物理学教程第二版马文蔚上册课后答案完整版

物理学教程第二版马文蔚上册课后答案完整版第一章质点运动学 1 -1 质点作曲线运动,在时刻t 质点的位矢为r,速度为v ,速率为v,t 至 t ，Δt 时间内的位移为Δr, 路程为Δs, 位矢大小的变化量为Δr 或称Δ,r, ,平均速度为,平均速率为(

1 根据上述情况,则必有

A ,Δr, Δs Δr

B ,Δr,? Δs ? Δr,当Δt?0 时有,dr, ds ? dr

C ,Δr,? Δr ? Δs,当Δt?0 时有,dr, dr ? ds

D ,Δr,? Δs ? Δr,当Δt?0 时有,dr, dr ds

2 根据上述情况,则必有

A ,, ,,,

B ,,?,,,?

C ,, ,,,?

D ,,?,,, 分析与解 1 质点在t 至 t ，Δt 时间内沿曲线从P 点运动到P′点,各量关系如图所示, 其中路程Δs ,PP′, 位移大小,Δr,,PP′,而Δr ,,r,-,r,表示质点位矢大小的变化量,三个量的物理含义不同,在曲线运动中大小也不相等注:在直线运动中有相等的可能 (但当Δt?0 时,点P′无限趋近P点,则有,dr,,ds,但却不等于dr(故选 B (

2 由于,Δr ,?Δs,故,即,,?(

但由于,dr,,ds,故,即,,,(由此可见,应选 C (

1 -

2 一运动质点在某瞬时位于位矢r x,y 的端点处,对其速度的大小有四种意见,即

1 ;

2 ;

3 ;

4 (

下述判断正确的是

A 只有 1 2 正确

B 只有 2 正确

C 只有 2 3 正确

D 只有 3 4 正确

分析与解表示质点到坐标原点的距离随时间的变化率,在极坐标系中叫径向速率(通常用符号vr表示,这是速度矢量在位矢方向上的一个分量;表示速度矢量;在自然坐标系中速度大小可用公式计算,在直角坐标系中则可由公式求解(故选 D (

1 -3 质点作曲线运动,r 表示位置矢量, v表示速度,a表示加速度,s 表示路程, a,表示切向加速度(对下列表达式,即

1 d v /dt ,;

2 dr/dt ,v;

3 ds/dt ,v;

4 d v /dt,,a,(

下述判断正确的是

A 只有 1 、 4 是对的

B 只有 2 、 4 是对的

C 只有 2 是对的

D 只有 3 是对的

分析与解表示切向加速度a,,它表示速度大小随时间的变化率,是加速度矢量沿速度方向的一个分量,起改变速度大小的作用;在极坐标系中表示径向速率vr 如题1 -2 所述 ;在自然坐标系中表示质点的速率v;而表示加速度的大小而不是切向加速度a,(因此只有 3 式表达是正确的(故选 D (

1 -4 一个质点在做圆周运动时,则有

A 切向加速度一定改变,法向加速度也改变

B 切向加速度可能不变,法向加速度一定改变

C 切向加速度可能不变,法向加速度不变

D 切向加速度一定改变,法向加速度不变

分析与解加速度的切向分量a,起改变速度大小的作用,而法向分量an起改变速度方向的作用(质点作圆周运动时,由于速度方向不断改变,相应法向加速度的方向也在不断改变,因而法向加速度是一定改变的(至于a,是否改变,则要视质点的速率情况而定(质点作匀速率圆周运动时, a,恒为零;质点作匀变速率圆周运动时, a,

为一不为零的恒量,当a,改变时,质点则作一般的变速率圆周运动(由此可见,应选

B (

1 - 已知质点沿x 轴作直线运动,其运动方程为,式中x 的单位为m,t 的单位为 s(求:

1 质点在运动开始后4.0 s内的位移的大小;

2 质点在该时间内所通过的路程;

3 t,

4 s时质点的速度和加速度(

分析位移和路程是两个完全不同的概念(只有当质点作直线运动且运动方向不改变时,位移的大小才会与路程相等(质点在t 时间内的位移Δx 的大小可直接由运动方程得到:,而在求路程时,就必须注意到质点在运动过程中可能改变运动方向,此时,位移的大小和路程就不同了(为此,需根据来确定其运动方向改变的时刻tp ,求出0,tp 和tp,t 内的位移大小Δx1 、Δx2 ,则t 时间内的路程,如图所示,至于t ,4.0 s 时质点速度和加速度可用和两式计算(

题 1-5 图

解 1 质点在4.0 s内位移的大小 2 由

得知质点的换向时刻为

t,0不合题意

则所以,质点在4.0 s时间间隔内的路程为 3 t,4.0 s时 1 -6 已知质点的运动方程为,式中r 的单位为m,t 的单位为,(求:

1 质点的运动轨迹;

2 t ,0 及t ,2,时,质点的位矢;

3 由t ,0 到t ,2,内质点的位移Δr 和径向增量Δr; 分析质点的轨迹方程为y ,f x ,可由运动方程的两个分量式x t 和y t 中消去t 即可得到(对于r、

Δr、Δr、Δs 来说,物理含义不同,解 1 由x t 和y t 中消去t 后得质点轨迹方程为这是一个抛物线方程,轨迹如图 a 所示(

2 将t ,0,和t ,2,分别代入运动方程,可得相应位矢分别为

,

图 a 中的P、Q 两点,即为t ,0,和t ,2,时质点所在位置(

3 由位移表达式,得其中位移大小

而径向增量题 1-6 图

1 - 质点的运动方程为式中x,y 的单位为m,t 的单位为,(

试求: 1 初速度的大小和方向; 2 加速度的大小和方向(

分析由运动方程的分量式可分别求出速度、加速度的分量,再由运动合成算出速度和加速度的大小和方向(

解 1 速度的分量式为当t ,0 时, vx ,-10 m??,-1 , vy ,15 m??,-1 ,则初速度大小为设v与x 轴的夹角为α,则α,123?41′

2 加速度的分量式为

,

则加速度的大小为设a 与x 轴的夹角为β,则β,-33?41′ 或326?19′

1 - 一升降机以加速度1.2

2 m??,-2上升,当上升速度为2.44 m??,-1时,有一螺丝自升降机的天花板上松脱,天花板与升降机的底面相距2.74 m(计算: 1 螺丝从天花板落到底面所需要的时间; 2 螺丝相对升降机外固定柱子的下降距离( 分析在升降机与螺丝之间有相对运动的情况下,一种处理方法是取地面为参考系,分别讨论升降机竖直向上的匀加速度运动和初速不为零的螺丝的自由落体运动,列出这两种运动在同一坐标系中的运动方程y1 ,y1 t 和y2 ,y2 t ,并考虑它们相遇,即位矢相同这一条件,问题即可解;另一种方法是取升降机或螺丝为参考系,这

时,螺丝或升降机相对它作匀加速运动,但是,此加速度应该是相对加速度(升降机厢的高度就是螺丝或升降机运动的路程(

解1 1 以地面为参考系,取如图所示的坐标系,升降机与螺丝的运动方程分别为当螺丝落至底面时,有y1 ,y2 ,即 2 螺丝相对升降机外固定柱子下降的距离为解2 1 以升降机为参考系,此时,螺丝相对它的加速度大小a′,g ，a,螺丝落至底面时,有 2 由于升降机在t 时间内上升的高度为则

题 1-8 图

1 -9 质点沿直线运动,加速度a,4 -t

2 ,式中a的单位为m??,-2 ,t的单位为,(如果当t ,3,时,x,9 m,v ,2 m??,-1 ,求质点的运动方程(

分析本题属于运动学第二类问题,即已知加速度求速度和运动方程,必须在给定条件下用积分方法解决(由和可得和(如a,a t 或v ,v t ,则可两边直接积分(如果a 或v不是时间t 的显函数,则应经过诸如分离变量或变量代换等数学操作后再做积分(

解由分析知,应有得 1

由

得 2

将t,3,时,x,9 m,v,2 m??,-1代入 1 2 得v0,-1 m??,-1,x0,0.75 m于是可得质点运动方程为 1 -1 一石子从空中由静止下落,由于空气阻力,石子并非作自由落体运动,现测得其加速度a,A -Bv,式中A、B 为正恒量,求石子下落的速度和运动方程(

分析本题亦属于运动学第二类问题,与上题不同之处在于加速度是速度v的函数,因此,需将式dv ,a v dt 分离变量为后再两边积分(

解选取石子下落方向为y 轴正向,下落起点为坐标原点(

1 由题意知 1

用分离变量法把式 1 改写为

2

将式 2 两边积分并考虑初始条件,有得石子速度

由此可知当,t??时,为一常量,通常称为极限速度或收尾速度(

2 再由并考虑初始条件有得石子运动方程 1 -1 一质点具有恒定加速度

a ,6i ，4j,式中a的单位为m??,-2 (在t,0时,其速度为零,位置矢量r0 ,10 mi(求: 1 在任意时刻的速度和位置矢量; 2 质点在Oxy 平面上的轨迹方程,并画出轨迹的示意图(

分析与上两题不同处在于质点作平面曲线运动,根据叠加原理,求解时需

根据加速度的两个分量ax 和ay分别积分,从而得到运动方程r的两个分量式x t 和y t (由于本题中质点加速度为恒矢量,故两次积分后所得运动方程为固定形式,即和,两个分运动均为匀变速直线运动(读者不妨自己验证一下( 解由加速度定义式,根据初始条件t0 ,0时v0 ,0,积分可得又由及初始条件t,0 时,r0, 10 m i,积分可得由上述结果可得质点运动方程的分量式,即x ,10，3t2

y ,2t2

消去参数t,可得运动的轨迹方程

3y ,2x -20 m

这是一个直线方程(直线斜率,α,33?41′(轨迹如图所示(

1 -1 质点在Oxy 平面内运动,其运动方程为r,2.0ti ， 19.0 -2.0t

2 j,

式中r 的单位为m,t的单位为s(求: 1 质点的轨迹方程; 2 在t1,1.0s 到t2 ,2.0s 时间内的平均速度; 3 t1 ,1.0,时的速度及切向和法向加速度; 4

t ,1.0s 时质点所在处轨道的曲率半径ρ(

分析根据运动方程可直接写出其分量式x ,x t 和y ,y t ,从中消去参数t,

即得质点的轨迹方程(平均速度是反映质点在一段时间内位置的变化率,即,它与时间间隔Δt 的大小有关,当Δt?0 时,平均速度的极限即瞬时速度(切向和法向加速度是指在自然坐标下的分矢量a, 和an ,前者只反映质点在切线方向速度大小的变化率,即,后者只反映质点速度方向的变化,它可由总加速度a 和a, 得到(在求得

t1 时刻质点的速度和法向加速度的大小后,可由公式求ρ(

解 1 由参数方程

x ,2.0t, y ,19.0-2.0t2

消去t 得质点的轨迹方程:

y ,19.0 -0.50x2

2 在t1 ,1.00, 到t2 ,2.0,时间内的平均速度

3 质点在任意时刻的速度和加速度分别为则t1 ,1.00,时的速度

v t ,t ,1,,2.0i -4.0j

切向和法向加速度分别为 4 t ,1.0,质点的速度大小为则

1 -1 飞机以100 m??,-1 的速度沿水平直线飞行,在离地面高为100 m时,驾驶员要把物品空投到前方某一地面目标处,问: 1 此时目标在飞机正下方位置的前面多远,

2 投放物品时,驾驶员看目标的视线和水平线成何角度,

3 物品投出 2.0,后,它的法向加速度和切向加速度各为多少,

分析物品空投后作平抛运动(忽略空气阻力的条件下,由运动独立性原理知,物品在空中沿水平方向作匀速直线运动,在竖直方向作自由落体运动(到达地面目标时,两方向上运动时间是相同的(因此,分别列出其运动方程,运用时间相等的条件,即可求解(

此外,平抛物体在运动过程中只存在竖直向下的重力加速度(为求特定时刻t时物体的切向加速度和法向加速度,只需求出该时刻它们与重力加速度之间的夹角α

或β(由图可知,在特定时刻t,物体的切向加速度和水平线之间的夹角α,可由此时刻的两速度分量vx 、vy求出,这样,也就可将重力加速度g 的切向和法向分量求得(

解 1 取如图所示的坐标,物品下落时在水平和竖直方向的运动方程分别为

x ,vt, y ,1/2 gt2

飞机水平飞行速度v,100 m??s-1 ,飞机离地面的高度y,100 m,由上述两式可得目标在飞机正下方前的距离 2 视线和水平线的夹角为 3 在任意时刻物品的速度与水平轴的夹角为取自然坐标,物品在抛出2s 时,重力加速度的切向分量与法向分量分别为 1 -14 ，他随即以仰角冲出，飞越跨度达57 m，安全着陆在西岸木桥上，求: 题 1-14 图柯飞车跨越黄河用了多长时间,

若起飞点高出河面10 m，柯驾车飞行的最高点距河面为几米,

西岸木桥和起飞点的高度差为多少,

分析由题意知，飞车作斜上抛运动，对包含抛体在内的一般曲线运动

来说，运用叠加原理是求解此类问题的普适方法，操作程序是:建立一个恰当的直角坐标系，将运动分解为两个相互正交的直线运动，由于在抛体运动中，质点的加速度恒为g，故两个分运动均为匀变速直线运动或其中一个为匀速直线运动，直接列出相关运动规律方程即可求解，本题可建立图示坐标系，图中分别表示飞车的最大高度和飞跃跨度.

解在图示坐标系中，有

(1)

(2)

(3)

1 由式(1)，令 m，得飞跃时间

s

(2)由式(3)，令，得飞行到最大高度所需时间将代入式(2)，得飞行最大高度

m

则飞车在最高点时距河面距离为

m m

(3)将 s 代入式(2)，得西岸木桥位置为

y - 4.22 m

“-”号表示木桥在飞车起飞点的下方.

讨论本题也可以水面为坐标系原点，则飞车在 y方向上的运动方程应为

m +

1 -15 ，球的抛射角，设球被抛出时的速率v0 ,1 m??,-1

题 1-15 图分析求解方法与上题类似，但本题可将运动按两种方式分解，如图(a)和图(b)所示.在图(a)坐标系中，两个分运动均为匀减速直线运动，加速度大小分别为-g 和-g ，看似复杂，但求解本题确较方便，因为落地时有y 0,对应的时间t和x的值即为本题所求.在图(b)坐标系中，分运动看似简单，但求解本题还需将落地点P的坐标y与x的关系列出来.

解 1 由分析知，在图(a)坐标系中，有 (1)

(2) 落地时，有y 0，由式(2)解得飞行时间为

s

将 t 值代入式(1)，得 m 解 2 由分析知，在图(b)坐标系中，

对小球 (1)

(2)

对点P (3)

由式(1)、(2)可得球的轨道方程为

(4)

落地时，应有，即解之得落地点P的x坐标为

(5)

则 m

联解式(1)和式(5)可得飞行时间

s

讨论比较两种解法，你对如何灵活运用叠加原理有什么体会? 1 -16 一质点

沿半径为R 的圆周按规律运动,v0 、b 都是常量( 1 求t 时刻质点的总加速度; 2 t 为何值时总加速度在数值上等于b, 3 当加速度达到b 时,质点已沿圆周运行了多少圈,

分析在自然坐标中,s 表示圆周上从某一点开始的曲线坐标(由给定的运动方

程s ,s t ,对时间t 求一阶、二阶导数,即是沿曲线运动的速度v 和加速度的切

向分量a,,而加速度的法向分量为an,v2 /R(这样,总加速度为a ,a,e,，anen(至

于质点在t 时间内通过的路程,即为曲线坐标的改变量Δs,st -s0(因圆周长为

2πR,质点所转过的圈数自然可求得(

解 1 质点作圆周运动的速率为其加速度的切向分量和法向分量分别为

,

故加速度的大小为其方向与切线之间的夹角为 2 要使,a,,b,由可得 3 从t,0 开始到t,v0 /b 时,质点经过的路程为因此质点运行的圈数为 1 - 一半径为0.50 m 的飞轮在启动时的短时间内,其角速度与时间的平方成正比(在t,2.0, 时测得轮缘一点的速度值为4.0 m??,-1(求: 1 该轮在t′,0.5

,的角速度,轮缘一点的切向加速度和总加速度; 2 该点在2.0,内所转过的角度(

分析首先应该确定角速度的函数关系ω,kt2(依据角量与线量的关系由特定时刻的速度值可得相应的角速度,从而求出式中的比例系数k,ω,ω t 确定后,注意

到运动的角量描述与线量描述的相应关系,由运动学中两类问题求解的方法微分法和积分法 ,即可得到特定时刻的角加速度、切向加速度和角位移( 解因ωR ,v,由题意ωt2 得比例系数所以

则t′,0.5, 时的角速度、角加速度和切向加速度分别为总加速度在2.0,内该点所转过的角度 1 - 一质点在半径为0.10 m的圆周上运动,其角位置为,式中θ 的单位为rad,t 的单位为,( 1 求在t ,2.0,时质点的法向加速度和切向加速度( 2 当切向加速度的大小恰等于总加速度大小的一半时,θ 值为多少, 3 t 为多少时,法向加速度和切向加速度的值相等,

分析掌握角量与线量、角位移方程与位矢方程的对应关系,应用运动学求解的方法即可得到(

解 1 由于,则角速度(在t ,2 , 时,法向加速度和切向加速度的数值分别为 2 当时,有,即得

此时刻的角位置为 3 要使,则有 t ,0.55,

1 - 一无风的下雨天,一列火车以v1,20.0 m??,-1 的速度匀速前进,在车内的旅客看见玻璃窗外的雨滴和垂线成75?角下降(求雨滴下落的速度v

2 ( 设下降的雨滴作匀速运动

分析这是一个相对运动的问题(设雨滴为研究对象,地面为静止参考系,,火车为动参考系,′(v1 为,′相对, 的速度,v2 为雨滴相对,的速度,利用相对运动速度的关系即可解(解以地面为参考系,火车相对地面运动的速度为v1 ,雨滴相对地面竖直下落的速度为v2 ,旅客看到雨滴下落的速度v2′为相对速度,它们之间的关系为如图所示 ,于是可得 1 -2 如图 a 所示,一汽车在雨中沿直线行驶,其速率为v1 ,下落雨滴的速度方向偏于竖直方向之前θ 角,速率为v2′,若车后有一长方形物体,问车速v1为多大时,此物体正好不会被雨水淋湿,

分析这也是一个相对运动的问题(可视雨点为研究对象,地面为静参考系,,汽车为动参考系,′(如图 a 所示,要使物体不被淋湿,在车上观察雨点下落的方向即雨点相对于汽车的运动速度v2′的方向应满足(再由相对速度的矢量关系,即可求出所需车速v1(解由〔图 b 〕,有而要使,则第二章牛顿定律

2 -1 如图 a 所示,质量为m 的物体用平行于斜面的细线联结置于光滑的斜面上,若斜面向左方作加速运动,当物体刚脱离斜面时,它的加速度的大小为

A gsin θ

B gcos θ

C gtan θ

D gcot θ 分析与解当物体离开斜面瞬间,斜面对物体的支持力消失为零,物体在绳子拉力F, 其方向仍可认为平行于斜面和重力作用下产生平行水平面向左的加速度a,如图 b 所示,由其可解得合外力为mgcot θ,故选 D (求解的关键是正确分析物体刚离开斜面瞬间的物体受力情况和状态特征(

2 -2 用水平力FN把一个物体压着靠在粗糙的竖直墙面上保持静止(当FN逐渐增大时,物体所受的静摩擦力Ff的大小

A 不为零,但保持不变

B 随FN成正比地增大

C 开始随FN增大,达到某一最大值后,就保持不变

D 无法确定

分析与解与滑动摩擦力不同的是,静摩擦力可在零与最大值μFN范围内取值(当FN增加时,静摩擦力可取的最大值成正比增加,但具体大小则取决于被作用物体的运动状态(由题意知,物体一直保持静止状态,故静摩擦力与重力大小相等,方向相反,并保持不变,故选 A (

2 -

3 一段路面水平的公路,转弯处轨道半径为R,汽车轮胎与路面间的摩擦因数为μ,要使汽车不至于发生侧向打滑,汽车在该处的行驶速率

A 不得小于

B 必须等于

C 不得大于

D 还应由汽车的质量m 决定

分析与解由题意知,汽车应在水平面内作匀速率圆周运动,为保证汽车转弯时不侧向打滑,所需向心力只能由路面与轮胎间的静摩擦力提供,能够提供的最大向心力应为μFN(由此可算得汽车转弯的最大速率应为v,μRg(因此只要汽车转弯时的实际速率不大于此值,均能保证不侧向打滑(应选 C (

2 -4 一物体沿固定圆弧形光滑轨道由静止下滑,在下滑过程中,则

A 它的加速度方向永远指向圆心,其速率保持不变

B 它受到的轨道的作用力的大小不断增加

C 它受到的合外力大小变化,方向永远指向圆心

D 它受到的合外力大小不变,其速率不断增加分析与解由图可知,物体在下滑过程中受到大小和方向不变的重力以及时刻指向圆轨道中心的轨道支持力FN作用,其合外力方向并非指向圆心,其大小和方向均与物体所在位置有关(重力的切向分量m gcos θ 使物体的速率将会不断增加由机械能守恒亦

可判断 ,则物体作圆周运动的向心力又称法向力将不断增大,由轨道法向方向上的动力学方程可判断,随θ 角的不断增大过程,轨道支持力FN也将不断增大,由此可见应选 B (

*2 -5 图 a 示系统置于以a ,1/4 g 的加速度上升的升降机内,A、B 两物体质量相同均为m,A 所在的桌面是水平的,绳子和定滑轮质量均不计,若忽略滑轮轴上和桌面上的摩擦,并不计空气阻力,则绳中张力为

A 58 mg

B 12 mg

C mg

D 2mg

分析与解本题可考虑对A、B 两物体加上惯性力后,以电梯这个非惯性参考系进行求解(此时A、B 两物体受力情况如图 b 所示,图中a′为A、B 两物体相对电梯的加速度,ma为惯性力(对A、B 两物体应用牛顿第二定律,可解得F, ,5/8

mg(故选 A ( 讨论对于习题2 -5 这种类型的物理问题,往往从非惯性参考系本

题为电梯观察到的运动图像较为明确,但由于牛顿定律只适用于惯性参考系,故从

非惯性参考系求解力学问题时,必须对物体加上一个虚拟的惯性力(如以地面为惯性参考系求解,则两物体的加速度aA 和aB 均应对地而言,本题中aA 和aB的大小与

方向均不相同(其中aA 应斜向上(对aA 、aB 、a 和a′之间还要用到相对运动规律,求解过程较(有兴趣的读者不妨自己尝试一下(

2 -6 图示一斜面,倾角为α,底边AB 长为l ,2.1 m,质量为m 的物体从题2 -

6 图斜面顶端由静止开始向下滑动,斜面的摩擦因数为μ,0.14(试问,当α为何值时,物体在斜面上下滑的时间最短, 其数值为多少, 分析动力学问题一般分为两类: 1 已知物体受力求其运动情况; 2 已知物体的运动情况来分析其所受的力(当然,在一个具体题目中,这两类问题并无截然的界限,且都是以加速度作为中介,把动力学

方程和运动学规律联系起来(本题关键在列出动力

学和运动学方程后,解出倾角与时间的函数关系α,f t ,然后运用对t 求极值

的方法即可得出数值来(

解取沿斜面为坐标轴Ox,原点O 位于斜面顶点,则由牛顿第二定律有

1

又物体在斜面上作匀变速直线运动,故有则

2

为使下滑的时间最短,可令,由式 2 有则可得 ,

此时

2 -7 工地上有一吊车,将甲、乙两块混凝土预制板吊起送至高空(甲块质量为

m1 ,2.00 ×102 kg,乙块质量为m2 ,1.00 ×102 kg(设吊车、框架和钢丝绳的质

量不计(试求下述两种情况下,钢丝绳所受的张力以及乙块对甲块的作用力: 1 两物块以10.0 m??,-2 的加速度上升; 2 两物块以1.0 m??,-2 的加速度上升(从本题

的结果,你能体会到起吊重物时必须缓慢加速的道理吗,

分析预制板、吊车框架、钢丝等可视为一组物体(处理动力学问题通常采用“隔离体”的方法,分析物体所受的各种作用力,在所选定的惯性系中列出它们各自的动力学方程(根据连接体中物体的多少可列出相应数目的方程式(结合各物体之间的相互作用和联系,可解决物体的运动或相互作用力(

解按题意,可分别取吊车含甲、乙和乙作为隔离体,画示力图,并取竖直向上为Oy 轴正方向如图所示 (当框架以加速度a 上升时,有

F,- m1 ，m2 g , m1 ，m2 a 1

FN2m2 g ,m2 a 2

解上述方程,得

F, , m1 ，m2 g ，a 3

FN2 ,m2 g ，a 4

1 当整个装置以加速度a ,10 m??,-

2 上升时,由式

3 可得绳所受张力的值为

F, ,5.94 ×103 N

乙对甲的作用力为

F′N2 ,-FN2 ,-m2 g ，a ,-1.98 ×103 N

2 当整个装置以加速度a ,1 m??,-2 上升时,得绳张力的值为

F, ,3.24 ×103 N

此时,乙对甲的作用力则为

F′N2,-1.08 ×103 N

由上述计算可见,在起吊相同重量的物体时,由于起吊加速度不同,绳中所受张力也不同,加速度大,绳中张力也大(因此,起吊重物时必须缓慢加速,以确保起吊过程的安全(

2 -8 如图 a 所示,已知两物体A、B 的质量均为m,3.0kg 物体A 以加速度

a ,1.0 m??,-2 运动,求物体B 与桌面间的摩擦力( 滑轮与连接绳的质量不计

分析该题为连接体问题,同样可用隔离体法求解(分析时应注意到绳中张力大小处处相等是有条件的,即必须在绳的质量和伸长可忽略、滑轮与绳之间的摩擦不计的前提下成立(同时也要注意到张力方向是不同的(

解分别对物体和滑轮作受力分析〔图 b 〕(由牛顿定律分别对物体A、B 及滑轮列动力学方程,有

mA g -F, ,mA a 1

F′,1 -F, ,mB a′ 2

F′, -2F,1 ,0 3

考虑到mA ,mB ,m, F, ,F′, , F,1 ,F′,1 ,a′,2a,可联立解得物体与桌面的摩擦力讨论动力学问题的一般解题步骤可分为: 1 分析题意,确定研究对象,分析受力,选定坐标; 2 根据物理的定理和定律列出原始方程组; 3 解方程组,得出文字结果; 4 核对量纲,再代入数据,计算出结果来(

2 -9 质量为m′的长平板A 以速度v′在光滑平面上作直线运动,现将质量为m 的木块B 轻轻平稳地放在长平板上,板与木块之间的动摩擦因数为μ,求木块在长平板上滑行多远才能与板取得共同速度,

分析当木块B 平稳地轻轻放至运动着的平板A 上时,木块的初速度可视为零,由于它与平板之间速度的差异而存在滑动摩擦力,该力将改变它们的运动状态(根据牛顿定律可得到它们各自相对地面的加速度(换以平板为参考系来分析,此时,木块以初速度-v′ 与平板运动速率大小相等、方向相反作匀减速运动,其加速度为相对加速度,按运动学公式即可解得(

该题也可应用第三章所讲述的系统的动能定理来解(将平板与木块作为系统,该系统的动能由平板原有的动能变为木块和平板一起运动的动能,而它们的共同速度可根据动量定理求得(又因为系统内只有摩擦力作功,根据系统的动能定理,摩擦力

的功应等于系统动能的增量(木块相对平板移动的距离即可求出( 解1 以地面为参考系,在摩擦力,μmg 的作用下,根据牛顿定律分别对木块、平板列出动力学方程,μmg ,ma1

,-,m′a2

a1 和a2 分别是木块和木板相对地面参考系的加速度(若以木板为参考系,木块相对平板的加速度a ,a1 ，a2 ,木块相对平板以初速度- v′作匀减速运动直至最终停止(由运动学规律有

- v′2 ,2as

由上述各式可得木块相对于平板所移动的距离为解2 以木块和平板为系统,它们之间一对摩擦力作的总功为

式中l 为平板相对地面移动的距离(

由于系统在水平方向上不受外力,当木块放至平板上时,根据动量守恒定律,有m′v′, m′，m v〃

由系统的动能定理,有由上述各式可得 2 -10 如图 a 所示,在一只半径为R 的半球形碗内,有一粒质量为m 的小钢球,当小球以角速度ω在水平面内沿碗内壁作匀速圆周运动时,它距碗底有多高,

分析维持钢球在水平面内作匀角速度转动时,必须使钢球受到一与向心加速度相对应的力向心力 ,而该力是由碗内壁对球的支持力FN 的分力来提供的,由于支持力FN 始终垂直于碗内壁,所以支持力的大小和方向是随ω而变的(取图示Oxy 坐标,列出动力学方程,即可求解钢球距碗底的高度(

解取钢球为隔离体,其受力分析如图 b 所示(在图示坐标中列动力学方程

1

2

且有 3

由上述各式可解得钢球距碗底的高度为可见,h 随ω的变化而变化(

2 -11 在如图(a)所示的轻滑轮上跨有一轻绳，绳的两端连接着质量分别为1 kg和2 kg的物体A和B，现以50 N的恒力F向上提滑轮的轴，不计滑轮质量及滑轮与绳间摩擦，求A和B的加速度各为多少, 题 2-11 图

分析在上提物体过程中，由于滑轮可以转动，所以A、B两物体对地加速度并不相同，故应将A、B和滑轮分别隔离后，运用牛顿定律求解，本题中因滑轮质量可以不计，故两边绳子张力相等，且有.

解隔离后，各物体受力如图(b)所示，有

滑轮

A

B

联立三式，得

讨论如由式求解，所得是A、B两物体构成的质点系的质心加速度，并不是

A、B两物体的加速度.上式叫质心运动定理. 2 -12 一质量为50 g的物体挂在一

弹簧末端后伸长一段距离后静止，经扰动后物体作上下振动，若以物体静平衡位置为原点，向下为y轴正向.测得其运动规律按余弦形式即，式中t以s计，y以m 计，试求:(1)作用于该物体上的合外力的大小;(2)证明作用在物体上的合外力大小与物体离开平衡位置的y距离成正比.

分析本题可直接用求解，y为物体的运动方程，F即为作用于物体上的合外力(实为重力与弹簧力之和)的表达式，本题显示了物体作简谐运动时的动力学特征.

解 (1)由分析知

F (N)

该式表示作用于物体上的合外力随时间t按余弦作用周期性变化，F 0表示合

力外力向下，F 0表示合外力向上.

(2) F.

由上式知，合外力F的大小与物体离开平衡位置距离y的大小成正比.“-”号表示与位移的方向相反.

2 -1

3 一质量为10 kg 的质点在力F 的作用下沿x 轴作直线运动,已知

F ,120t ，40,式中F 的单位为N, t的单位的,(在t,0时,质点位于x ,5.0 m处,其速度v0,6.0 m??(求质点在任意时刻的速度和位置(

分析这是在变力作用下的动力学问题(由于力是时间的函数,而加速度a,dv/dt,这时,动力学方程就成为速度对时间的一阶微分方程,解此微分方程可得质点的速度v t ;由速度的定义v,dx /dt,用积分的方法可求出质点的位置(

解因加速度a,dv/dt,在直线运动中,根据牛顿运动定律有依据质点运动的初

始条件,即t0 ,0 时v0 ,6.0 m??,-1 ,运用分离变量法对上式积分,得

v,6.0+4.0t+6.0t2

又因v,dx /dt,并由质点运动的初始条件:t0 ,0 时 x0 ,5.0 m,对上式分离变

量后积分,有 x ,5.0+6.0t+2.0t2 +2.0t3

2 -1 轻型飞机连同驾驶员总质量为1.0 ×10

3 kg(飞机以55.0 m??,-1 的速

率在水平跑道上着陆后,驾驶员开始制动,若阻力与时间成正比,比例系数α,5.0

×102 N??,-1 ,空气对飞机升力不计,求: 1 10,后飞机的速率; 2 飞机着陆后10,内滑行的距离(

分析飞机连同驾驶员在水平跑道上运动可视为质点作直线运动(其水平方

向所受制动力F 为变力,且是时间的函数(在求速率和距离时,可根据动力学方

程和运动学规律,采用分离变量法求解(

解以地面飞机滑行方向为坐标正方向,由牛顿运动定律及初始条件,有得

因此,飞机着陆10,后的速率为

v ,30 m??,-1

又

故飞机着陆后10,内所滑行的距离 2 -1 质量为m 的跳水运动员,从10.0 m 高台上由静止跳下落入水中(高台距水面距离为h(把跳水运动员视为质点,并略去空气阻力(运动员入水后垂直下沉,水对其阻力为bv2 ,其中b 为一常量(若以水面上一点为坐标原点O,竖直向下为Oy 轴,求: 1 运动员在水中的速率v与y 的函数关系; 2 如b /m ,0.40m -1 ,跳水运动员在水中下沉多少距离才能使其速率v减少到落水速率v0 的1/10, 假定跳水运动员在水中的浮力与所受的重力大小恰好相等分析该题可以分为两个过程,入水前是自由落体运动,入水后,物体受重力P、浮力F 和水的阻力的作用,其合力是一变力,因此,物体作变加速运动(虽然物体的受力分析比较简单,但是,由于变力是速度的函数在有些问题中变力是时间、位置的函数 ,对这类问题列出动力学方程并不复杂,但要从它计算出物体运动的位置和速度就比较困难了(通常需要采用积分的方法去解所列出的微分方程(这也成了解题过程中的难点(在解方程的过程中,特别需要注意到积分变量的统一和初始条件的确定(

解 1 运动员入水前可视为自由落体运动,故入水时的速度为运动员入水后,由牛顿定律得

P - -F ,ma

由题意P ,F、,bv2 ,而a ,dv /dt ,v d v /dy ,代

入上式后得

-bv2, mv d v /dy

考虑到初始条件y0 ,0 时, ,对上式积分,有 2 将已知条件b/m ,0.4 m-

1 ,v ,0.1v0 代入上式,则得

2 -1 一质量为m 的小球最初位于如图 a 所示的A 点,然后沿半径为r的光滑圆轨道ADCB下滑(试求小球到达点C时的角速度和对圆轨道的作用力(