量子力学习题解答-第5章
第五章
全同粒子
本章主要内容概要
1. 全同粒子:质量、电荷、自旋等固有性质完全相同的微观粒子称为全同粒子。在一个量子体系中全同粒子是不可区分的,两全同粒子相互交换不会引起物理性质的改变(全同性原理)。所有的微观粒子可以分为两类:波色子和费米子。所有自旋为 整数倍的粒子称为波色子,而所有自旋为/2 奇数倍的粒子称为费米子。由费米子组成的量子体系,不能有两个或两个以上的费米子处于同一个状态(泡利不相容原理),体系的波函数在交换任意两个费米子时是反对称的。对由波色子组成的量子体系,则不受泡利不相容原理的限制,两个或两个以上的波色子可以处于同一个状态,体系的波函数在交换任意两个波色子时是对称的。
如果体系的波函数可以由归一化的单粒子波函数()i q αφ的积表示,其中i 表示不同的单粒子态,q α表示第α个粒子的量子数(包括空间与自旋),则由N 个费米子组成体系的反对称波函数可以用N 阶行列式表示为
12121212()
()()()()()(,,...,,...,)()()()
i i i N j j j N A N k k k N q q q q q q q q q q q q q αφφφφφφΦ=
交换任何两个粒子就是交换行列式中的两列,这使行列式改变符号,即波函数A Φ在交换两粒子时是反对称的。当任两粒子处于相同状态,即行列式中两行相同,行列式为零,表示不能有两个或两个以上的费米子处于同一个状态。
对由N 个波色子组成的体系,体系的对称波函数可以表示为 1212(,,...,,...,)()()...()A N i j k N P
q q q q C P q q q αφφφΦ=∑
其中P 表示N 个粒子在波函数中的某一种排列,P
∑表示对所有可能排列求和,由于波色
子可以处于相同的状态,,,...,i j k 可以相等,C 是归一化常数为求和的项数,,,...,i j k 完全相等时为1
,全不相等时为1/
2.交换力:以两粒子体系为例,若体系的波函数可以表示为空间部分和自旋部分之积,对称和反对称的空间波函数为
121212(,)()()()()]a b b a x x x x x x ψψψψψ±=±
这种波函数对称化的要求会使两粒子间出现一种力的作用,称为交换力。对对称空间波函数这个力是吸引力,倾向于把两粒子拉近;对反对称空间波函数,这个力是排斥力,倾向于让两粒子相互远离。固体中属于不同原子的两个电子组成的共价键可以由这种力解释,两电子体系的波函数是反对称的,当两个电子的自旋波函数为反对称的自旋单态时,空间波函数必是对称的,所以这种状态下的两个电子倾向于相互靠近,形成共价键。
3. 元素周期表:原子中一个单粒子态(),,n l m 称之为轨道,因为电子是费米子,受到泡利不相容原理的制约,一个轨道上只能有两个电子(一个自旋向上,一个自旋向下)。当原子处于基态时,电子将从最低能态开始依据洪特定则依次填充。1n =这个壳层能容纳两个电子,2n =壳层能容纳8个,3n =容纳18个,第n 个壳层可以容纳2
2n 个电子。(洪特第一定则:在其它量都相同时,总自旋(S )取最大值的状态的能量最低。第二定则:当
自旋给定时,总轨道角量子数(L )取最大值且同整体的反对称性一致时,将具有最低的能量。第三定则:如果次壳层(n ,l )填充不到一半,则能量最低态满足:J=L-S ;如果填充超过一半,则J=L+S 态能量最低。)一般以
21
S J L +表示原子电子组态,其中S 为电子总自
旋角动量,L 为总轨道角动量,J 为总角动量量子数。
习题5.7 解:(a )可分辨粒子
()()()()123123,,a b c x x x x x x ψψψψ=
(b )全同玻色子
(
)()()()()()()()()()()()()()()()()()()123123123123123123123,,a b c a c b b a c b c a c b a c a b x x x x x x x x x x x x x x x x x x x x x ψψψψψψψψψψψψψψψψψψψ=+++++⎤⎦
(c )全同费米子
()()()()
()()()()()(
)
()()()()()()()()()()()()()()()()()()111123222333123123123123123123,,a b c a b c a b c a b c a c b b a c b c a c b a c a b x x x x x x x x x x x x x x x x x x x x x x x x x x x x x x ψψψψψψψψψψψψψψψψψψψψψψψψψ=
=
--+-+⎤⎦
习题5.33 解:
(a )对于可分辨例子,三个粒子都可以处于任意一个态,所以总共会有3327=个可能三粒
子态。列出如下:
(b )当粒子为全同玻色子时,要求波函数满足交换对称性,共10个可能态。 三个粒子处于相同粒子态:3个
123()()()a a a x x x ψψψ 123()()()b b b x x x ψψψ 123()()()
c c c x x x ψψψ 三个粒子处于两个粒子态:6个
1231231231
()()()()()()()()())a a b a b a b a a x x x x x x x x x ψψψ+ψψψ+ψψψ
123123123()()()()()()()()())a a c a c a c a a x x x x x x x x x ψψψ+ψψψ+ψψψ
1231231231
()()()()()()()()())b b a b a b a b b x x x x x x x x x ψψψ+ψψψ+ψψψ
123123123()()()()()()()()())b b c b c b c b b x x x x x x x x x ψψψ+ψψψ+ψψψ
1231231231
()()()()()()()()())c c a c a c a c c x x x x x x x x x ψψψ+ψψψ+ψψψ
123123123()()()()()()()()())c c b c b c b c c x x x x x x x x x ψψψ+ψψψ+ψψψ 三个粒子处于三个不同粒子态:1个
123123123123123123()()()()()()()()()
()()()()()()()()())
a b c a c b b a c b c a c a b c b a x x x x x x x x x x x x x x x x x x ψψψ+ψψψ+ψψψ+ψψψ+ψψψ+ψψψ
(c )当粒子为全同费米子时,要求波函数满足完全反对称性,每个费米子必须处在互不相同的态上,只有1种可能态
]111222123123333
1231231231
23
()()()()()()()()()()()()()()()()()()()()()()()()()()()a b c a b c a b c a c b a b c b a c b c a c a b c b a x x x x x x x x x x x x x x x x x x x x x x x x x x x ψψψψ=ψψψ-ψψψψψ-ψψψ+ψψψ+ψψψ-ψψψ
量子力学课后习题答案
量子力学习题及解答 第一章 量子理论基础 1.1 由黑体辐射公式导出维恩位移定律:能量密度极大值所对应的波长m λ与温度T 成反比,即 m λ T=b (常量); 并近似计算b 的数值,准确到二位有效数字。 解 根据普朗克的黑体辐射公式 dv e c hv d kT hv v v 1 1 833 -⋅ =πρ, (1) 以及 c v =λ, (2) λρρd dv v v -=, (3) 有 ,1 18)() (5-⋅=⋅=⎪⎭ ⎫ ⎝⎛-=-=kT hc v v e hc c d c d d dv λλλ πλλρλλλρλρ ρ 这里的λρ的物理意义是黑体内波长介于λ与λ+d λ之间的辐射能量密度。 本题关注的是λ取何值时,λρ取得极大值,因此,就得要求λρ 对λ的一阶导数为零,由此可求得相应的λ的值,记作m λ。但要注意的是,还需要验证λρ对λ的二阶导数在m λ处的取值是否小于零,如果小于零,那么前面求得的m λ就是要求的,具体如下: 011511 86 '=⎪⎪⎪⎭ ⎫ ⎝⎛ -⋅+--⋅= -kT hc kT hc e kT hc e hc λλλλλπρ
⇒ 0115=-⋅+ -- kT hc e kT hc λλ ⇒ kT hc e kT hc λλ= -- )1(5 如果令x= kT hc λ ,则上述方程为 x e x =--)1(5 这是一个超越方程。首先,易知此方程有解:x=0,但经过验证,此解是平庸的;另外的一个解可以通过逐步近似法或者数值计算法获得:x=4.97,经过验证,此解正是所要求的,这样则有 xk hc T m =λ 把x 以及三个物理常量代入到上式便知 K m T m ⋅⨯=-3109.2λ 这便是维恩位移定律。据此,我们知识物体温度升高的话,辐射的能量分布的峰值向较短波长方面移动,这样便会根据热物体(如遥远星体)的发光颜色来判定温度的高低。 1.2 在0K 附近,钠的价电子能量约为3eV ,求其德布罗意波长。 解 根据德布罗意波粒二象性的关系,可知 E=hv , λ h P = 如果所考虑的粒子是非相对论性的电子(2c E e μ<<动),那么 e p E μ22 = 如果我们考察的是相对性的光子,那么 E=pc 注意到本题所考虑的钠的价电子的动能仅为3eV ,远远小于电子的质量与光速平方的乘积,即eV 61051.0⨯,因此利用非相对论性的电子的能量——动量关系式,这样,便有 p h = λ
量子试题与习题
量 子 力 学 习 题 第一章 绪论 1.1 由黑体辐射公式导出维恩位移定律:能量密度极大值所对应的波长λm 与温度T 成反比,即 λm T=b (常量); 并近似计算b 的数值,准确到二位有效数字。 1.2 在0K 附近,钠的价电子能量约为3eV ,求其德布罗意波长。 1.3 氦原子的动能是E=3kT/2(k 为玻耳兹曼常数),求T =1K 时,氦原子的德布罗意波长。 1.4 利用玻尔-索末菲的量子化条件,求: (1)一维谐振子的能量; (2)在均匀磁场中作圆周运动的电子轨道的可能半径。 已知外磁场H =10特斯拉,玻尔磁子M B =9×10-24焦耳/特斯拉,试计算动能的量子化间隔?E ,并与T =4K 及T =100K 的热运动能量相比较。 1.5 两个光子在一定条件下可以转化为正负电子对。如果两光子的能量相等,问要实现这种转化,光子的波长最大是多少? 第二章 波函数和薛定谔方程 2.1 由下列两定态波函数计算几率流密度: (1) ψ1=e ikr /r , (2) ψ2=e -ikr /r . 从所得结果说明ψ1表示向外传播的球面波,ψ2表示向内(即向原点)传播的球面波。 2.2 一粒子在一维势场 中运动,求粒子的能级和对应的波函数。 2.3 求一维谐振子处在第一激发态时几率最大的位置。 2.4 一粒子在一维势阱 中运动,求束缚态(0
量子力学习题集及解答
量子力学习题集及解答
目录 第一章量子理论基础 (1) 第二章波函数和薛定谔方程 (5) 第三章力学量的算符表示 (28) 第四章表象理论 (48) 第五章近似方法 (60) 第六章碰撞理论 (94) 第七章自旋和角动量 (102) 第八章多体问题 (116) 第九章相对论波动方程 (128)
第一章 量子理论基础 1.设一电子为电势差V 所加速,最后打在靶上,若电子的动能转化为一个光子,求当这光子相应的光波波长分别为5000 A (可见光),1 A (x 射线)以及0.001 A (γ射线)时,加速电子所需的电势差是多少? [解] 电子在电势差V 加速下,得到的能量是eV m =22 1 υ这个能量全部转化为一个光子的能量,即 λ νυhc h eV m ===221 ) (1024.1106.11031063.64 19834 A e hc V λλλ?=?????==∴--(伏) 当 A 50001=λ时, 48.21=V (伏) A 12=λ时 421024.1?=V (伏) A 001.03=λ时 731024.1?=V (伏) 2.利用普朗克的能量分布函数证明辐射的总能量和绝对温度的四次方成正比,并求比例系数。 [解] 普朗克公式为 1 8/33-?=kT hv v e dv c hv d πνρ 单位体积辐射的总能量为 ? ?∞∞-==0 0/331 3T hv v e dv v c h dv U κπρ 令kT hv y = ,则 4 40333418T T e dy y c h k U y σπ=? ??? ??-=?∞ (★) 其中 ?∞-=033341 8y e dy y c h k πσ (★★) (★)式表明,辐射的总能量U 和绝对温度T 的四次方成正比。这个公式就是斯忒蕃——玻耳兹曼公式。其中σ是比例常数,可求出如下: 因为 )1()1(1 121 +++=-=-------y y y y y y e e e e e e
量子力学习题解答-第5章
第五章 全同粒子 本章主要内容概要 1. 全同粒子:质量、电荷、自旋等固有性质完全相同的微观粒子称为全同粒子。在一个量子体系中全同粒子是不可区分的,两全同粒子相互交换不会引起物理性质的改变(全同性原理)。所有的微观粒子可以分为两类:波色子和费米子。所有自旋为 整数倍的粒子称为波色子,而所有自旋为/2 奇数倍的粒子称为费米子。由费米子组成的量子体系,不能有两个或两个以上的费米子处于同一个状态(泡利不相容原理),体系的波函数在交换任意两个费米子时是反对称的。对由波色子组成的量子体系,则不受泡利不相容原理的限制,两个或两个以上的波色子可以处于同一个状态,体系的波函数在交换任意两个波色子时是对称的。 如果体系的波函数可以由归一化的单粒子波函数()i q αφ的积表示,其中i 表示不同的单粒子态,q α表示第α个粒子的量子数(包括空间与自旋),则由N 个费米子组成体系的反对称波函数可以用N 阶行列式表示为 12121212() ()()()()()(,,...,,...,)()()() i i i N j j j N A N k k k N q q q q q q q q q q q q q αφφφφφφΦ= 交换任何两个粒子就是交换行列式中的两列,这使行列式改变符号,即波函数A Φ在交换两粒子时是反对称的。当任两粒子处于相同状态,即行列式中两行相同,行列式为零,表示不能有两个或两个以上的费米子处于同一个状态。 对由N 个波色子组成的体系,体系的对称波函数可以表示为 1212(,,...,,...,)()()...()A N i j k N P q q q q C P q q q αφφφΦ=∑ 其中P 表示N 个粒子在波函数中的某一种排列,P ∑表示对所有可能排列求和,由于波色 子可以处于相同的状态,,,...,i j k 可以相等,C 是归一化常数为求和的项数,,,...,i j k 完全相等时为1 ,全不相等时为1/ 2.交换力:以两粒子体系为例,若体系的波函数可以表示为空间部分和自旋部分之积,对称和反对称的空间波函数为 121212(,)()()()()]a b b a x x x x x x ψψψψψ±=± 这种波函数对称化的要求会使两粒子间出现一种力的作用,称为交换力。对对称空间波函数这个力是吸引力,倾向于把两粒子拉近;对反对称空间波函数,这个力是排斥力,倾向于让两粒子相互远离。固体中属于不同原子的两个电子组成的共价键可以由这种力解释,两电子体系的波函数是反对称的,当两个电子的自旋波函数为反对称的自旋单态时,空间波函数必是对称的,所以这种状态下的两个电子倾向于相互靠近,形成共价键。 3. 元素周期表:原子中一个单粒子态(),,n l m 称之为轨道,因为电子是费米子,受到泡利不相容原理的制约,一个轨道上只能有两个电子(一个自旋向上,一个自旋向下)。当原子处于基态时,电子将从最低能态开始依据洪特定则依次填充。1n =这个壳层能容纳两个电子,2n =壳层能容纳8个,3n =容纳18个,第n 个壳层可以容纳2 2n 个电子。(洪特第一定则:在其它量都相同时,总自旋(S )取最大值的状态的能量最低。第二定则:当
作业习题 01
作业习题 名称说明制作人文件大小时间 量子力学习题及答案(陈洪教材) 1-12章陈洪853k 2006-05-22 量子力学习题及解答(周世勋教材) 1-7章周世勋3173k 2006-05-16 量子力学习题及解答(第三版) (曾谨言教材) 1-4章曾谨言1339k 2006-05-16 量子力学习题及解答(第三版) (曾谨言教材) 5-6章曾谨言1561k 2006-05-16 量子力学习题及解答(第三版) (曾谨言教材) 7-8章曾谨言412k 2006-05-16 量子力学习题及解答(第三版) (曾谨言教材) 9-11章曾谨言528k 2006-05-16 量子力学习题115k 2006-05-16 量子力学考试试题40k 2006-05-16 量子力学考试试题答案135k 2006-05-16 2003年中科大研究生试题75k 2006-05-16 参考资料目录 参考资料目录 名称说明制作人文件大小时间 量子力学中国科学文化出版(2003) 陈洪2006-05-16 量子力学教程高教出版社(1979) 周世勋2006-05-16 量子力学导论北京大学出版社(2000)(第二版)曾谨言2006-05-16 量子力学教程科学出版社(2003) 曾谨言2006-05-16 量子力学习题精选与剖析(上、下册) 科学出版社(1999)(第二版)钱伯初、曾谨言2006-05-16 量子力学科学出版社(2002) 张永德2006-05-16 量子力学(卷I、卷II) 科学出版社(2000) 曾谨言2006-05-16 高等量子力学高教出版社(1999) 咯兴林2006-05-16 Quantum Mechanics (Nonrelativistic Theory) (2nd edition) Addison-Wesley, Reading,Mass,1965 https://www.360docs.net/doc/3419250295.html,ndau and E.M.Lifshitz 2006-05-16 Quantum Mechanics (3rd edition) McGraw-Hill,New York, 1986 L.I.Schiff 2006-05-16
周世勋量子力学习题答案(七章全)
第一章 绪论 1.1 由黑体辐射公式导出维思位移定律,能量密度极大值所对应的波长 m λ与温度T 成反 比,即 b T m =λ (常数) ,并近似计算b 的数值,准确到二位有效值。 [解]:由黑体辐射公式,频率在ν与ννd +之间的辐射能量密度为 ννπνρννd e c h d kT h 1 183 3 -= 由此可以求出波长在λ与λλd +之间的能量密度λλρd )( 由于 λν/c =, λ λνd c d 2 + = 因 而 有 : λλ πλλρλ d e hc d kT hc 1 18)(5 -= 令 λkT hc x = 所以有: 11 )(5 -=x e Ax λρ ( 44558c h T k A π=常数) 由 0) (=λλρd d 有 0)1(115)(254=??????---=λλλρd dx e e x e x A d d x x x 于是,得: 1 )51(=-x e x 该方程的根为 965.4=x 因此,可以给出,k hc xk hc T m 2014.0== λ 即 b T m =λ (常数) 其中 k hc b 2014.0=2383410380546.110997925.21062559.62014.0--????? =
k m ??=-310898.2 [注] 根据 1183 3 -= kT h e c h νννπρ 可求能量密度最大值的频率: 令 kT h x ν= 11 3 -=x e Ax νρ (23338h c T k A π=) 0]11[3=-=ννρνd dx e Ax dx d d d x 因而可得 1 31=??? ?? -x e x 此方程的解 821.2=x h kT h kTx 821.2max == ν b T T b '=?'=-1 max max νν 其中 3423 1062559.610380546.1821 .2821.2--??=='h k b 1910878.5-???=s k 这里求得 m ax ν与前面求得的m ax λ换算成的m ν的表示不一致。 1.2 在0k 附近,钠的价电子能量约为3电子伏,求其德布罗意波长。 [解] 德布罗意公式为 p h = λ 因为价电子能量很小,故可用非相对论公式 μ22 p E = 代入德布罗意公式得 λ= = 这里利用了电子能量 E eV =。将普朗克常数h ,电子质量μ和电子电量电e 的 数值代入后可得
量子力学习题及详细解答
1、设一量子体系处于用波函数()() θθπ ?θψ? cos sin 41,+= i e 所描述的量子态。 求(1)在该态下,z L ?的可能测值和各个值出现的概率;(2) z L ?的平均值。 解:因为球谐函数?θπ θπi e Y Y ±±== sin 83 ,cos 431110 ()() ?? ????+= += θπθπθθπ ?θψ?? cos 43 sin 83231cos sin 41,i i e e () 111010 113 23 1 23 1Y Y Y Y - = +- = 可见,体系的1,0,1==m l 。因此z L ?的可能测值为0或 ,且测值为0的几率为1/3,测值为 的几率为2/3。 z L ?的平均值为 3 203132?=?+=z L 2、已知在阱宽为a 的无限深势阱中运动粒子的能量的本征值与本征函数分别为 3,2,1,sin 2,22 2 22===n a x n a ma n E n n πψπ设阱内粒子处于()x x =ψ的状态,求在该态下,能量的测值为E 1的几率。 解:对应于本征值E 1的本征函数为a x a πψsin 21=。因为在任意态ψ下,能量测值为E k 的几率为2 2 ?*=dx a k k ψψ,因此能量测值为E 1的几率 ππψψ201 2sin 2a a xdx a x a dx a ?==??* 232 12πa a =∴ 3、设粒子在一维无限深势阱()?? ?><∞<<=a x x a x x U ,0, 0, 0中运动。(1)求坐标的几