不是容易控制,因此我们在一个永磁铁0B 上叠加一个低频交谈磁场 sin m B B t ω=,使氢质子能级能量差 ()0sin 2m h B B t γωπ +有一个变化的区域,调节射频场的频率ν,使射频场的能量h ν能进入这个区域,这样在某一瞬间等式 ()0sin 2m h B B t γωπ +总能成立。如图, 由图可知,当共振信号非等间距时共振点处 ()0sin 2m h B B t γωπ +,

光磁共振

102 实验二十四 光 磁 共 振 光抽运(Optical Pumping ,也称光泵)由克斯特勒(A. Kastler )等 人于本世纪五十年代初提出。光磁共振是指通过“光抽运一磁共振一光探测”来研究原子细微结构的一种实验方法,它解诀了光谱方法及核磁共振、电子顺磁共振方法不能满意解决的微观粒子内部细微结构和变化的许多问题。光磁共 振光探测技术是原子结构研究的重要手段,在激光、电子频率标准和精测弱磁场等方面也有重要应用。 【实验目的】 1.了解光磁共振的基本原理和实验方法。 2.观察铷原于基态塞曼光抽运信号和磁共振信号,测定g 因子值。 3.运用光磁共振方法测量地磁场。 【实验原理】 1.铷原子能级的超精细结构及塞曼分裂 原子的核磁矩与电子磁矩的相互作用会产生原子能级的超精细结构。而原子的总磁矩与磁场的相互作用, 使超精细结构进一步分裂(塞曼效应)。我们知道,在磁场中,原子总磁矩与磁场B 的相互作用能为 B m g B E B F F F μμ=?-=→ → (1) 式中F m 一原子总角动量J 在磁场方向的投影,称为磁量子数。共有2F +1个值,F 为原子总量子数:μB 一玻尔磁子,为一物理常数;B 一磁场的磁通密度,F g 一朗德因子,其值在理论上为 ) 1(2) 1()1()1(++-+++=F F I I J J F F g g J F ) 1(2) 1()1()1(1++++-++ =J J S S L L J J g J (S 一电子自旋量了数:L 一电子轨道量子数;I 一原子核自旋量了数;J 一L 与S 的合成量子数,从(1)式可知,相邻两塞曼了能级间的能量差为 B g E B F μ=? (2) 铷(Rb )属碱金属,天然铷同位素有两种, 85 Rb 占72.15%, 87 Rb 占27.85%,原子 能级基态是2/125S (,对应L =0,S =1/2,J=1/2),最低激发态2/125P 与2/32 5P 是的双重态(对应L=1,S =1/2,J=1/2,3/2),基态2/125S 跃迁到最低激发态2/125P 与2/325P 的D 1 线波长是 794.8nm ,D 2 线波长是780.0nm ,以87 Rb 为例,图1表示它在磁场中的精细结构及塞曼分裂。

光磁共振

光磁共振 ——预习报告 【作者】周朝健(081810139)物理081 【摘要】 以光抽运为基础的光检验测磁共振的方法,使用DH807A型光磁共振实验装置来观察光抽运信号,进而测定铷原子两个同位素87Rb和85Rb的超精细结构塞曼子能级的朗德因子的测量。 【关键词】 光磁共振、光抽运、塞曼分裂。 【正文】 (一)铷(Rb)原子基态及最低激发态的能级 实验研究对象是铷的气态自由原子。铷是碱金属,它和所有的碱金属原子Li、Na、K 一样,在紧紧束缚的满壳层外只有一个电子。铷的价电子处于第五壳层,主量子数n=5。主量子数为n的电子,其轨道量子数L=0,1, …,n-1。基态的L=0,最低激发态的L=1。电子还具有自旋,电子自旋量子数S=1/2。 由于电子的自旋与轨道运动的相互作用(即L-S耦合)而发生能级分裂,称为精细结构。轨道角动量P s、的合成角动量P J=P L+P S。原子的精细结构用总角动量量子数J来标记,J=L+S,L+S-1, …,│L-S│。对于基态,L=0和S=1/2,因此Rb基态只有J=1/2。其标记为5 2S 1/2。铷原子最低激发态是52P 1/2及5 2P 3/2双重态。这是由于轨道量子数L=1,自旋量子数S=1/2。 52P1/2态的J=1/2, 52P3/2态的J=3/2。5P与5S能级之间产生的跃迁是铷原子主线系的第1条线,为双线。它在铷灯光谱中强度是很大的。52P1/2→52S1/2跃迁产生波长为7947.6?的D1谱线,52P3/2→52S1/2跃迁产生波长7800?的D2谱线。 原子的价电子在LS耦合中,总角动量P J与原子的电子总磁矩μJ的关系为 (1) (2) g J是朗德因子,J、L和S是量子数。 核具有自旋和磁矩。核磁矩与上述原子的电子总磁矩之间相互作用造成能级的附加分裂。这附加分裂称为超精细结构。铷元素在自然界中主要有两种同位素,Rb87占27.85%, Rb85占72.15%。两种同位素铷核的自旋量子数I是不同的。核自旋角动量P I与电子总角动量P J 耦合成P F,有P F=P I+P J。JI耦合形成超精细结构能级,由F量子数标记,F=I+J、…, │I-J │。Rb87的I=3/2,它的基态J=1/2,具有F=2和F=1两个状态。Rb85的I=5/2,它的基态J=1/2,具有F=3和F=2两个状态。

光泵磁共振实验报告

光泵磁共振实验报告 摘要:在本实验中,我们通过设置和调节水平磁场,竖直磁场和扫场观察了抽运信号和光泵磁共振现象。通过测量水平磁场的电流值并计算得到铷的朗德g 因子。同时通过地磁场水平分量与总磁场和扫场的关系,计算出地磁场的水平分量大小。再者,由于装置的摆放决定了总场沿水平方向时共振信号最强,由此测量了地磁场竖直分量的大小,从而测得了地磁场的大小和方向。在实验过程中掌握了光泵磁共振的基本原理。 关键词:抽运,光泵磁共振 一、引言 光泵,也称光抽运,是借助于光辐射获得原子基态超精细结构能级及塞曼子能级间粒子数的非平衡分布的实验方法。光泵磁共振技术于1955年由法国科学家卡斯特勒发明,它是将光抽运技术和射频或微波磁共振技术相结合的一种实验技术,这种技术最早实现了粒子数反转。气体原子塞曼子能级之间的磁共振信号非常弱,普通方法很难探测。本实验利用光泵磁共振方法克服了磁共振信号弱的特点,将探测灵敏度提高了七八个数量级,能在弱磁场下精确检测原子能级的超精细结构。本实验研究Rb 原子的光泵磁共振现象,天然Rb 有两种同位素: 85 Rb (丰度为72.15%)、87 Rb (丰度为27.85%)。 二、实验原理 1.铷原子基态和最低激发态的能级 铷(Z=37)是一价金属元素,天然铷中含量大的同位素有两种:87Rb ,占27.85 %和85Rb ,占72.15%。它们的基态都是52S1/2。 在L —S 耦合下,形成双重态:52P1/2和52P3/2,这两个状态的能量不相等,产生精细分裂。因此,从5P 到5S 的跃迁产生双线,分别称为D1和D2线,如图B4-1所示,它们的波长分别是794.76nm 和780.0nm 。 通过L —S 耦合形成了电子的总角动量PJ ,与此相联系的核外电子的总磁矩 J μ为 2J J J e e g P m μ=- 式中 图B4-1 Rb 原子精细结构的形成

光磁共振

光磁共振 物理041班04180132 吕永平 摘要: 掌握观测光抽运效应的条件和方法,观察和测量共振信号的扫场法,超精细结构的理解, 掌握以光抽运为基础的光检测磁共振方法,进而测定铷原子超精细结构塞曼能级的朗德 因子。 引言: 光磁共振由法国物理学家Kastler在1950年首创的。它的基本思想是利用光的抽运效应造成原子基态Zeeman能级上粒子布居的偏极化,即偏离热平衡时所遵循的Boltzmann分布。 然后利用磁共振效应对这种偏极化布局进行扰动,使光的抽运速率变化。通过对抽运速率变化的探测来研究原子塞曼能级超精细结构。 把光频跃迁和射频磁共振跃迁结合起来,由于气体原子塞曼子能级间的磁共振信号非常弱,用磁共振的方法难于观察。本实验中应用了光探测的方法,既保持了磁共振分辨率高的优点,同时将探测灵敏度提高了几个以至十几个数量级。此方法可用于基础物理研究,在量子频标、精确测定磁场等问题上也都有很大的实际应用价值。由于光磁共振的应用价值,Kastler获得了1966年的诺贝尔奖。 实验方案: 实验仪器: 本实验总体系统由光泵磁共振实验仪主体单元、辅助源、射频信号发生器及示波器四部分组成。 下此图为实验装置示意图:

实验原理: 光抽运(光泵):利用光照射打破原子在所研究能级间的热平衡态,造成期望集居数差,它基于光和原子间的相互作用。 采用光探测,探测原子对光量子的吸收而不是采用一般的磁共振的探测方法(直接探测原子对射频量子的吸收),因光量子能量比射频量子能量高几个数量级,因而大大提高探测灵敏度。 光磁共振:是将光抽运、磁共振、光探测技术结合起来研究气态原子精细和超精细结构的一种实验技术,加深了人们对原子磁矩、 因子、能级寿命、能级精细结构、超精细结构及原子间相互作用的认识。 铷原子的能级分裂(精细结构的形成) 由电子的自旋与轨道运动相互作用(L-S 耦合)发生能级分裂,用J 表示电子总角动量量子数,对于基态,L=0,S=1/2,得J=1/2,标记为 ;对于最低激发态,L=1,S=1/2,得J=3/2,1/2,标记为 ,如右图所示,形成两条谱线。 电子轨道角动量L P 和自旋角动量S P 的合成角动量 J L S P P P =+ ,电子总磁矩J u ,两者关系为2J J J e u g P m =,其 中(1)(1)(1)12(1) J J J L L S S g J J +-+++=++ 原子超精细结构由核磁矩与电子磁矩的相互作用形成。核的 自旋量子数表示为I ,铷原子的两种同位素的自旋量子数分别 为:8785(27.85%),3/2 (72.15%),5/2Rb I Rb I ==,核的自旋角动量表示为I P ,得原子总角动量:F I J P P P =+ ,其中F 用来表示 原子总角动量量子数,F=I+J,…,|I-J|。 87851/2,2,1 ,3/2,3/2,3,2,1,01/2,2,1 ,5/2,3/2,...... J F Rb I J F J F Rb I J ==?=?==?==?=?=?基态基态 2F F F e u g P m =,其中 (1)(1)(1)2(1) F I F F J J I I g g F F +++-+=+ 塞曼子能级的形成:原子处于弱磁场中,由于原子总磁矩与磁场的相互作用使能级进一步分裂,形成塞曼子能级。这些能级用磁量子数来表示,,1,...,F M F F F =--,能级间距相同。F u 和B 相互作用能表示如下: F F F B E u B g M B μ=-?= 能级间距为:F B E g B μ?=,其中B μ为玻尔磁子。 将角动量为+ 的左旋圆偏振光照射到气态原子87Rb 后,根据光跃迁选择定则,基态中 2F M =+能级上的粒子数会越来越多,形成粒子数偏极化。高度的粒子数偏极化是进行磁共振实验的有利条件。 本实验中,在样品泡中加入少量分子磁矩较小的缓冲气体(如氮、氖等)避免铷原子与容器壁碰撞而使粒子失去偏极化。另外将温度保持在50到60摄氏度之间, 尽量减

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